Момент вращения

Здесь р,,р—момент вращения J—квантовое число вращения зр.—энергия вращения для уровня У /—момент инерции — статистический вес этого уровня вращения. Сумма состояний вращательного движения выражается уравнением [c.337]

Наличие спина ядра с квантовым числом момента вращения 3 ядра увеличивает число микросостояний молекулы в любом ее энергетическом состоянии в 11(25+1) раз [произведение (2я+1) для всех ядер молекулы]. Энтропия молекулы увеличивается на соответствующее слагаемое, которое, однако, для расчетов изменения энтропии и химических равновесий не имеет значения, так как при любых перемещениях ядер и их сочетаниях в новые молекулы в процессе химической реакции это слагаемое не изменяется. В табличные, так называемые практические величины энтропии, это слагаемое не включается. [c.340]

Исследуя восприимчивость монокристаллов, можно определить величину ее анизотропии [25—28]. Как мы увидим в главах, посвященных ЭПР и ЯМР комплексов ионов переходных металлов, эти данные применяются в нескольких важных областях. Анизотропию магнитной восприимчивости обычно определяют методом Кришнана, устанавливая критический момент вращения. В статье [31] рассматривается использование метода ЯМР для измерения магнитной восприимчивости веществ в растворе. Раствор парамагнитного комплекса, содержащий внутренний стандарт, вводят в объем между двумя концентрическими трубками. Раствор того же самого инертного стандарта в том же самом растворителе, в котором растворен комплекс, вводят во внешнюю часть конструкции. В этом случае наблюдаются две линии стандарта, причем линия вещества, введенного в раствор парамагнитного комплекса, соответствует более высокой частоте. Сдвиг линии внутреннего стандарта" в парамагнитном растворе относительно диамагнитного раствора АН/Н связывают с разностью объемной восприимчивости ДХ двух жидкостей [c.156]

Эти устройства позволяют исследовать сопротивление, оказываемое вращению подвижного элемента, установленного внутри массы угля, подвергаемой нагреву. Различают два типа пластометров пластометры с постоянным моментом вращения, благодаря которым измеряется скорость вращения, зависящая очевидно от текучести среды, и пластометры с постоянной скоростью, с помощью которых измеряют момент, противодействующий вращению. [c.54]

Пластометр с переменным моментом вращения [c.55]

Начало усадки совпадает приблизительно с началом вращения пластометра, а конец вспучивания — с прекращением вращения. Тщетно было бы искать четкого совпадения потому, что размягчение и затвердевание представляют собой явления, развивающиеся постепенно. Температуры, которые характеризуют их пределы, зависят в некоторой степени от массы поршня и момента вращения пластометра. [c.88]

Точным, в пластометрах, предназначенных для изучения пластичности, которая может быть высокой, используются слабые моменты вращения. Вследствие этого вращение может быть прекращено до [c.110]

Если гранулометрия двух углей является мелкой, то получают температуру затвердевания, хорошо определяемую пластометром с переменным моментом вращения, и изменение в зависимости [c.115]

В этих опытах вместо обычной торзионной проволоки для подвешивания внутреннего цилиндра вискозиметра использован мотор, создающий момент вращения. Таким образом торзионную константу этого цилиндра можно было изменять в широкой области путем изменения тока, питающего вращающий мотор (Комбе и Такано, 1963). Угловое отклонение внутреннего цилиндра измерялось специальным детекторным узлом и записывалось электрическим регистратором. [c.223]

В состоянии равновесия сумма моментов вращения равна нулю. Поскольку момент вращения зависит от силы и расстояния от места действия силы [c.102]

Таким образом, так называемое азимутальное квантовое число I имеет простой смысл. Оно представляет величины момента вращения частицы. Наименьшее значение этого момента равно нулю [c.442]

При описании вращения частицы по сфере, помимо момента вращения, важно охарактеризовать проекцию этого момента на ось г. Эта проекция определяется значением величины т [c.442]

Известно, что эта сила равна Момент вращения р = тьг [c.444]

В. Герлаха. Пучок атомов водорода расщепляется в неоднородном магнитном поле на два пучка. Так как в основном состоянии у атомов водорода момент вращения и, следовательно, магнитный момент равны нулю, то это расщепление может быть вызвано взаимодействием поля с собственным моментом электрона. [c.449]

Азимутальное квантовое число I меняется для данного и от О до п — 1 и определяет орбитальный момент вращения и облако электрона. [c.450]

Под влиянием постоянного магнитного поля, как уже указывалось в гл. XXI, происходит ориентация момента вращения. В результате этого возникает система уровней, зависящая от величины магнитного поля. [c.530]

Так как момент вращения р = mvr, то может быть выражено через р [c.531]

Большое практическое значение имеет решение уравнения (VI. ) для условия течения жидкости в пространстве между двумя соосными цилиндрами (рис. 49). Примем, что внешний цилиндр (его радиус 2) приводится во вращение с постоянной угловой скоростью О, Внутренний цилиндр (радиус 7 1) подвешен на упругой нити, по углу закручивания которой можно судить о моменте вращения М, передаваемом на него вязкой жидкостью. Для цилиндра высотой Н вязкость определяется по уравнению М( 1 1 [c.122]

На рис. 49 изображена схема прибора, относящегося к разряду ротационных вискозиметров. Семейство ротационных вискозиметров включает в себя системы с соосными цилиндрами, конусами, сферами и некоторыми другими поверхностями вращения. Помимо типа рабочих поверхностей (цилиндры, конусы и др.) ротационные вискозиметры отличаются друг от друга также устройствами для измерения момента вращения. В конструкции, изображенной на рис. 49, момент вращения измеряют с помощью упругой нити. Известны конструкции с электромеханическими динамометрами. Для изучения биологических жидкостей применяются приборы, в которых внутренний цилиндр свободно плавает в испытуемой жидкости. Передавая к этому цилиндру момент вращения с помощью магнитного поля или через промежуточную жидкость, по его угловой скорости можно оценивать вязкость. [c.124]

Момент вращения М частицы, находящейся в вязкой среде, определяется уравнением [c.147]

Моментом импульса частицы, вращающейся по кругу с радиусом г, называется величина тиг, где т и о — масса и скорость частицы. В общем случае момент импульса материальной точки относительно какого-либо центра О представляет векторное произведение т х г, где г — радиус-вектор, связывающий точку с центром О. Вектор момента импульса перпендикулярен плоскости, проходящей через векторы V и г. Понятие о моменте импульса широко используется в теория атомов и молекул. В литературе эту величину называют также момент количества движения , момент вращения , угловой момент . [c.18]

Наличие у ядер спина, не равного нулю, приводит к возникновению магнитного момента. Вращение заряженной частицы со спином / можно, в соответствии с классическим представлением о природе магнитных явлений, представить как круговой ток, который -создает магнитный момент [c.254]

Квантовое число I носит название побочного или азимутального. Это квантовое число характеризует прежде всего момент вращения электрона р. Оказывается, что [c.305]

Учет побочного квантового числа позволил классифицировать спектры атомов щелочных металлов, что явилось экспериментальным обоснованием для введения Н. Бором побочного квантового числа I. Число I определяет не только величину момента вращения электрона, но и форму его облака. Число т характеризует проекцию момента количества движения электрона на некоторую ось и соответственно меняется от —I до - -I. Для [c.307]

Среди многих других экспериментов, объясненных гипотезой о наличии у электрона собственного момента вращения, остановимся на упомянутых в 1 этой главы опытах У. Штерна и В. Герлаха. Пучок атомов водорода расщепляется в неоднородном магнитном поле на два пучка. Так как в основном состоянии у атомов водорода момент вращения и, следовательно, магнитный момент равны нулю, то это расщепление может быть вызвано взаимодействием поля с собственным моментом электрона. [c.572]

Развальцовка производится самоподающей вальцовкой (рис. 103), которая вводится оператором в неразвальцованный конец трубы до заклинивания роликов между веретеном и внутренней поверхностью трубы. Оператор включает вращение привода на рабочий ход. Далее цикл процесса развальцовки трубы автоматизирован (рис. 104). По достижении заданной степени уплотнения (величины крутящего момента) вращение на рабочий ход выключается и включается реверсивное вращение. После 3—4-х оборотов реверсивное вращение выключается и через 1—2 с включается автоматически вращение на рабочий ход. Оператор выводит вальцовку из развальцованного конца трубы и включает новый цикл. Особенностью конструкции привода вращения вальцовки является выдвигающийся (на 320 мм) вал, оканчивающийся шарниром Гука. [c.168]

Пластометры в принципе являются вискозиметрами, используемыми для измерения повышенной вязкости, которой обычно обладают угли в расплавленном состоянии. Очень распространенная модель, пластометр Гизелера, имеет металлическую реторту, позволяющую нагревать без доступа воздуха около 2 г тонкоизмельченного угля. В уголь введен небольшой шток с лопастями, на который воздействует постоянный момент вращения, получаемый от груза, подвешенного на тросе, обвитом вокруг оси. Этот момент вращения достаточно слабый, чтобы не приводить в движение шток, когда уголь находится в твердом состоянии. Опыт проводится при нагреве угля, с точно отрегулированной скоростью повышения температуры (например, 3 С/мин) между 300 и 550" С. [c.86]

Первое исследование состоит в проведении серии общепринятых лабораторных анализов технический анализ (на влагу, золу и выход летучих), вспучивание по AFNOR, дилатометрия (обычно по методу, принятому в международной классификации), пластометрический анализ с применением пластометра с переменным моментом вращения (для определения температуры затвердевания) . Это позволяет расположить уголь соответственно показателям его свойств в ряду других углей. Для этой цели полезно иметь в распоряжении шкалу для сравнений. Шкала, используемая в данной книге, представлена в табл. 4, там же помещены угли с качественными показателями, встречающимися обычно, в Западной Европе и образующими почти непрерывный ряд. Из-за отсутствия общей терминологии, принятой в области коксования, авторы были вынуждены составить перечень названий, используя наиболее употребительные региональные термины, параллельно указаны номера международной классификации, составляющие вероятно наиболее близкий эквивалент. [c.241]

Знание i 3-(j)yHKnHH само по себе недостаточно для описания состояния элементарной частицы. Последняя характеризуется еще одним параметром, не имеющим аналогии в классической ф изике, —так называемым спиновым вращательным моментом, который определяет особые свойства элементарной частицы, открытые Гаудсмитом и Уленбеком (1925 г.) и подробнее рассмотренные в гл. 5. Эти ученые установили, что спиновая функция а, соответствующая волновой функции а з, может быть записана в - и р-формах. Для а проекция механического момента вращения частицы на ось вращения равна а для Р она равна —Vs . Функция состояния системы определяется как Ч =а1)а. [Функции пёремножаются при условии независимости поступательного движения частицы и спина (отсутствует спинорбитальное взаимодействие ).] (Подробнее об умножении вероятностных функций см. также разд. 6.2.1.) [c.30]

Интересной особешгостью молекулярного водорода является наличие в смеси двух сортов молекул. Обе модификации отличаются друг от друга направлением собственного момента вращения протонов. В орто-форме о-Но оба протона вращаются вокруг своей оси в одинаковых направлениях, т. е. спины ядер параллельны ( ). У пауоа-водорода п-Н ядра вращаются в противоположных направлениях и ядерные спины антипараллельны ( ). Обе модификации водорода связаны друг с другом взаимными переходами, которые протекают очень медленно, но могут быть ускорены введением парамагнитных катализаторов (Ог, N02 и др.). При комнатной температуре в равновесной смеси находится 75% о-Нз. При температуре, близкой к абсолютному нулю, смесь практически содержит только п-Нг. Обе формы молекулярного водорода различаются по термодинамическим свойствам (теплоемкости, энтропии и т. п.). В химическом отношении поведение обеих модификаций практически тож- [c.99]

Важнейшей частью аналитических весов является двухплечевое коромысло. Примем, что оно абсолютно, жесткое и может вращаться вокруг горизонтальной оси. На одно плечо коромысла действует сила тяжести взвешиваемого тела. Момент вращения при этом должен компенсироваться встречным моментом одинаковой величины. Это достигается следующими приемами [c.101]

Наличие близких термов вызвано каким-то слабым взаимодей-ствием. Было сделано предположение (С. Гаудсмитом и Г. Улен-беком), что наряду с орбитальным моментом у электрона имеется собственный момент вращения. Вращательным моментам отвечают магнитные моменты. В зависимости от ориетации этих моментов будет иметь место различная энергия их взаимодействия. Такое объяснение находится в соответствии с указанным фактом отсутствия расщепления з-термов. [c.449]

Как видно из уравнения (XXI. 19), при I = О момент вращения равен нулю. В этом терме взаимодействие между указанными моментами должно равняться нулю и невозможно, чтобы различная ориентация собственного момента по отношению к орбитальному приводила к различной энергии. [c.449]

На самом деле электрон имеет еще собственный магнитный момент, равный одному магнетону Бора. При этом не выдерживается отношение х/р, определяемое уравнением (XXIV.5), так как собственный момент вращения электрона (спин-момент) равен 1 н [c.531]

При данном значении п величина I меняется от О до (гг—1). Электроны, имеющие О, называются 5-элек-тронами, имеющие 1=1, р-электронами, 1=2, -электро-нами, и 1=3, /-электронами. Согласно уравнению (ХУ.23) при момент вращения равен нулю, и оказывается, что для -электронов т. е. облако обладает сферической симметрией. [c.305]

Для объяснения этого явления необходимо было ввести еще одно — четвертое — квантовое число. В рамках теории атома Н. Бора было принято представление о собственном вращении электрона. Если электрон вращается вокруг собственной оси, то он должен обладать и собственным моментом вращения. Опыт показал, что такой собственный момент вращения электрона (5) может иметь значение з— /2-к12п. Этот момент может по-разному ориентироваться по отношению к орбитальному моменту вращения, который характеризуется квантовым числом I. Таким образом, четвертое квантовое число (ст), так называемое спиновое квантовое число, представляет собой проекцию собственного момента электрона на его орбитальный момент. Согласно законам квантовой механики разрешены лишь такие ориентации моментов, которые приводят к значениям результирующих моментов, отличающихся друг от друга точно на единицу (в единицах к/2п). [c.309]

Известно, что эта сила равна ть 1г. Момент вращения р = туг (см. гл. ХХП). Поэтому mи /r==p /mr но р =(кУ4к ) 1(1+1). [c.567]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология