Момент количества движения

Мы уже знаем, что орбитальный момент количества движения электрона -> [c.82]

Заметим, что эти две силы (одна — удерживающая пластинку неподвижной,, другая — поддерживающая противоположную пластинку в движении) образуют механическую пару сил. Для того чтобы система оставалась в механическом равновесии, должна-существовать равная и противоположная пара сил, уравновешивающая первую. Заметим, что пластины сообщают газу момент количества движения и вращательную энергию. [c.156]

Магнитное квантовое число. Пространственная ориентация орбиталей. Для характеристики пространственного расположения орбиталей (облаков) применяется третье квантовое число /П/, называемое магнитным. Оно имеет следующие значения О, 1, 2, 3, ..., / и определяет значение проекции орбитального момента количества движения на выделенное направление (например, на ось г) [c.18]

Для линейных молекул это правило эквивалентно правилу сохранения компоненты электронного момента количества движения вдоль осй молекулы. Это правило применяют в тех случаях, когда первоначальный комплекс, получающийся при столкновении может рассматриваться как линейная молекула. Тогда это правило можно использовать для того, чтобы предсказать, какие электронные состояния двух образующихся частиц конкурируют с первоначальным комплексом, образующимся при столкновении. [c.342]

Хотя эта модель является идеальной, законы сохранения момента количества движения, которые используются для того, чтобы рассчитать условия передачи энергии, применимы одинаково хорошо к более реальным моделям, включающим квантовомеханические обработки. Получаются те же результаты, причем главным различием являются эффективные молекулярные диаметры п способность к неупругим столкновениям. [c.343]

При закрутке потока по направлению вращения колеса бц > > 0. Проекцию скорости с на окружное направление находят из уравнения сохранения момента количества движения [c.89]

Обработка результатов эксперимента зависит от объема имеющейся информации, причем, измеряя только статические давления при входе и выходе из колеса, в общем случае при наличии закрутки потока с помощью ВРА нельзя определить параметры в межэлементных сечениях, если нет дополнительных опытных данных. Предположив, что безразмерный момент количества движения закрученного потока, выходящего из ВРА, будет одинаков при одних и тех же углах установки лопаток 0 для случаев, когда ВРА продувается отдельно и когда он установлен в компрессоре, можно воспользоваться экспериментальной зависимостью [c.90]

Наличие одновременно двух опытных характеристик (3,9) и (3.18) может быть при необходимости использовано для определения коэффициента уменьшения момента количества движения на участке О—1 при закрутке с помощью ВРА, В этом случае параметры потока при выходе из входного устройства (сечение 0) определяют так, как показано выше. Затем решают систему уравнений, отличающуюся от системы (VI) тем, что из нее исключены все уравнения, начиная со второго (для определения г ) и кончая уравнением для определения фо- В итоге будет получено значение с ,,, отличающееся от вычисленного по формуле (3,14), Анализируя результаты подобных расчетов, можно учитывать изменение за счет уменьшения момента количества движения введением поправочного коэффициента М, ), с [c.93]

Допустим, что измерены статические давления при входе (р ) и выходе (ps) из безлопаточного диффузора. Из ранее выполненных расчетов известны все параметры в предыдущих сечениях. В этом случае недостает данных по уменьшению момента количества движения за счет трения вращающегося потока о стенки. Коэффициент йтр, учитывающий это уменьшение, или принимают из опытных данных по исследованию безлопаточных диффузоров, или вычисляют по формуле Эккерта [c.95]

Рассмотрим безлопаточные диффузоры, отличающиеся только шириной и работающие в одном и том же режиме. Пусть известен момент трения, который в соответствии с законом сохранения момента количества движения запишется так [c.158]

Уравнение (4.18) является уравнением расхода, а уравнение (4.19) получено в результате совместного решения уравнения расхода (4.18) и уравнения сохранения момента количества движения на участке 9—0. [c.162]

Напомним, что орбитальным моментом количества движения М частицы, движущейся вокруг центра вращения па некоторой орбите, 11а ывается произвел [c.76]

Из уравнения (1,62) следует, что момент количества движения не может меняться непрерывно. [c.18]

Рассмотрим сначала случай, когда частицы не имеют внутреннего момента количества движения и внешние силовые поля отсутствуют. Тогда вероятности переходов между начальными ( у) и конечными (Ы) состояниями в силу симметрии (2.23) и условия нормировки (2.22) удовлетворяют соотношению взаимностей Онзагера [29] [c.60]

Пусть теперь система имеет внутренний момент количества движения (безразлично какой спиновый, вращательный или орбитальный). Для такой системы обращение по времени уравнения (2.23) изменит знаки на обратные у импульсов и проекций момента количества движения. Соотношения взаимностей Онзагера имеют вид. [c.61]

Здесь m — проекция полного момента количества движения состояния / суммирование ведется в интервале —J + J). Поскольку при суммировании по вырожденным состояниям импульсы не меняются, из (2.36) с учетом (2.37) найдем соотношение микроскопической обратимости с учетом вырожденности состояний [c.62]

Рис. 1. к определению момента количества движении в классической механике. [c.12]

Но перевод атома в валентное состояние не сводится только к его возбуждению (промотированию). Следует учесть также неопределенность в ориентации спинов неспаренных электронов, участвующих в образовании химических связей. А если говорить точнее, то необходимо принять во внимание, что волновая функция валентного состояния атома не является собственной функцией операторов квадрата полного спина атома (5 ) и его проекции на ось квантования 2 Зг) — равно как она не является и собственной функцией операторов квадрата полного орбитального момента количества движения ( ) и его проекции [c.172]

Электрон является элементарной частицей, имеющей отрицательный электрический заряд е = 1,602-10-1 Кл, массу покоя = = 9,11-10-31 кг максимальный размер электрона около 10-1 м. Электрон обладает спиновым моментом количества движения. Электроны испускаются из тел вследствие явления термоэлектронной эмиссии и при радиоактивных превращениях. Плотность тока термоэлектронной эмиссии катодов зависит от температуры согласно закону Ричардсона- Дэшмана [c.102]

В гидроциклоне вращательное движение жидкости, приводящее к сепарации частиц, создает поток разделяемой суспензии. Характер его движения определяется прежде всего законом сохранения момента количества движения [c.59]

Самые различные процессы возникновения и поглощения электромагнитных колебаний обладают квантовой природой, т. е. при этих процессах энергия выделяется или поглощается только целыми порциями (квантами), пропорциональными частоте колебаний. Особенно плодотворно квантовые представления о природе излучения были применены к теории атома. Бор допустил, что из бесчисленного множества возможных орбит вращения электронов только некоторые отвечают стационарному состоянию атома. Приняв, что в атоме водорода электрон вращается по круговым орбитам, он постулировал, что устойчивыми из этих орбит могут быть только те, для которых момент количества движения электрона по [c.29]

Как и спин электрона (см. стр, 37), спин другой элементарной частицы или атомного ядра означает собственный механический момент количества движения их (см. Курс физики). [c.90]

Электронные состояния молекул классифицируются по значениям момента количества движения и спина. Разным типам МО соответствуют определенные значения квантового числа т. (табл. 1). [c.12]

V Орбитальное квантовое число.уФормы орбиталей. Для характеристики формы орбитали, а следовательно, и формы электронного облака вводится орбитальное или азимутальное квантовое число I, которое имеет значения О, 1,2, 3,. .., [п — 1). Оно отвечает значению орбитального момента количества движения электрона [c.16]

В таком случае функция распределения не может быть любой произвольной функцией переменных, а должна быть только функцией таких сочетаний переменных, которые делают ее независимой от времени. Такие сочетания переменных называются инвариантами системы, и для любой слолшой системы их известно только семь три компоненты вектора количества движения, три компоненты вектора момента количества движения и общая энергия Н. Если выбрать систему, находящуюся в равновесии и неподвижнук относительно некоторой фиксированной системы координат, то из всех инвариантов наибольший интерес будет представлять общая энергия Н. [c.174]

Избыток энергии возбужденных частиц идет на уиеличение энергии алектронов и энергии поступательного движения самих частиц, если частицы являются атомами. В остальных случаях, кроме того, увеличивается вращательная и колебательная энергия частиц. Во всех этих случаях существуют ограничения видов энергии и возможностей ее распределения между двумя продуктами реакции. Ограничения заключаются в следующем 1) сохраняется количество движения образующихся фрагментов, что определяет распределение энергии ностуиатбльного движения (обратно пропорционально массам), 2) сохраняется общий момент количества движения, а также его компоненты вдоль некоторых фиксированных осей , 3) сохраняется общий электронный момент количества движения и, наконец, 4) сохраняется электронный спин, хотя это последнее правило маловероятно для некоторых частиц, содержащих атомы с атомным номером выше 10. [c.342]

Предположим, что в газе находится большая плоская поверхность (па-пример, поршень), которая равномерно ускоряется за некоторое определенное время ta от состояния покоя до конечной скорости v J. Рассмотрим состояние газа в последовательные промежутки времени (рис. XIV.8). Каждое последовательное приращение движения поверхности сообщает газу избыток момента количества движения, который затем передается газу с молекулярной скоростью, т. е. со скоростью звука. Однако вследствие адиабатического сжатия, происходящего в газе, волна движется через более горячую и более быстро движущуюся среду с более высокой скоростью. Средняя молекулярная скорость дается выражением 8ЕТ1пМУ , тогда как скорость звука — выражением (уНТ1М) [c.406]

В уравнении (3.23) системы (VHI) всегда > 1, так как уменьшен15е момента количества движения вследствие трения о стейки приводит к увеличению угла потока в диффузоре. Отношение плотностей, наоборот, всегда меньше единицы, так как плотность р , при выходе из безлопаточного диффузора выше плотности (>2 при входе в него. Это вызывает уменьшение угла потока в диффузоре, особенно ощутимое при высоких значениях Учитывая противоположный характер влияния трения и сжимаемости, в отдельных случаях при средних значениях М,, допустимо считать, что этп два фактора компенсируют друг друга, и определять угол потока по второму из уравнений [c.95]

Переа я процедура ВХОДРК определяет термогазодинамические параметры потока при входе в колесо и потери в нем. Сначала находятся величины Фо = Со1и2, Фог Фв . а затем из закона сохранения момента количества движения — величина фщ. Остальные параметры потока при входе на лопатки колеса получаются решением системы уравнений [c.189]

На рис. 11,5/1, В и С представляют собой вибрационные уровни, соответствующие трем электронным состояниям молекулы. Квантовая механика показывает, что существует конечная вероятность перехода системы с какого-нибудь дискретного уровня системы термов В в область континуума системы термов А, или соответственно с дискретного уровня системы В в область континуума системы С, граничащую с этим уровнем. Переход с дискретного уровня одной системы уровней в сплошную область другой системы уровней возможен при выполнении правил отбора для электронных переходов (оба уровня должны обладать одинаковым значением полного квантового числа /, т. е. А/ = 0. Проекции орбитального момента количества движения электронов на линию, соединяющую ядра, должны отличаться не больше чем на единицу, т, е. ЛХ — 0 или 1, оба уровня должны принадлежать электронным состояниям одинаковой мультиплетности, т. е. Д5=0, они должны обладать одинаковой симметрией для отражения в начале координат. У молекул, состоящих из двух одинаковых ядер, оба уровня также должны обладать одинаковой симметрией в отношении ядер. Кроме [c.67]

Как уже указывалось, для того чтобы процесс предиссоциации был возможен, необходимо соблюдение правил отбора. Эти правила могут быть нарушены путем помещения молекулы в электрическое или магнитное поле. Так, например, флюоресценция паров иода, возбужденных зеленой ртутной линией, может быть нотушена достаточно интенсивным магнитным полем. Как показывают опыты, а также характер потенциальных кривых, при этом происходит диссоциация молекулы иода на атомы. При отсутствии магнитного поля этот процесс запрещен правилами отбора. При наложении магнитного ноля в данном случае снимается правило, требующее постоянства момента количества движения (Д/=0), и вследствие этого становится возможной предиссоциация. Такое явление получило название магнитного тушения флюоресценции. [c.70]

Более строго следует рассматривать проекцию на ось г не орбитальяога квантового числа /, а определяемого им орбитального момента количества движения М. [c.83]

Кроме орбитального момента количества движения, определяемого значением I, электрон обладает и собстпенным моментом количества движения, что можно упрощенно рассматривать как результат вращения электрона вокруг своей оси. Проекция собственного момента количества движения электрона на избранное направление (например, на ось г) и называется спином. [c.84]

У.мепьшепне начального момента количества движения вязкой жидкости согласно формуле (109) обусловлено ростом коэффициента трения /. и комплекса-- [c.227]

Постоянная Планка Квант момента количества движения Массн протона Масса нейтрона Постоянная- Больцмана Универсальная газовая постоянная ГазоЕая постоянная Стандартный молярный объем газа при 273 К и 1,013 105 Па Темп1 ратура Цельсия Атмосферное давление Электрический момент диполя Элеюронвольт [c.9]

У большинства элементарных частиц, входящих в состав квантовомеханических систем, имеется дополнительная степень свободы, проявляющаяся в существовании особого момента количества движения, так называемого спина (от английского слова to spin — вращать веретено). Этот специфический момент количества движения, с которым связан соответствующий магнитный момент, существует независимо от орбитального движения. Спин нельзя трактовать как момент, обусловленный простым механическим вращением частицы вокруг самой себя. Для описания его необходимы особые спиновые переменные [c.9]

Рассмотрим результаты, которые получаются при квантовании момента имлульса. Моментом импульса (моментом количества движения) одной частицы в классической механике называется векторное произведение радиуса-вектора г на вектор импульса р = пт. [c.17]

Гидравлические машины. Турбины и насосы (1978) -- [ c.0 ]

Спектры и строение простых свободных радикалов (1974) -- [ c.0 ]

Перемешивание и аппараты с мешалками (1975) -- [ c.116 , c.117 ]

Основы квантовой химии (1979) -- [ c.61 ]

Введение в молекулярную теорию растворов (1959) -- [ c.74 ]

Введение в молекулярную спектроскопию (1975) -- [ c.16 , c.25 , c.65 , c.80 ]

Строение материи и химическая связь (1974) -- [ c.60 , c.62 ]

Введение в молекулярную теорию растворов (1956) -- [ c.74 ]

Секторы ЭПР и строение неорганических радикалов (1970) -- [ c.21 , c.255 ]

Спектры и строение простых свободных радикалов (1974) -- [ c.0 ]

Перемешивание и аппараты с мешалками (1975) -- [ c.116 , c.117 ]

Биофизическая химия Т.2 (1984) -- [ c.133 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология