Ослабление излучения узкого пучка

Ослабление у-излучения слоем кускового материала можно рассчитать, пользуясь основным законом ослабления (для узкого пучка у-квантов) [c.58]

Значения массового и линейного ц коэффициентов ослабления узкого пучка у-излучения для различных материалов в зависимости от энергии излучения Еу [4] [c.46]

Линейные коэффициенты ослабления J ( м- ) узкого пучка у-излучения в свинце и алюминии [c.325]

Интенсивность излучения определяется энергией излучения, попадающего в единицу времени на единицу площади, расположенной перпендикулярно к направлению распространения излучения. Уравнение ослабления интенсивности излучений при прохождении вещества было рассмотрено выше. Исходя из определения понятия интенсивности, можно сделать вывод о том, что энергия излучения определяет его проникающую способность, выявляемость дефектов и длительность просвечивания. Уравнение интенсивности (2) описывает закон ослабления узкого, параллельного и моноэнергетического пучка лучей. При дефектоскопии сварных соединений, литья и других изделий используют широкие пучки. В этом случае на пленку (детектор) попадают не только те кванты, направление движения которых совпадает с начальным, но и кванты, испытавшие многократное рассеяние в контролируемом изделии. [c.118]

При просвечивании изделий в случае использования геометрии узкого пучка излучения (отношение длины коллиматора к его ширине не менее 10 1) степень ослабления потока быстрых нейтронов из источника в поток тепловых нейтронов в месте установки детектора составляет 10 . Таким образом, если необходима плотность потока тепловых нейтронов 10 с смто соответствующий выход быстрых нейтронов из источника должен составлять 10 с -см . [c.48]

Рис. зло. Типичные кривые ослабления моноэнергетического 7-излучения, полученные с параллельным ы расходящимся пучками л — разница в значениях интенсивности 2 —расходящийся пучок 3 —узкий пучок. [c.58]

При расчете защиты от у-излучения необходимо учитывать различия в ослаблении у-квантов в условиях широкого и узкого пучков (рис. 5.1). [c.45]

Метод, основанный на ослаблении у злучения. Узкий пучок у-излучения ослабляется в веществе по экспоненциальному закону, и, следовательно, формулы (19.17) и (19.18) полностью пригодны для определения ослабления потока у-лучей. Так же как и для [c.533]

Фактор наложения (рассеяния) есть отношение измеренной (прошедшей сквозь поглотитель) интенсивности излучения с рассеянным пучком (т. е. ослабленное первичное излучение плюс рассеянное, входящее в детектор) к интенсивности излучения, определенной в опытах с узким пучком (только ослабленное первичное), а величина зависит от природы и толщины поглотителя, энергии фотонов, вида детектора и его положения относительно поглотителя. Типичные кривые ослабления расходящегося и узкого пучков фотонов показаны на рис. 3.10. [c.58]

Полный коэффициент поглощения ц. относится к ослаблению узкого пучка моноэнергетических фотонов, проходящих сквозь слой поглотителя. Эта величина не определяется непосредственно энергией, поглощенной в веществе, но именно она в первую очередь представляет интерес для радиационной химии, так как часть падающих у-квантов рассеивается или возникает вторичное излучение. [c.60]

Ток, протекающий через болометр, усиливается электронным контуром, который настраивается в соответствии с сигнальными колебаниями на входе с частотой 10 герц. Если интенсивности обоих пучков при их последовательном падении на болометр одинаковы, то сигнал указанной частоты появляться не будет и выход усилителя будет равен нулю. Усиленный ток (если он не равен нулю) приводит в движение реверсивный электромотор, вращающий круглый столик, в центре которого помещается источник света, и, кроме того, на столике находится цилиндрический гребень с большим числом узких трехгранных зубьев (см. деталь 17 на рис. 205). Электромотор вращает гребень то в направлении увеличения, то в направлении уменьшения количества энергии в пучке сравнения, обеспечивая этим самым равенство мощностей обоих пучков. Этот же электромотор управляет червячной передачей, перемещающей регистрирующее перо. Второй электромотор вращает барабан записывающего устройства и, кроме того, он производит при помощи кулачкового механизма синхронизированное вращение зеркала, регулирующего длину волны. Входная и выходная щели автоматически расширяются при увеличении длины волны этим самым компенсируется ослабление излучения от источника света. Таким образом, в то время как электромотор, регулирующий длину волны, непрерывно вращается, усиленный сигнал от болометра приводит в движение компенсирующий электромотор, поддерживающий одинаковую интенсивность обоих пучков света, а вместе с ним и перо, перемещая его вперед и назад. Полный диапазон прибора 2—16 А при продолжительности записи от 12 до 24 мин. В случае сложных спектров для большей точности должна применяться меньшая скорость. Запись регистрирующего устройства дает график процент пропускания—-длина волны это устрой- [c.268]

Узкий рабочий пучок излучения проходит по хорде поперечного сечения трубы, причем ослабление интенсивности излучения в пучке зависит от толщины стенки. При вращении датчика относительно оси трубы интенсивность излучения может измениться только за счет раз- [c.135]

При расчете выхода у-излучения из объемных — цилиндрических, шаровых, линейных — источников обычно используются таблицы самопоглощения, входными аргументами для которых являются ца, где — линейный коэффициент ослабления у-лучей в узком пучке, а — радиус цилиндра, шара или полудлина линейного источника в см. [c.397]

Ар=0,005 г см ) и при том же-с получим А—8,7 мкюри. При небольших слоях жидкости и достаточно узких пучках у-лучей ослабление интенсивности излучения происходит приблизительно по экспоненциальному закону. [c.258]

Изучая ослабление у-квантов в зависимости от толщины поглотителя (например, свинца), можно оценить энергию у-излучения. Источник у-излучения заключают в свинцовый блок с узким каналом, что позволяет выделить параллельный пучок у-квантов. Между источником и детектором, регистрирующим у-излучение, помещают пластинки из свинца и записывают показания прибора при различных толщинах поглощающего слоя. Результаты наносят на график в полулогарифми-ческом масштабе (рис. 17), определяют слой половинного ослабления и рассчи тывают 1у по формуле (1.28). С помощью графика, приведенного на рис. 15, или табл. П.З находят энергию Еу, соответствующую полученному значению р-у. [c.39]

Значения слоев половинного ослабления и линейных коэффициентов ослабления узкого моноэнергетического (с энергией Е) пучка у-излучения для некоторых материалов [214] [c.104]

Поскольку при прохождении через вещество узкого пучка у-квантов спектральный состав у-излучения не изменяется, ослабление дозы, создаваемой каждой группой моноэнергетических у-квантов узкого пучка, также подчиняется экспоненщ1альному закону. Умножая обе части соотношения (5.1) на значение массового коэффициента поглощения Цом, соответствующее у-излуче-нию данной энергии, и на время г, согласно соотношению (3.34) получаем [c.47]

Комптоновское рассеяние некогерептио, так как электроны считаются свободными поэтому фазовые соотношения между падающим и рассеянным излучениями оказываются случайными. Существует, однако, взаимодействие фотонов и со связанными электронами, которое приводит к когерентному рассеянию, известному как релеевскос рассеяние. При рслеевском рассеянии фотоны рассеиваются связанными электронами атомов таким образом, что атом не ионизуется и не возбуждается. Вероятность релеевского рассеяния высока для низких энергий фотонов и веществ с большим Z. Эффект релеевского рассеяния весьма существен для интерпретации измерений коэффициентов ослабления узких пучков . [c.37]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология