Лобовая часть сферической формы

Рис. 32. Характер потоков внутри и снаружи пузыря с лобовой частью сферической формы, поддерживаемого в неподвижно-м состоянии нисходящим потоком непрерывной фазы (идеализированная модель).

Рис. 7. Движение идеальной (невязкой) жидкости около пузыря с лобовой частью сферической формы [95].

Рис. 8. Движение жидкости окоопо пузыря с лобовой частью сферической формы, рассчитанное, исходя из идеальной модели движения около сферы.

Р—давление в фильтрующемся потоке жидкости или газа или в потоке, движущемся около пузыря с лобовой частью сферической формы [c.14]

Этот результат основан также на экспериментально установленном факте, что движение жидкости около пузыря с лобовой частью сферической формы лишь приближается к теоретически рассчитанному движению около лобовой части шара в случае невязкой жидкости. Такой вывод был получен путем измерения [c.41]

Анализ результатов. В разделе 2.2 было показано, что отношение 7ь/У является величиной практически постоянной для газовых пузырей с лобовой частью сферической формы, движущихся в капельных жидкостях. Дэвидсон с сотрудниками [19] предположил, что поведение пузырей с лобовой частью [c.49]

Напомним, что по уравнению (2.6) скорость подъема пузыря с лобовой частью сферической формы [c.96]

ДАВЛЕНИЕ В КИЛЬВАТЕРЕ ПУЗЫРЯ С ЛОБОВОЙ ЧАСТЬЮ СФЕРИЧЕСКОЙ ФОРМЫ [c.153]

ДИФФУЗИЯ с КРИВОЛИНЕЙНОЙ ПОВЕРХНОСТИ ПУЗЫРЯ, ИМЕЮЩЕГО ЛОБОВУЮ ЧАСТЬ СФЕРИЧЕСКОЙ ФОРМЫ [c.155]

Теория Дэвиса и Тэйлора, приводимая в этой книге, весьма важна для объяснения некоторых явлений в псевдоожиженных системах. Авторы предположили, что пузырь с лобовой частью сферической формы, показанный на рис. 8, поддерживается в неподвижном состоянии движущимся вниз потоком жидкости Кроме того, было сделано допущение, что движение жидкo т около лобовой части пузыря носит такой же безвихревый харак тер, как и около сферы радиуса Я, равного радиусу сфериче ской лобовой части пузыря. Соответствующий скоростной потен [c.41]

Анализ движения пузыря с лобовой частью сферической формы, приведенный ранее в разделе 2.2, не учитывает влияния стенок сосуда. Юно и Кинтер [117] измеряли скорости подъема пузырен газа в капельных жидкостях в трубах различного диаметра и сравнивали полученные результаты со скоростями подъ- [c.50]

Рис. 30. Вероятное распределение давлений над пузырем с лобовой частью сферической формы (по его оси) в псевдоожиженном слое /—0,62 2—0,38 РрЯЬ л—наклон

На р-ис. 30 цредставлено вероятное распределение давлений вблизи пузыря с лобовой частью сферической формы, причем фиксированные точки А и В получены в результате теоретического анализа, прцведенного в приложении Б. Как видно из рис. 30, . между величинами Р и р/ во всех точках слоя наблюдается хорошее соответствие, что указывает на малые значения величин рр по всему объему непрерывной фазы. [c.97]

Циркуляция ожижаюш его агента в пузыре. При движении газового пузыря относительно капельной жидкости возникает сдвигающее усилие, что вызывает циркуляцию газа внутри пузыря. Пунктирными линия.ми на рис. 32 показа предположн-тельный характер циркуляции в пузыре с лобовой частью офс рической формы. Аналогичный характер циркуляции жидкости внутри капли наблюдали Гарнер и Хэйкок [29] при движении этой капли в другой жидкости. Более того, циркуляция газа внутри пузыря с лобовой частью сферической формы может быть продемонстрирована с помощью простого эксперимента, который иллюстрируется на фото 10 (см, стр. 167). В этом опыте сопло для ввода воды было сконструировано таким образом, что обеспечивалось движение тонкой пленки воды по стеклянной куполообразной поверхности. Циркуляция воздуха внутри пузыря, образованного таким путем, демонстрировалась при помощи анемометра малых размеров. Измерения внутри искусственного пузыря такого рода были выполнены Розом [97] и Мак-Виль-ямом [71]. [c.102]

На рис, 32 представлена схема пузыря с лобовой частью сферической формы в псевдоожиженном слое, причем предполагается, что пузырь поддерживается неподвижным за счет нисходящего движения твердых частиц вокруг него. Близкое сходство между двухфазными системами и псевдоожиженным слоем позволяет считать, что нисходящее движение частиц в последнем случае вызовет эффект, аналогичный сдвигающему действию одной жидкости на другую в двухфазных система, . Интенсивность вызванной таким образо.м циркуляции зависп. ог. максимальной скорости движения частиц около пузыря (т, е, в точках В и С на рис. 32), а следовательно, от скорости и>, подъема пузыря. О,тнако изображенная на рнс. 32 схема внутренней циркуляции не является точной в деталях, поскольку она не учитывает движения ожижающего агента через пузырь в псездоожяженио.м слое, как это было рассмотрено в главе [c.102]

Предшествующий анализ нуждается в экспериментальном подтверждении, прежде чем его можно будет с до-стато-чным -основанием применить к задаче об устойчивости пузыря в псев-доожижевно-м слое. Кроме того, тот факт, что форма реального пузыря в действительности не является сферической, будет влиять, по крайней Meipe в деталях, на характер пото-ков ожижающего агента. Однако -имеются, види.мо, веские основания для предп-оложения о том, что -в пузыре с лобовой частью сферической формы -имеется восходящий по-ток ожижающего агента по о-си -пузыря со скоростью -порядка Ub. В определенных условиях последняя достаточно высока, чтобы увлечь частицы из гидродинамического следа в-нутрь пузыря -и вызвать таким образом его разрушение. [c.115]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология