Фаза рассеяния

В зависимости от длины волны видимого света и относительных размеров частиц дисперсной фазы рассеяние света принимает различный характер. Если размер частиц превышает длину световых волн, то свет от них отражается по законам геометрической оптики. При этом часть светового излучения может проникать внутрь частиц, испытывать преломление, внутреннее отражение и поглощаться. [c.295]

Рис. Х1.3. Изменение фазы рассеяния рентгеновских лучей на атоме в зависимости от со/озк

Наиболее важной характеристикой для дифракции представляет изменение фазы ф рассеяния в области поглощения, которая определяется уравнением 1дф = Д/ 7(/о + АГ) и изменяется от л для области, далекой от поглощения, до л/2 в области поглощения 0 (рис. XI.3). Вообще говоря, ф зависит от угла рассеяния 0, так как /о=[о(6). Рассеянная волна без поглощения отстает от падающей волны на я, т. е. движется в противофазе с падающей волной. В условиях поглощения фаза рассеянной волны приближается к фазе падающей волны, но только до л/2, так как fo + Af - 0 при со— -со/с. [c.221]

Поскольку при рассеянии в области поглощения (при аномальном рассеянии) изменяется фаза рассеяния на атоме по сравнению с нормальным рассеянием, возникает новая возможность при изучении дифракции рентгеновских лучей. Так, например, в упрощенной модели дифракционного эксперимента при рассеянии на двух [c.221]

Помимо двух фаз—рассеянной и непрерывной,— в состав коллоида всегда входит еще третий компонент. Этот компонент обычно содержится в коллоиде в очень небольших количествах и сосредоточен на поверхности раздела между двумя фазами. Он образован ионными или молекулярными частицами, адсорбированными на поверхности раздела фаз, в частности, по той причине, что эта поверхность обладает определенной энергией. Форму энергии, присущую поверхности раздела фaз, принято называть поверхностной энергией. В следующем разделе мы подробнее познакомимся с этой особой формой энергии. [c.494]

Диффузное рассеяние под малыми углами позволяет изучать макромолекулы в растворе. При этом наблюдается суммарное рассеяние на беспорядочно расположенных отдельных макромолекулах, т. е. происходит усреднение интенсивности рассеянного излучения по их всевозможным ориентациям. Фазы рассеяния при таком усреднении смешиваются, и поэтому можно построить лишь функцию, аналогичную функции Паттерсона. Эта функция, однако, позволяет охарактеризовать форму и размеры рассеивающего объекта. Ситуация здесь подобна той, с которой мы имеем дело при изучении рассеяния света растворами макромолекул (см. стр. 159 и далее). Получение такой ограниченной информации много проще, чем при рентгеноструктурном анализе кристаллов. [c.281]

Матричные элементы матрицы рассеяния Si однозначно определяют амплитуду рассеяния. Они являются комплексными числами. При упругом рассеянии матричные элементы матрицы рассеяния могут быть выражены через вещественные фазовые смещения (фазовые сдвиги, или фазы рассеяния) S с помощью соотношения [c.511]

НОЙ функции (109,19) под влиянием центрально-симметричного поля V r). При отталкивании фазовые смещения отрицательны. Вычисление фаз рассеяния с помощью выражения (109,22) соответствует борновскому приближению. Оно справедливо при условии, когда [c.515]

Учитывая равенство /(—к) — f (к) и связь 5о(А) = е2 < матрицы рассеяния с фазой рассеяния, находим [c.594]

Рассмотрим вначале случай рассеяния с 1 = 0 на пороге в отсутствие кулоновского поля. В этом пределе амплитуда рассеяния дается (в общем случае комплексной) длиной рассеяния Ло, определяемой через пион-ядерную s-волновую фазу рассеяния д(1 = 0) как [c.211]

Расчет коэффициентов корреляции, особенности их использования и интерпретации не представляют особых трудностей. Однако и здесь недоучет специфики материала, подлежащего обработке, может привести к получению ложных результатов. Так, например, в практике геологических исследований (в геохимии нефтей, газов, при изучении распределения размеров зерен по фрак-диям) широко используются показатели, в сумме составляющие некоторую постоянную величину (при выражении в процентах эта сумма равна 100). Эти значения используются в дальнейшем для установления различного рода зависимостей и связей. При этом, как правило, не учитывается то обстоятельство, что при подобном выражении геологической информации получается искусственно созданная замкнутая система. В такой же системе могут возникать ложные зависимости, сильно искажающие действительно существующие связи. Во избежание этого рекомендуется использовать приемы, осуществляющие переход к незамкнутым системам. Так, в случае исследования газовой фазы рассеянного ОВ незамкнутая система получается при выражении содержания отдельных компонентов в миллилитрах на 1 кг породы, в случае изучения гранулометрии — при выражении содержания фракций в количестве зерен, приходящихся на каждую из фракций, и т. д. [c.377]

Рентгеновские лучи рассеиваются кристаллом неравномерно. В тех направлениях, в которых молекулы кристалла рассеивают лучи в одной фазе, рассеянные лучи обладают большой интенсивностью. Наоборот, в тех направлениях, где рассеянные волны приходятся горб к впадине, происходит погашение. В результате фотография картины рентгеновского рассеяния кристалла (рентгенограмма) состоит из пятен разной степени почернения (рис. Г). [c.23]

Функции атомного рассеяния для всех элементов затабулированы и их можно найти в справочниках и руководствах по рентгеноструктурному анализу. Однако эти значения, как указывалось выше, получены в предположении, что v vo- Если v< vo, то интенсивность когерентного рассеяния мала, так как падающие лучи вызывают лишь слабое возмущение электрона. В области частот V, близких к vo, возникают резонансные эффекты (электрон уже рассеивает не как свободный), которые изменяют амплитуду и фазу рассеянного излучения. В этой области частот, где возникает так называемое аномальное рассеяние, значение атомной функции не совпадает с вычисленным по (6.11), а определяется выражением [c.172]

Нейтроны взаимодействуют с ядрами атомов. При этом имеет место как потенциальное, так и резонансное рассеяние. В первом случае нейтроны рассеиваются непосредственно дельтообразным силовым полем ядра, усредненным для ядер со спином по всем взаимным ориентациям спинов ядра и нейтрона. В случае потенциального рассеяния фаза рассеянной волны меняется на я. [c.295]

В случае резонансного упругого рассеяния образуется промежуточное возбужденное ядро, при распаде которого испускается нейтрон той же энергии, что и захваченный. При этом фаза рассеянной нейтронной волны совпадает с фазой падающей. [c.295]

Вариационными методами решаются как задачи на расчет собственных энергий и волновых функций низших состояний, прежде всего основного состояния, так и задачи на вычисление фаз рассеяния, вероятностей перехода и т. д. [c.322]

Формула (41.16) позволяет выразить амплитуду рассеяния /(0) через фазы которые носят название фаз рассеяния. При больших г [c.561]

Квазиклассическое приближение. Как уже отмечалось выше, нахождение точных фаз рассеяния в общем случае представляет собой сравнительно сложную задачу, так как требует численного решения радиального уравнения (41.12). Эта задача существенно упрощается в квазиклассическом приближении. В этом приближении радиальная часть волновой функции для частицы с моментом I в центрально-симметрическом поле и г) имеет вид [c.564]

Применив формулу (41.43) к рассеянию некоторой частицы на атоме, можно дать простую интерпретацию квазиклассической фазе рассеяния. Упругое рассеяние на атоме в а-состоянии определяется потенциалом / (О который является результатом усреднения энергии взаимодействия атома с возмущающей частицей по а-состоянию. Но 7аа есть ни что иное, как поправка к энергии а-состояния Д , обусловленная взаимодействием с рассеиваемой частицей. Следовательно, [c.566]

Сечение упругого рассеяния выражается непосредственно через уточненную фазу рассеяния (а не через радиальный интеграл типа [c.608]

Часто в число параметров входит также фаза рассеяния. [c.617]

Таким образом, в использованном приближении после выделения расходимостей д выражается через фазу рассеяния. Отсюда получаем приближенное выражение для сечения тормозного поглощения [c.620]

Рис. 95. Схематические кривые зависимости амплитуды и начальной фазы рассеяния атомом от частоты излучения а) 1/1=/(V) б) б = Г(г)

Примерные кривые зависимости суммарной амплитуды рассеяния /1 и начальной фазы б от частоты даны на рис. 95, а и б. Как видно из рис. 95, б, начальная фаза рассеянных лучей претерпевает изменение лишь в узкой области частот, несколько превышающих v. . Именно эту область обычно называют областью аномального рассеяния. [c.150]

Из (IV.10а) следует, что соз ф, хотя и близок к нулю, по имеет небольшое отрицательное значение, поэтому фаза рассеянных волн не точно равна я/2, а несколько больше и, следовательно, амплитуда волны, прошедшей за атомную плоскость, меньше амнлитуды первичной волны. Возникающая разность энергий представляет энергию отраженной волны. [c.92]

После прохождения атомной плоскости результирующая амплитуда волны будет Та (1 — о) поскольку изменение фазы рассеянной волны до малб, то с хорошим приближением можно написать Тое о. При прохождении М атомных плоскостей фаза первичной волны изменится на Мдо, кроме того, изменение фазы на пути г будет 2пг/Я. Следовательно, полное изменение фазы волны [c.92]

Если угол между направлениями первичного пучка и воображаемой отражающей плоскостью обозначить 6, то угол рассеяния 20. Очевидно, что jn—По1 = 2 sin9 (рис.. 2.2). Обозначая а —угол между векторами г и п — По, получим для разности фаз рассеянных волн выражение [c.29]

Структурный анализ некристаллических веществ. Отдельные молекулы в газах, жидкостях и твердых аморфных телах по-разному ориентированы в пространстве, поэтому определить фазы рассеянных волн, как правило, невозможно. В этих случаях интенсивность рассеяния обьгано представляют с помопдью т. наз. межатомных векторов к-рые соедин5пот пары разл. атомов (J и к) в молекулах Гц = r — r . Картина рассеяния усредняется по всем ориента-Щ1ям [c.100]

По данным Е. А. Рогозиной в аргиллитах тутлеймской пачки Западной Сибири доля сорбированных УВ 2—С5 значительно выше доли метана. Е. А. Рогозина рассматривает эти УВ, а также СО2, N2 и Н2, присутствующие в этих породах, как газовую фазу рассеянного ОВ и считает, что состав газа зависит от природы ОВ и от степени его катагенной превращенности (табл. 17). С увеличением глубины залегания и степени катагенной превращенности ОВ постепенно растет содержание суммы УВ. О том, что исследованные газы сингенетичны органическим компонентам пород, свидетельствует как большое содержание последних в породе (до 23%) и повышенное коли- [c.260]

Таким образом, уширение, создаваемое эТ1ектронами, носит совершенно такой же характер, что и ударное уширение, создаваемое тяжелыми частицами, причем формулы (37.79) и (37.80) для а и а", определяюш.ие ширину и сдвиг лт нии, совпадают с классическими выражениями (36.28) и (36.29), если последние соответствующим образом обобщить ), заменив интегрирование по Q суммированием по / и фазы t](q) на 2 (r] — г] ). Вычисление фаз рассеяния в общем случае представляет собой крайне сложную задачу. Поэтому очень важно выяснить, при каких условиях справедливы формулы (36.28), [c.498]

Следует помнить, что Р к, к, I) является комплексной величиной, в нее входит не только амплитуда, но также и фаза рассеянного луча. Наблюдаемые на дифракционной картине рефлексы позволяют рассчитывать лишь абсолютные значения интенсивностей, но не дают, к сожалению, сведений о значениях фазовых констайт. [c.230]

Однако в действительности электроны атомов не свободны, а связаны с ядрами. Эта связь характеризуется определенны.ми константами, называемыми собственными частотами колебаний электронов и имеющими размерность 1/се/с. Если частота V рентгеновской волны, падающей на электрон, значительно больше его собственной частоты связью электрона с ядром можно пренебречь. Если частота V значительно меньше рентгеновские лучй вызывают слабое возмущающее воздействие на электрон и его когерентное рассеяние сравнительно невелико. В области V, близкой к VJ., возникают резонансные эффекты, которые приводят к существенному изменению как амплитуды, так и начальной фазы рассеянной волны. Интервал частот, лежащий вблизи называется областью аномального рас сея и ия электрона. [c.149]

Рис. 94. Зависимость амплитуды и начальной фазы рассеяния электроном от частоты излучения а) Яэл1 б) б f v)

Справочник химика 21

Химия и химическая технология