Интенсивность излучения общий закон

Количественные закономерности. Количественная обработка процесса светопоглощения веществом основывается на общем принципе, известном под названием закона Бера. Рассмотрим прохождение монохроматического излучения через прозрачный сосуд с плоскими параллельными стенками (см. рис. 131). Потерей энергии излучения вследствие отражения на поверхностях и поглощения материалом самого сосуда можно пренебречь. Допустим, что сосуд наполнен поглощающей жидкостью (одной или раствором в непоглощающем растворителе). Очевидно, что интенсивность излучения будет тем меньше, чем глубже будет проникать оно в жидкость и чем больше концентрация поглощающего материала, или, в более общем смысле, интенсивность пучка света уменьшается пропорционально числу поглошающих молекул, находящихся на пути пучка. Количественное выражение этого отношения является законом Бера . Бесконечно малые приращения числа молекул одного и того же вещества обусловливают поглощение одинаковых долей энергии монохроматического излучения, проходящего через вещество. Количественно это соотношение выражается следующим образом [c.175]

Математическая теория. Количественная обработка процесса свето-поглощения веществом основывается на общем принципе, известном под названием закона Бера. Рассмотрим прохождение монохроматического излучения через прозрачный сосуд с параллельными стенками (см. рис. 3.1). Потерей энергии излучения вследствие отражения на поверхностях и поглощения материалом самого сосуда можно пренебречь. Допустим, что сосуд наполнен поглощающей жидкостью (без примесей или в виде раствора в непоглощающем растворителе). Очевидно, что интенсивность излучения будет тем меньше, чем глубже оно проникнет [c.25]

Заложив в основу теории тепломассообмена модель сплошной среды, мы тем самым пользуемся термодинамическим методом изучения явлений переноса, т.е. отвлекаемся от внутреннего физического механизма этих явлений и никак не учитываем свойства конкретной среды. Как показывает опыт, интенсивность процессов переноса в различных средах разная. Поэтому наряду с общими законами физики (законом сохранения и превращения энергии, законом сохранения массы, законом сохранения импульса) при составлении математического описания процессов тепломассообмена должны привлекаться эмпирические законы (законы Фурье, Фика, Ньютона), в которых свойства среды учитываются соответствующими коэффициентами переноса. Эти коэффициенты переноса, а также коэффициенты, характеризующие излучение реальной среды, получают либо экспериментально, либо с помощью молекулярно-кинетической или электромагнитной теории, либо методами статистической и квантовой физики. [c.16]

Известно, что интенсивность излучения тела возрастает пропорционально четвертой степени абсолютной температуры. Это следует из закона Стефана — Больцмана. Следовательно, повышение температуры вольфрамовой нити электрической лампочки всего на 100° с 2400 до 2500 °С приводит к увеличению светового потока на 16 %. Кроме того, с увеличением температуры в общем потоке излучения увеличивается доля видимого света. Это явление отражается законом Вина, т. е. с увеличением температуры нити накаливания растет светоотдача, а значит, увеличивается экономичность лампочки. Повышению температуры мешает разогревание стеклянного баллона и испарение нити. Снизить разогревание баллона можно созданием в нем вакуума. Этим путем уменьшается теплопроводность от нити до стекла. Однако в вакууме будет усиливаться испарение нити. Это будет приводить к ее утоньшению и в конце концов нить перегорит. Заполнение баллона инертным газом, например азотом, препятствует испарению нити и тем больше, чем тяжелее молекулы заполняющего газа. Оторвавшиеся от нити атомы вольфрама будут ударяться [c.166]

Для интенсивности излучения абсолютно черного тела теоретически найден общий закон, по которому [c.195]

Чтобы проиллюстрировать отклонение от закона Ламберта — Бэра, вызванное паразитным светом, рассмотрим молекулу, поглощающую свет с длиной волны Предположим, что поглощение монохроматического излучения с длиной волны . — строго линейная функция концентрации при постоянной длине оптического пути. Определим соотношение между оптической плотностью и молярной концентрацией, если, например, 99% интенсивности проходящего через образец света имеет длину волны A1, а 1% интенсивности — длину волны А.2, причем Яг соответствует области спектра, в которой исследуемые молекулы не поглощают. Если концентрация вещества равна нулю, то все излучение достигает детектора и, следовательно, оптическая плотность равна нулю. Если же концентрация вещества равна 1/е/, то только 10% интенсивности излучения с длиной волны А.1 пройдет через образец. В случае исходного монохроматического излучения пропускание было бы равно 0,1, а оптическая плотность соответственно 1,000. Однако в присутствии 1% паразитного света общая интенсивность света, достигающего детектора, равна 10% интенсивности падающего излучения с длиной волны Xi плюс все излучение с длиной волны Яг. Пропускание при этом будет равно 0,109, а оптическая плотность не 1, а 0,963. Отклонения, вызываемые присутствием паразитного света, увеличиваются с ростом концентрации. Например, когда концентрация равна 2/е/, детектора достигает 1 % излучения с длиной волны A1 и все излучение с длиной волны Яг. В соответствии с этим пропускание будет равно 0,02, а поглощение — 1,699 вместо 2,000, как было бы при чисто монохроматическом излучении. Общий результат, который может быть получен с помощью рассмотренной выше модели, приведен на рис. 9.8 в виде графика зависимости оптической плотности от молярной концентрации вещества при постоянной длине оптического пути. [c.504]

В результате всех этих процессов в светящемся облаке источника устанавливается некоторая постоянная концентрация возбуждённых атомоз и ионов, которая и определяет интенсивность излучения каждой данной линии нейтральных атомов и ионов. Количественный расчёт этой концентрации в общем случае чрезвычайно затруднён, ибо требует детального знания численных характеристик всех элементарных процессов — функций возбуждения и ионизации, законов распределения электронов и атомов по скорости, продолжительности жизни возбуждённых атомов и т. д. [c.34]

Для серого тела спектральная интенсивность излучения изображается кривой, подобной кривой черного тела, а общее излучение подчиняется тому же закону Стефана-Больцмана [c.41]

Основной и более общей формулой закона излучения абсолютно черного тела, определяющей его спектральную интенсивность излучения, в зависимости от длины волны и абсолютной температуры, является формула Планка [c.465]

Перечисленные свойства люминесцентного анализа дают представление о его исключительных возможностях, в определенных отношениях значительно превосходящих возможности других видов анализа. Однако следует отметить, что необычайно высокая чувствительность люминесцентного анализа одновременно создает и серьезные трудности его проведения, существенно ограничивая области его применения. Присутствие в образце даже ничтожных количеств люминесцирующих примесей обусловливает появление нового свечения, которое накладывается на люминесценцию основного вещества, искажая как спектральный состав, так и интенсивность его излучения. Поэтому значительные успехи в применении люминесцентного анализа могли быть достигнуты лишь на основе всестороннего развития учения о люминесценции в целом, после того как были установлены общие законы свечения и накоплен большой материал о люминесцентных свойствах различных классов соединений. [c.416]

Общий принцип всех систем фотоэлектрических колориметров заключается н том, что поток электромагнитного излучения, прошедший через кювету с раствором или растворителем (раствором сравнения), попадает на фотоэлемент, который превращает энергию излучения в электрическую. Согласно законам фотоэффекта, сила возникающего фототока прямо пропорциональна интенсивности электромагнитного излучения, падающего на фотоэлемент. В связи с этим отношение интенсивностей потоков электромагнитных излучений в математическом выражении закона Бугера может быть заменено отношением фототоков. Таким образом, при фотоэлектрическом определении оптической плотности растворов практически измеряют не ослабление потоков электромагнитного излучения, а значение фототоков, возникающих под действием потока электромагнитных излучений. [c.328]

Нейтронная дозиметрия — нелегкая проблема из-за многообразия элементарных актов взаимодействия нейтронов с веществом и в особенности, из-за сильной зависимости величины сечений этих процессов как от химического состава облучаемой системы, так и от энергии нейтронов. Поэтому в настоящее время она еще удовлетворительно не разрешена ни в общем виде, ни для отдельных конкретных случаев. Такое положение объясняется отчасти тем, что во всех практических случаях имеют дело не с чистым нейтронным излучением. Нейтронное излучение всегда сопровождается в зависимости от способа получения нейтронов более или менее интенсивным у-излучением. Далее, проблема нейтронной дозиметрии весьма значительно усложняется тем, что различные по энергии группы нейтронов — тепловые, медленные, быстрые — ведут себя при взаимодействии с веществом по-разному. Поэтому только с очень грубым приближением можно применять простой закон ослабления к нейтронному излучению, не принимая во внимание изменение величины различных сечений, связанное с замедлением нейтронов. Наконец все измерительные методы нейтронной дозиметрии основаны на совсем особых явлениях, которые очень сильно отличаются от того, с чем имеет дело обычная дозиметрия в лучшем случае с помощью этих методов возможно получение численных данных, пропорциональных числу нейтронов определенной энергетической группы. Ввиду неудовлетворительного состояния нейтронной дозиметрии и очень больших принципиальных трудностей здесь можно только дать неполный обзор методов, результатов и задач практической нейтронной дозиметрии. [c.146]

Другое свойство рассеянного излучения заключается в том, что напряженность его поля должна изменяться обратно пропорционально г. Последнее следует из закона сохранения энергии общий поток энергии через любую сферическую оболочку вокруг диполя должен быть постоянным. Отсюда интенсивность (поток энергии через 1 сж ) должна изменяться пропорционально 1/г , а так как интенсивность пропорциональна Е (см. ниже), то Е должно изменяться пропорционально 1/г. [c.320]

Скорость радиоактивного распада. Количество распадающихся в известный момент радиоактивных атомов пропорционально общему их наличному количеству к этому моменту. Этот закон идентичен тому, который управляет мономолекулярными реакциями ( 338), и приводит к следующей зависимости интенсивности J радиоактивного излучения от времени [c.30]

Очевидно, что в подобного типа электрических разрядах температура электронов намного выше температуры газа Тт, т.е. здесь имеет место хотя и стационарное, но отнюдь не равновесное состояние заселение верхних уровней происходит за счет ударов первого рода, а переход возбужденных атомов и ионов на нижележащие уровни (девозбуждение) — в основном за счет спонтанной эмиссии. В описанных случаях, конечно, можно говорить лишь о той или иной степени приближения к использованным выше теоретическим моделям. Так, газ в электротермическом атомизаторе настолько близок к состоянию термодинамического равновесия, что имеющимися незначительными отличиями можно для практических целей полностью пренебречь для описания же общих свойств пламен модель термодинамически равновесной плазмы, строго говоря, не годится. В частности, многие пламена интенсивно излучают в инфракрасной области спектра, в то время как энергетические потери на излучение покрываются за счет нагревания газа в ходе реакции горения. Таким образом принцип детального равновесия в пламенах не выполняется даже грубо приближенно. Тем ие менее для описания механизма поглощения и излучения отдельных спектральных линий атомов в пламенах оказывается возможным при определенных условиях воспользоваться законами теплового излучения, в частности, законом Кирхгофа. То же можно сказать о некоторых формах электрических разрядов. В этих случаях отпадает необходимость в оценке эффективных сечений элементарных процессов, так как распределение атомов по возбужденным состояниям оказывается возможным рассчитать более простыми способами. [c.23]

Возможность использования закона Кирхгофа существенно упрощает рассмотрение вопроса об излучении и поглощении спектральных линий, так как в этом случае интенсивность линии, испускаемой слоем плазмы, можно рассчитать, выражая испускательную способность через функцию Планка и величину поглощательной способности найти же последнюю сравнительно легко с помощью закона Бугера — Ламберта. Сделаем это вначале для наиболее общего случая, когда слой имеет конечную толщину. Обозначая его испускательную способность через /ду и применяя закон Кирхгофа, а также учитывая, что поглощательная способность такого слоя описывается соотношением (1.16), получим [c.33]

Таким образом, эксперимент показал, что и вещество и излучение имеют двойственные корпускулярно-волновые свойства. Они ведут себя как волны в одних условиях и как пучок частиц в других это зависит от характера эксперимента. Следует подчеркнуть, однако, что мы не рассматриваем вещество и излучение как два различных аспекта одной и той же субстанции. Например, электрон обладает зарядом и массой, а фотон не имеет ни массы, ни заряда. Дифракционная картина, возникающая при облучении кристалла рентгеновскими лучами, в общем, похожа на ту, которая возникает нри падении пучка электронов на кристалл, но они не идентичны. Распределения интенсивности в обеих картинах различны, так как фотоны взаимодействуют с веществом по другим законам, нежели электроны. [c.22]

Имеются некоторые трудности в использовании этого типа черного тела как эталона для измерения лучистой энергии. В первую очередь выходящий из отверстия спет содержит все длины волн, от далеких инфракрасных до далеких ультрафиолетовых, хотя далекие волны будут иметь низкие интенсивности. Любой измерительный инструмент, который хотят применять, должен поэтому одинаково отзываться на данное число эргов на квадратный сантиметр в секунду независимо от длины волны или частоты.Существует немного инструментов этого типа, хотя можно взять и термопару с одним или несколькими спаями и покрыть места спаев платиновой чернью или сажей, так что повышение температуры будет очень близко соответствовать общему излучению независимо от длины волны [13]. Если используется такая термопара, то ее можно применять вместе с гальванометром, который служит для прямого отсчета показаний и который можно откалибровать при помощи черного тела и закона Стефана. [c.31]

Другим непременным условием, выполнение которого позволяет применять формулу (1), является узость и параллельность пучка рентгеновских лучей. Однако при разработке методов простой рентгеновской абсорбциометрии чаще всего приходится пользоваться широкими расходящимися пучками, что обусловлено, в частности, трудностью создания точечных источников мягкого у- или рентгеновского излучения с малыми размерами активного пятна. Из-за сильного самопоглощения радиоактивное вещество приходится распределять тонким слоем. Достаточно большая общая активность обеспечивается увеличением площади активной поверхности источника. При этом источник уже не может считаться точечным, если расстояние от него до детектора невелико, и при некоторых малых расстояниях уравнение (1) перестает быть справедливым [151]. Качественная оценка этих закономерностей для распространения излучения плоского круглого источника в воздухе указывает на более медленное изменение интенсивности в зависимости от длины пути I при I < lOd d—приведенный диаметр источника), чем это следует из уравнения (1). Погрешность от нарушения закона экспоненциального ослабления вблизи протяженного источника может быть существенно снижена коллимированием пучка рентгеновских лучей. [c.98]

Если окрашенное вещество следует закону Беера, общее выражение, показывающее влияние малой ошибки в определении интен-сивности пропущенного излучения, может быть найдено путем дифференцирования уравнения (3). В результате устанавливается Д. относительная ошибка определения концентрации, при условии, что влияние флюктуаций интенсивности падающего на исследуе-мое вещество излучения исключено [c.634]

Оптические спектры подчиняются общим законам электромагнитного излучения. Интенсивность поглощения монохромати- [c.282]

Применение оптического пирометра основано на законе излучения. Измеряемыми величинами являются энергия общего излучения, интенсивность излучения при определенной длине волны и отношение интенсивностей при двух различных длинах волн. У пирометров для измерения общего излучения световые лучи, проходящие через линзы, фокусируются на место спая вакуумной термобатареей, как это осуществлено в ардометре [183] или в пиррадио [184]. Измерения можно проводить также болометром или фотоэлементом. Первый из [c.106]

Закон Бера выводят следующим образом [1]. Рассмотрим поглощающее вещество (твердое, жидкое или газообразное) (рис. 22-3). Перпендикулярно поверхности вещества направляется поток параллельного монохроматического излучения с интенсив- Ностью /о после прохождения через слой вещества толщиной I интенсивность излучения падает до значения / вследствие поглощения. Представим теперь слой вещества площадью 5 и бесконечно малой толщиной dx. Внутри этого слоя находится dn поглощающих частиц (атомов, молекул или ионов) можно представить себе также поверхность частицы, на которой возможен захват фотона. Если фотон достигнет одной из таких поверхностей, немедленно последует поглощение. Обозначим общую площадь всех поверхностей захвата внутри бесконечно малого слоя dS и отношение площади захвата к общей площади dSIS. В среднем это отношение отражает вероятность захвата фотона внутри слоя. [c.103]

Индуцированная столкновительная предиссоциация характеризуется уширением полос спектра поглощения за счет увеличения диффузности, наблюдаемым при увеличении собственного давления поглощающего вещества или добавлении постороннего газа. Предиссоциация, индуцированная увеличением давления поглощающего газа, приводит к отклонению от закона Ламберта — Бера поглощение возрастает быстрее, чем предсказывает расчет. Такое же увеличение поглощенной интенсивности наблюдается и в случае предиссоциации, индуцированной добавлением постороннего газа. (Чем резче линии в исходной полосе поглощения, тем более слабые полосы проявляются в результирующем низкодисперсионном спектре, в котором отдельные линии уже не разрешаются, так как при этом излучение вне полос поглощения дает большой вклад в общее поглощение.) [c.55]

Поверхности твердых тел (и жидкостей) каждой своей элементарной площадкой излучают электромагнитную энергию в полусферу окружающего пространства во всех направлениях, но с интенсивностью, пропорциональной косинусу угла, отсчитываемого от нормали к площадке. Интегррфование по всем углам полупространства дает закон Ламберта, согласно которому общее собственное излучение поверхности во все полупространство в Т1 раз превосходит излучение в направлении нормали к поверхности. [c.245]

Электроны как причина рассеяпяя рентгеновских лучей ионные решетки. Установленная Брэггом зависимость (см. стр. 236) интенсивности рентгеновских лучей, отраженных от плоскостей сетки, занятой одинаковыми атомами, выражающаяся в пропорциональности квадрату их атомного веса, имеет силу только для небольших углов отблеска, да и то лишь приближенно. Эта зависимость находится также в противоречии с установленной ранее Баркла закономерностью, в соответствии с которой интенсивность испускаемого каким-нибудь веществом рентгеновского излучения прямо пропорциональна атомному весу. Это противоречие было устранено Дебаем (1918), показавшим, что дифракция рентгеновских лучей при прохождении их через кристаллы или при отражении от плоскостей решетки кристаллов основана — совершенно так же, как и преломление или отражение обычного света,— на том, что свет, как видимый, так и рентгеновский, попадая на очень мелкую частичку, испытывает рассеяние. При этом такая частичка, на которую падает свет, ведет себя как точка, обладающая собственным свечением, от которой исходит сферическая световая волна. Поэтому ясно, что отражение рентгеновских лучей от-какой-нибудь заполненной определенным количеством материальных точек плоскости решетки будет тем сильнее, чем значительнее рассеивающая способность отдельных частичек. Дебай, опираясь на принципы классической электродинамики, установил, что интенсивность рассеяния, а вместе с тем, следовательно, и отражения рентгеновских лучей должна быть пропорциональна количеству рассеивающих электронов. Именно электроны и обусловливают в действительности рассеяние рентгеновских лучей. Поэтому распределение интенсивностей рассеянного излучения и дает нам непосредственную меру количества и расположения электронов. Но так как в нейтральных атомах число электронов равно порядковому номеру и так как ему же приблизительно пропорционален и атомный вес , то отсюда и следует в общем случае приблизительная пропорциональность между интенсивностью рассеянного излучения и атомным весом, т. е., другими словами, справедливость закона Баркла. Однако, как прказал Дебай, для малых углов отблеска, согласно теории, получается пропорциональность интенсивности квадрату количества электронов, что подтверждает и приближенный закон Брэгга. [c.241]

Излучательное время жизни, вычисляемое по формулам (27)—(29), относится к спонтанному испусканию света и является обратной величиной вероятности (=1/тг) того, что молекула совершит нзлучательный переход из верхнего состояния п в нин<-нее состояние т в отсутствие излучения частоты V, соответствую-ш,ей разности энергий состояний п и т. В общем случае полная вероятность перехода равна сумме вероятности и величины и Впт, где V — плотность излучения частоты V, а величина В т постоянна для рассматриваемой системы. Свет, испускаемый во втором процессе, называют вынужденным (стимулированным) излучением, и его фаза совпадает с фазой внешнего вынуждающего света. Вероятность вынужденного испускания и Впуп совпадает с вероятностью и Втп обратного процесса, т. е. поглощения (согласно формуле Эйнштейна, Втп = пт = зЛ , /8л ftv ). Следовательно, если в любой системе заселенность основного состояния больше заселенности возбужденного, то суммарным результатом облучения светом частоты V будет поглощение света. Если каким-либо способом в возбужденном состоянии удастся получить большую заселенность, чем в основном, то облучение светом частоты V приведет к дополнительному, стимулированному этим светом испусканию излучения. На этом принципе основана работа лазера, подробное рассмотрение которого, однако, выходит за рамки данной книги. Вынужденное испускание легче всего получить в системах с узкой полосой люминесценции, и для его возбуждения требуются очень высокие интенсивности возбуждающего света. Ниже мы будем рассматривать такие системы, в которых вынужденным испусканием по разным причинам можно пренебречь и, следовательно, в которых соблюдается экспоненциальный закон спадания интенсивности флуоресценции, а времена жизни возбужденных состояний можно рассчитывать по уравнениям (27) —(29). [c.35]

О зависимости скорости фотохимических процессов от частоты света, температуры и присутствия посторонних примесей было опубликовано много работ, обнаруживших некоторые общие закономерности. Согласно закону эквивалентности Эйнштейна-Штарка скорость фотохимической реакции под действием излучений различной длины волны зависит от числа поглощенных квантов. Однако этот закон оправдал себя лишь для небольшого числа реакций. В общем оказалось, что большие световые кванты обладают большей эффективностью, т. е. чем короче длина волны или чем выше частота, тем больше скорость ракции Тейлор (Н. S. Taylor) предложил следующую формулировку Поглощение света представляет собою квантовый процесс, в котором участвует один квант на абсорбирующую молекулу (или атом). Фотохимический выход определяется последующими за акто.м поглощения термическими реакция.ми . Фотохимические опыты в большинстве случаев сопряжены с рядом значительных трудностей. Например, не удается получить строго монохроматического света достаточной интенсивности, чрезвычайно сильно влияют посторонние примеси и очень трудно отделить квантовые процессы от последующих, чисто термических химических процессов, идущих за процессом поглощения. [c.49]

Несмотря на сложность законов, которые управляют интенсивностью свечения, изучение катодолюминесценции рационально начать с описания именно яркости. Тесная связь её с остальными параметрами свечения облегчает характеристику основных особенностей всего процесса. В дальнейшем изложении термин яркость использован в расширенном смысле как эквивалент выражения интенсивность . При возбуждении люминесценции электронным лучом излучение не ограничивается видимой частью спектра, но может захватывать ультрафиолетовую и инфракрасную области. При описании общих свойств предпочтение отдано, однако, термину яркость большинство технических катодолюминофоров предназначено для работы в видимой области с непосредственным восприятием излучения человеческши глазом. [c.42]

Эти отступления от закона Релея возникают главным образом в результате интерференции лучей света, испускаемых различными частями рассеивающей частицы. Это приводит к общему уменьшению интенсивности рассеянного света по отношению к- значениям, предписываемым уравнениями Релея. Разница длин пути лучей света, испускаемых различными пространственными элементами частицы, будет больще для света, наблюдаемого. с отрицательного направления, чем для света, наблюдаемого с положительного направления. Большая вероятность интер рен-ции для лучей, имеющих отрицательное направление, ооусло- вливает меньшее количество света, рассеянного в отрицательном направлении, до сравнению с количеством света, рассеянным в положительном направлении. При этом огибающая для радиус- вектора излучения (интенсивности рассеянного света) оказывается ] ассиметричной по отношению к направлению рассеяния под -, углом 90°. [c.690]

Согласно классической теории, причину диффузного рассеяния света следует искать только в колебании плотности среды, через которую проходит свет. Идеально правильные кристаллы по этой теории при абсолютном нУле не дают рассеяния, между тем как газообразные, жидкие и твердые вещества, не обладающие идеально правильной кристаллической формой, рассеивают. При этом природа рассеивающей среды никакой роли не играет рассеянный свет не вступает ни в какое особое взаимодействие с материей и имеет тот же спектральный состав, что и падающий свет. Процесс рассеяния, вызванный колебанием плотности, сокращенно называют как тиндалевским рассеянием, так и р э л е е в-ским рассеянием. Однако тщательные исследования рассеянного света, проведенные Раманом [9] в 1928 г., показали, что тиндалевское рассеяние не является единственным эффектом, наблюдаемым при процессе рассеяния. Кроме спектральных линий падающего света, которые наблюдаются в виде интенсивных линий в рассеивающемся свете, направленном перпендикулярно к падающему, у каждой линии отмечаются слабые спутники. Таким образом, из каждой линии образуется спектр, который в отношении числа, расстояния и интенсивности линий зависит от природы среды рассеяния. Для каждого же данного вещества спектр любой линии остается одинаковым. Разность частот Лv между главной линией (рэлеевской) и ее спутниками (раман-линиями) всегда одна и та же. Она соответствует собственным частотам данного вещества, расположенным в инфракрасной области спектра. Другими словами, данная разность частот Ау не зависит от частоты возбуждающего излучения. Таким образом, при рассеянии возникает свет, который, кроме света первоначальной длины волны, содержит еще свет других длин волн. В общем, раман-линии расположены по отношению к главной линии в области более длинных волн реже встречаются линии, которые находятся в коротковолновой области спектра. Последние называют фиолетовыми или антистоксовыми линиями. Это наименование введено в соответствии со способом обозначения при флуоресценции для нее за чрезвычайно редкими исключениями выполняется закон Стокса, согласно которому спектр флуоресценции всегда располагается с длинноволновой стороны возбуждающей частоты. Кроме этого, раман-эффект ничего общего с явлением флуоресценции не имеет общность обоих явлений состоит единственно в том, что свет после прохождения через среду обладает другой частотой, чем падающий. [c.121]

Обычно пластмассы являются хорошими электроизоляторами. Однако даже под действием радиации малой интенсивности электропроводность материалов заметно возрастает. После прекращения такого воздействия электропроводность вновь уменьшается. Установлено, что повышение электропроводности полимеров под действием излучения обусловливается возникновением электронной проводимости в результате взаимодействия частиц высоких энергий или уизлучения с молекулами полимера. Если макромолекулярные цепи содержат чередующиеся двойные или тройные связи, то полимер может проявлять свойства полупроводников. Облака л-электронов смежных атомов углерода перекрываются, и образуется общее облако дело-кализованных я-электронов по всей длине макромолекулы. Полимерные полупроводники способны проводить электрический ток и в некоторых случаях по значениям электропроводности приближаются к металлам. Электропроводность полупроводниковых полимеров составляет 10 —10 Ом -м и возрастает с повышением температуры по экспоненциальному закону. [c.86]

Закон Кирхгоффа. Если два малых тела с поверхностями Л] и Лг поместить в большое пространство с вакуумом, идеально изолированное снаружи, то при достижении системой температурного равновесия тела будут излучать тепло с интенсивностями Л11 1 и А- 2, где W — общая мощность излученият. е. энергия в единицу времени на единицу площади поверхности (ккал/м - час), испускаемая через полусферу, очерченную над каждым элементом поверхности. Пусть энергия, излучаемая, отражаемая от стен на единицу поверхности малого тела, находящегося в указанном пространстве, будет равна. Если поглощательные способности (поглощенная доля общего излучения) тел 01 и 02, их энергетические балансы будут иметь следующий вид [c.88]