Частица радиус

Большинство же эмульсий, суспензий, иен, коллоидных растворов являются полидисперсными системами, т. е. содержат частицы самых разных размеров. Удельная поверхность всякой дисперсной системы равна общей поверхности между фазами S, деленной на объем дисперсной фазы V. Удельную поверхность эмульсий, содержащих сферические частицы радиусом г, можно вычислить по уравнению [c.24]

Чтобы лучше понять закономерности кинетики гетерогенно-ката-литических процессов, целесообразно рассмотреть специфические особенности катализа на поверхности раздела фаз. В гомогенном катализе катализатор выступает в молекулярной форме, в гетерогенном катализе катализатор выступает в форме совокупности большого числа молекул или атомов, образующих отдельную фазу. Так, например, в коллоидной частице платины сосредоточено 10 10 атомов, из них менее 1 % расположено на поверхности частицы. В скелетном никеле число атомов в частице радиусом 50 мкм равно 10 , из них только несколько процентов находится на поверхности раздела фаз. Следовательно, в гетерогенном катализаторе только незначительная часть атомов или молекул катализатора может непосредственно взаимодействовать с молекулами реагирующих веществ. С увеличением 5уд возрастает доля молекул или атомов, находящихся на поверхности раздела фаз, возрастает и каталитическая активность. Однако диспергирование катализатора до молекулярной степени дисперсности необязательно приведет к максимальной активности катализатора. Активность при этом может проходить через максимум и снижаться до нуля. Активные центры на поверхности катализатора могут включать несколько атомов или атомных групп. Их каталитическая активность может зависеть от атомов и молекул, находящихся во втором, третьем или п-м слоях атомов и молекул. Тогда переход к молекулярной степени дисперсности приведет к разрушению активного центра и к потере активности катализатора. В гомогенно-каталитических реакциях в растворах молекулы катализатора равномерно распределены по всему объему жидкой фазы. В гетерогенном каталитическом процессе молекулы или атомы, принимающие участие в элементарном каталитическом акте, сосредоточены в очень малом объеме, ограниченном поверхностью катализатора и толщиной слоя раствора (газа) Л, равной расстоянию, на котором начинают существенно проявляться силы притяжения между молекулами реагирующих веществ и поверхностью катализатора. Принимая /г 10 м и 5уд 100 м г"1, рассчитаем объем реакционного пространства, в котором протекает элементарный химический акт [c.636]

Рассмотрим кинетику коагуляции (агрегации) мелких частиц (с линейными размерами от 10 до 10 см). Различают два вида диффузии взвешенных мелких частиц, способствующих их относительному перемещению а) молекулярная диффузия частиц, при которой подвижность частиц обусловлена их бомбардировкой молекулами сплошной среды коэффициент молекулярной диффузии сферической частицы радиуса а определяется формулой [80] [c.88]

В работе [107] определялось сечение захвата для случая, когда меньшая из частиц радиусом Я 2 несет свободный заряд Q . Обе частицы проводящие. При расчетах не учитывалось молекулярное взаимодействие частиц и силы их гидродинамического взаимодействия. Сумма этих сил ранее определялась формулой (5.18). Электрические силы взаимодействия считались кулоновскими и определялись взаимодействием заряда Са с индуцированным зарядом на частице Я . Для сечения захвата было получено выражение [c.87]

Если в высокоградиентном потоке жидкотекучей среды имеется две частицы радиусом и / 2, то в силу разности скоростей частиц (как следствие градиента) возможна их встреча, если [c.131]

На рис. 1-73 представлена модель движения потока в слое, состоящем из нескольких частиц радиусом Гц. Радиус Ло единичной ячейки, включающей твердую частицу, соответствует условию [c.85]

Согласно гидродинамической теории этот процесс можно рассматривать как миграцию сферической частицы радиусом г в среде вязкостью ц. Коэффициент диффузии определяется соотношением [c.77]

Общая теория дробления частиц в турбулентном потоке дана в работах [42, 43]. Если дробление происходит под воздействием турбулентных пульсаций, масштаб которых по сравнению с внутренним масштабом турбулентности Ло велик, то разность динамических напоров на противоположных концах частицы радиусом [c.287]

Заметим, что из уравнения (П.41) можно получить уравнение баланса массы частиц радиусом от О до г (или до оо.) [c.92]

Решая задачу (3.42)—(3.43) с условиями (3.44), (3.45), получим выражение для диффузионного потока молекул мономера к поверхности частицы радиуса i , [c.151]

Л<) — масса (вес) твердого вещества, состоящего из частиц радиусом кг (кгс). [c.17]

Пример ХП-1. Исходная смесь содержит 30% частиц радиусом 50 лк, 40% частиц радиусом 100 мк и 30% частиц радиусом 200 кк. Эта смесь поступает в реактор, где падает на движущуюся решетку и затем по принципу перекрестного тока взаимодействует с газом. Для расчетных условий осуществления процесса время, в течение которого частицы каждого размера полностью прореагируют, составляет соответ ственно 300 600 и 1200 сек. Найти степень превращения твердого вещества, если = = 480 сек. . [c.351]

Пример ХИ-З. Исходный реагент, состоящий на 30% из частиц радиусом 50 лчастиц радиусом 100 мл и на 30% из частиц радиусом 200 мк, поступает в реактор с псевдоожиженным слоем твердого материала. Процесс протекает в установившихся условиях, причем газ, создающий режим псевдоожижения, служит вторым компонентом реакции. Предполагается, что в промышленном аппарате время полного превращения твердого материала для частиц каждого размера равно соответственно 300, 600 и 1200 сек. Определить степень превращения твердого вещества в реакторе высотой 1,22 л и диаметром 0,1016 м при подаче исходного реагента со скоростью 0,016 кг сек. Количество продукта, находящегося в псевдоожиженном слое, составляет 10 кг. [c.357]

Молекулярная диффузия частиц, при которой подвижность частиц обусловлена их бомбардировкой молекулами сплошной среды. Коэффициент молекулярной диффузии сферической частицы радиуса R определяется формулой Эйнштейна [c.89]

Для сферических частиц радиуса] эти уравнения принимают вид I 1 [c.424]

Системы полимер - растворитель, концентрация полимера в которых такова, что взаимодействием между растворенными макромолекулами можно пренебречь, называются разбавленными растворами. Концентрационной границей является величина [ril i. Макромолекулы в разбавленном растворе представляют собой более или менее анизотропные по форме статистические клубки, способные удерживать в результате сольватации или иммобилизации некоторое количество молекул растворителя. Свободное движение таких молекулярных клубков может быть уподоблено движению сферической частицы, радиус которой соответствует большой полуоси гипотетического эллипсоида вращения, а объем ее равен объему статистического клубка. Вязкость таких растворов описывается уравнением Эйнштейна [см. уравнение (2.43)]. Однако асимметрия молекулярных клубков является причиной проявления аномалии вязкостных свойств даже в разбавленных растворах синтетических и природных полимеров вследствие ориентации таких частиц в потоке при достаточно больших т, а также из-за гидродинамического взаимодействия. При небольших и средних т разбавленные растворы полимеров являются ньтоновскими жидкостями. [c.194]

Удельную поверхность эмульсий, содержащих сферические частицы радиусом г, можно вычислить по уравнению (в см" ) [c.19]

Пусть при определении плотности распределения р Н) в эмульсии оставалось частиц. При этом число частиц с размерами в интервале (7 , Я+йЯ) будет равно dn=N yp Е) йН. Доля осевших капель из этой фракции при. первом отстаивании будет равна Т/ кр / ), где кр = — время, которое требуется частице радиуса к для прохождения слоя эмульсии высотой Н. С учетом доли частиц, осевших за время Г, количество частиц размера Я в исходной эмульсии будет равно - [c.175]

Напрпмер, кривизна поверхности сферических частиц радиусом г равна [c.7]

При диффузионном механизме сближения частиц радиусов и Я 2 число их столкновений в единицу времени принято характеризовать диффузионным потоком частиц одного размера на частицу другого размера. Для определенности будем говорить, что частицы диффундируют на частицы Этот поток при единичной концентрации частиц Я 2 является ядром коалесценции К (Яъ Яч) и определяется из решения стационарного диффузионного уравнения [c.90]

В совместных работах С. С. Духина и Б. В. Дерягина показано, что наступающая под влиянием того или иного фактора (наличие градиентов электрического, диффузного и гравитационного полей, конвективное движение в жидкости и т. д.) деформация двойного слоя обуславливает диффузионные потоки и возникновение электрического поля вокруг коллоидной частицы, радиус действия которого на несколько порядков превышает радиус действия недеформированного двойного слоя в тех же самых условиях. К аналогичному выводу несколько раньше пришел В. Г. Левич при рассмотрении движения капелек ртути. [c.6]

Подставляя (5.45) в (5.36), получаем следующее выражение для потока частиц радиуса Я 2, направленного на частицу радиуса [c.92]

Эту величину удобно применять для характеристики поверхностей неправильной формы. Найдем эту производную для сферической частицы радиуса г [c.21]

Если расстояние между центрами частиц радиусов и равно г, а расстояние между их поверхностями б, то [c.189]

Фактический заряд изолированной частицы радиусом более 1—2 мкм, для которой основным механизмом зарядки является ударный, выражается формулой Потенье [21, 156]. [c.190]

Пример. Аэрозоль, состоящий из частиц радиусом 2,5 мкм, плотностью 2,6-10 кг/м (мелкодисперсный кварц), течет со скоростью 6 м/с вдоль гладкой трубы диаметром 250 мм в потоке воздуха при 20 °С (плотность 1,2 кг/м , кинетическая вязкость 1,5-10 м /с). [c.217]

Если пористое тело имеет корпускулярную структуру, т. е. образовано спекшимися между собой сферическими частицами одинакового размера, его удельную поверхиость легко оценить с помощью простого расчета. Полная поверхность и истинный объем тела, образованного из п сферических частиц радиусом г, равны [c.132]

Соотнощение (III. 57) справедливо и для определения параметров порощков, для которых иногда можно проводить аналогии с пористыми телами. Однако при данном расчете не учитывается поверхность контакта частиц между собой. Число точек контакта может изменяться в зависнмостн от характера и плотности упаковки частиц в структуре пористого тела или порошка. Для сферических частиц это число не превышает двенадцати. Чем больше точек соприкосновения частиц, тем больше поверхность контакта и меньше удельная поверхность. Для порошков под поверхностью контакта понимают поверхность двух соприкасающихся частиц, расположенную в зоне действия молекулярных сил ( 0,1 нм). Таким образом, для сферической частицы радиусом г поверхностью контакта считается поверхность ее сегмента с высотой h = = 0,1 нм, а доля этой поверхности от всей поверхности составит [c.133]

С увеличением Z значение п уменьшается, стремясь в пределе к 2 для частиц, радиус которых больше длины волны. При малых значениях Z соблюдается уравнение Рэлея и п = 4. Значения п для 2 от 2 до 8 приведены в табл. IV. 1. [c.113]

Для поля концентраций наиболее полное разложение по малым числам Ре (до членов порядка Pe lnPe) получено в работе [24]. Задача решалась в предположении реакции первого порядка, протекающей на поверхности сферы, для малых, но конечных чисел Re и Ре. В качестве принималось значение 1 = —с/с . Рассматривался установившийся процесс диффузии в потоке вязкой несжимаемой жидкости, обтекающей жесткую сферическую частицу радиуса а. На большом расстоянии от сферы скорость потока [c.252]

Фракционный состав взвесей (содержание Ф, частиц радиусом г) приведен ниже [c.26]

С другой стороны, рассмотрим систему, в которой частицы радиусом Д(, с оболочкой толщиной d диспергированы в некоторой сферической области радиусом Rq, являющейся дисперсной средой с диэлектрической проницаемостью 6 - [c.352]

Из табл. 1.1 следует, что время отстоя для частиц радиусом менее 100 мкм существенно превышает 1 час, которое представляется предельно целесообразным. Для частиц менее 100 мкм движение в электрическом поле может рассматриваться как более предпочтительный механизм удаления капель влаги из объема нефтепродукта. Даже для крупных капель движение в электрическом поле остается достаточно эффективным. [c.7]

Дпя монодисперсных частиц радиусом (1 уравнение матертального баланса для прямо- и противотока с учетом продольного перемешивания при соизмеримых сопротивлениях фаз имеет вид [c.300]

F R ) — объемная (массовая) скорость потока твердого вещества состоящего из частиц радиусом R , mVmuh (кг мин). Af — стандартная свободная энергия реакции по Гиббсу, ккал. [c.15]

Зависимость энергии Гиббса от радиуса частицы дисперсной фазы в данном случае приведена на рис. 17. В отличие от изменения потенциала Гиббса бет учета наличия переходного сольватного слоя между частицей дисперсной фазы и дисперсионной средой (см. рис. 16), величина АО (г) имеет точку минимума, что указывает на существование устойчивых дозародышей радиуса Гкртш. Дальнейшее развитие новой фазы требует преодоления потенциального барьера Д(5кртах—Д кртш и образования частиц радиуса / кртах- [c.87]

Термодинамическое условие фазообразования состоит в том, что уменьшается энергия Гиббса системы АО = АОкон — ЛСисх < 0. Для сферической частицы радиуса Н [c.35]