Ньютон, закон вязкого течения

Закон вязкого течения Ньютона. Вязкость. Ньютон (1687 г.) предположил, что внутреннее трение при течении жидкости зависит от относительной скорости и перемещения ее частиц. Закон вязкого течения жидкости, установленный Ньютоном, постулируется так сила внутреннего трения, проявляющаяся при перемещении одного слоя жидкости относительно другого, прямо пропорциональна градиенту относительной скорости этого перемещения и поверхности слоев. Математическая запись закона Ньютона такова [c.119]

Закон вязкого течения Ньютона. Вязкость. Ньютон в 1687 г. предположил, что внутреннее трение при течении жидкости зависит от относительной скорости перемещения ее частиц. Закон вязкого течения жидкости, установленный Ньютоном, постулируется так сила внутреннего трения, проявляющаяся при перемещении одного слоя [c.128]

Вязкость жидкостей проявляется при перемещении в потоке разных ее слоев друг относительно друга с различной скоростью. Основной закон вязкого течения установлен Ньютоном [c.51]

Законам Ньютона и Пуазейля не подчиняются коллоидные системы с удлиненными частицами и частицами, способными деформироваться, а также структурированные коллоидные системы. Причина аномалии вязкого течения коллоидных систем с вытянутыми, палочкообразными частицами заключается в том, что по мере увеличения напряжения сдвига, обусловливающего течение, такие частицы ориентируются своей длинной осью в направлении потока, в результате чего понижается гидродинамическое сопротивление и этим самым убыстряется движение жидкости. Ориентацию вытянутых частиц в направлении потока легко доказать, измеряя двойное лучепреломление в золе при все возрастающем градиенте скорости. [c.327]

Для ламинарного течения напряжение дается равенством (94-1), определяющим закон Ньютона для вязкого течения. Однако в турбулентном течении имеется дополнительный механизм переноса импульса, обусловленный тем фактом, что случайные флуктуации скорости стремятся передавать импульс в область с меньшим количеством движения. Таким образом, полное среднее напряжение, или лоток импульса, равно сумме вязкого и турбулентного потоков импульса [c.320]

Индивидуальные жидкости и истинные растворы в большинстве случаев подчиняются закону вязкого течения Ньютона [c.28]

Особенно простой вид принимают ур-ния (4) для одномерных систем. Напр., плотность мол. потока нмпульса при течении с градиентом скорости = /(у),, = и, = О выражают в виде закона вязкого течения Ньютона [c.478]

Вязкость любых жидкостей проявляется при перемещении в потоке разных слоев друг относительно друга с различной скоростью. Свободнодисперсные жидкообразные системы обладают вязкостью и способностью течь. Основной закон вязкого течения установлен Ньютоном [c.115]

Тогда с учетом (3) закон вязкого течения для эмульсии запишется аналогично закону Ньютона для гомогенной среды [c.25]

Законы вязкого течения, т. е. уравнения гидродинамики, учитывающие и трение (уравнения Навье—Стокса), слишком сложны, и мы здесь не будем на них останавливаться. Для пояснения некоторых явлений, связанных с вязким течением, мы воспользуемся законом Ньютона, с помощью которого можно описать некоторые наиболее простые случаи. Выберем систему координат таким об- [c.66]

Течение истинных жидкостей подчиняется закону вязкого течения Ньютона (1642-1726 гг.). Для осмысливания этого закона представим тонкий слой вязкой жидкости между двумя параллельными пластинками, площадь каждой из которых S и расстояние между которыми h (рис. 2.1). Одна пластинка неподвижна, а к другой приложено сдвигающее усилие F. В установившемся движении усилие должно уравновешиваться со стороны жидкости силой, обусловленной вязкостью, а подвижная пластинка должна перемещаться равномерно со скоростью и. [c.9]

Жидкости, течение которых подчиняется закону вязкого течения Ньютона, названы ньютоновскими. [c.10]

Например Закон вязкого течения, открытый Ньютоном и выражающий зависимость напряжение сдвига от фадиента скорости, имеет вид [c.44]

Ньютоновские жидкости. Закон вязкого течения Ньютона. [c.61]

Основной закон Ньютона о вязком течении, состоит в следующем [c.86]

Разумеется, не все три слагаемые в правой части (3.3) обязаны ыть отличными от нуля, В частности, если г] (i) = О и Е а — = оо, то = Оо — закон Ньютона для вязкого течения (точкой обозначена производная по времени). [c.106]

Согласно закону Ньютона для вязкого течения, тангенциальная сила /ж, у, необходимая, чтобы два слоя жидкости единичной площади, находящиеся на расстоянии у, двигались в направлении х с относительной скоростью оГо, пропорциональна градиенту скорости в этом месте, взятому с обратным знаком [c.99]

Материал, в котором вся энергия деформации рассеивается, т. е. упругие свойства полностью вырождены, называют идеальной жидкостью. Для идеальной жидкости связь между напряжением и деформацией описывается законом вязкого течения Ньютона [c.56]

Для многих жидкостей, а также для линейных полимеров при малых скоростях деформации установившийся процесс течения хорошо описывается законом вязкого течения Ньютона. Такие жидкости называются линейными вязкими жидкостями. [c.56]

Уравнение (1.120) является, по существу, выражением закона вязкого течения Ньютона, примененного к цепочке п+1 шаров, связанных между собой. Оно характеризует истинную текучесть всей системы. Эластическая часть деформации зависит от времени более сложно, поскольку она связана с наличием множества времен релаксации т . Определяя время релаксации, как обычно (см. стр. 76), делением вязкого сопротивления на жесткость (или вязкости на модуль упругости Тр = г 1Е), можно показать, что в частном случае п = 2 время релаксации То определится как [c.100]

Ясно, что уравнение упруговязкого тела Максвелла представляет собой частный случай общего соотношения Больцмана. При соответствующем выборе функции ф (/ — т) можно также получить уравнение вязкоупругого тела Кельвина—Фойхта—Мейера и закон вязкого течения Ньютона. [c.112]

Для полимеров в вязкотекучем состоянии наиболее важной характеристикой является их поведение при сдвиге. Связь между скоростью вязкого течения у и напряжением т простого сдвига определяется законом Ньютона т = Т1у, где т] — коэффициент пропорциональности, называемый вязкостью. Вязкость характеризует сопротивление полимера сдвигу или его внутреннее трение. При постоянной температуре вязкость (т. е. отношение напряжения к скорости сдвига) может не зависеть от режима деформирования. Среды, удовлетворяющие этому условию, называются ньютоновскими. К ним относится большинство низкомолекулярных жидкостей. Непрерывная перестройка структуры таких жидкостей под [c.153]

Другой особенностью растворов ВМС, отличающей их как от растворов низкомолекулярных веществ, так и от коллоидных растворов, является очень высокая вязкость. Даже разбавленные растворы полимерных веществ мало текучи по сравнению с чистым растворителем. Кроме того, растворы ВМС не подчиняются законам вязкого течения (законы Ньютона —- Пуазейля), которые неукоснительно выполняются для других жидкостей ( 17). Причина этого опять-таки лежит в огромных размерах цепных макромолекул, в их гибкости и способности менять конфигурацию. Длина молекулы, ее форма, степень свернутости — все это сказывается на условиях течения раствора, на его вязкости. Поэтому изучение вязкости дает много сведений о размерах и форме молекул полимера в растворе. [c.259]

Деформация вязкого течения подчиняется закону вязкого течения Ньютона [c.64]

Подобным же образом получается уравнение для деформации при заданном напряжении. В некоторый момент т к телу приложено напряжение а (т), которое остается в течение достаточно малого промежутка времени Ат, а затем снимается. После снятия напряжения в теле остается деформация, которая по принципу суперпозиции равна сумме необратимой деформации и запаздывающей упругой деформации. Эта последняя деформация убывает с течением времени. Будем считать, что запаздывающая упругая деформация в момент t пропорциональна приложенному напряжению ст (т), времени приложения напряжения Ат, некоторой положительной монотонно убывающей функции ф t—т), зависящей от времени, прошедшего после снятия напряжения, т. е. от разности /—т. Необратимую деформацию считаем подчиняющейся закону вязкого течения, установленному Ньютоном, т. е. необратимая деформация пропорциональна приложенному напряжению ст (т), времени приложения напряжения Ат и обратно пропорциональна коэффициенту вязкости т]о. Теперь деформация в момент t будет равна [c.72]

Согласно закону Ньютона для вязкого течения, когда между двумя слоями текущей жидкости (с площадью А) образуется градиент скорости течения [c.58]

Как уже указывалось выше, при стационарном течении каучуки и сырые смеси ведут себя, как жидкости, не подчиняющиеся, однако, закону вязкого течения Ньютона. [c.35]

Основной закон вязкого течения был установлен И. Ньютоном (1687 г.) - формула Ньютона [c.182]

Для ньютоновской жидкости единственным параметром, характеризующим ее течение, служит коэффициент динамической вязкости - коэффициент пропорциональности в законе вязкого трения Ньютона [c.335]

Выше температуры стеклования и плавления кристаллической фазы иевулканизованные эластомеры способны к вязкому течению. Простейший закон вязкого течения жидкостей, как известно, описывается уравнением Ньютона [c.50]

Любая система, в которой отношение напряжения к скорости сдвига численно равно динамической вязкости т] при постоянных давлении и температуре и не зависит от режима деформирования, называется ньютоновской. Полимерные растворы, линейные полимеры, а также материалы на их основе, содержащие дисперсные наполнители (сажи и др.), представляют собой аномально в.чзкие системы. Их аномалия выражается в значительно большем увеличении градиентов скорости деформации с возрастанием напряжения, чем это следует из закона вязкого течения Ньютона [8 72 6.2 —6.4]. [c.148]

Скорость каждой стадии м 6 выражена феноменологич ур-нием (напр, законом действующих масс для хим р-ции, ур-нием Фика для диффузии, ур-нием Фурье для теплопроводности, ур-нием Ньютона для вязкого течения) или кинетич ур-нием, установленным на основе представлений о механизме процесса Часто эти ур-ния линейны относи- [c.632]

Если градиент скорости положителен, то сила отрицательна и действует в направлении, противоположном паправ.лению движения. Когда один слой жидкости движется относительно другого слоя с постоянной скоростью, то возникает сопротивление, или тангенциальная сила. Ньютон первым показал, что эта сила пропорциональна величине поверхности слоя Q и градиенту скорости du/dz в направлении, перпендикулярном направлению движения. Множитель пропорциональности обозначается через — т], причем т] называют коэффициентом вязкости или просто вязкостью. Общий закон вязкого течения имеет вид [c.58]

Отношение Г/5 = т - напряжение сдпита, а п/у = — скорость сдвига, т. е, т = ll (закон вязкого течения Ньютона). [c.51]

Реологическая модель вязкого тела является выражением закона вязкого трения Ньютона, сформулированного им в 1687 г., согласно которому касательное напряжение (напряжение сдвига), возникающее между соседними слоями жидкости при ее течении, пропорщюнально поперечному градиенту скорости (скорости сдвига) [c.6]

Коэффициенты вязкости и подвижности на криволиней1юм участке а-б линий течения нефти через капилляр (рис.3.2) или образец породы (рис.3.3) являются величинами переменными. Их можно вычис.чить, формально применяя линейные законы (вязкого трения Ньютона и фильтрации Дарси) для любой фиксированной точ1си участка а-б , соответствующей равновесному состоянию процессов разрушения и восстановления структуры в нефти при установившемся режиме течения. Так как коэффициенты вязкости и подвижности структурированной нефти - переменные величины, их принято называть кажущимися иш эффективными [26, 39]. [c.32]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология