Оптическое излучение резонансное

Уменьшение интенсивности резонансного излучения в условиях атомно-абсорбционной спектроскопии подчиняется экспоненциальному закону убывания интенсивности в зависимости от длины слоя и концентрации вещества, аналогичному закону Бугера - Ламберта - Бера. Если /о - интенсивность падающего монохроматического света, а / - интенсивность этого света, прошедшего через пламя, то величину lg /о// можно назвать оптической плотностью. Концентрационная зависимость оптической плотности выражается уравнением [c.208]

Оптически активные материалы — это среды, обладающие естественной оптической активностью, т.е. способностью среды вызывать вращение плоскости поляризации проходящего через нее оптического излучения (света). Впервые оптическая активность была обнаружено в кварце, а затем в чистых жидкостях, растворах и парах многих веществ. Оптически активные материалы разделяют на правовращающие (положительное вращающие) и левовращающие (отрицательное вращающие). Это условное деление теряет смысл лишь вблизи полос собственного (резонансного) поглощения среды. Некоторые вещества оптически активны лишь в кристаллическом состоянии, так что их оптическая активность — свойство кристалла в целом, а не определяется строением отдельных молекул. Современная теория оптической активности учитывает взаимодействие электрических и магнитных дипольных моментов, наведенных в молекуле полем проходящей волны, а также дисперсию — зависимость показателя преломления среды от длины световой волны. Дпя нормальной оптической активности показатель преломления увеличивается с ростом длины волны. [c.256]

Повышения интенсивности рассеянного света можно добиться с помощью достаточно интенсивных световых потоков или мощных лазеров. Качество регистрации рассеянных квантов можно повысить, имея совершенное оптическое и электронное оборудование. Применение лазеров стимулировало развитие этой, уже ставшей классической, области спектроскопии. Лазеры не только повысили чувствительность спектроскопии обычного (спонтанного) комбинационного рассеяния, но и стимулировали развитие новых методов, основанных на вынужденном, например на антистоксовом, комбинационном рассеянии, носящем название когерентного антистоксового рассеяния света (КАРС) или, в частности, резонансного комбинационного рассеяния (РКР). При возрастании интенсивности падающего лазерного излучения становится значительной интенсивность рассеянного стоксового излучения. В этих условиях происходит взаимодействие молекул одновременно с двумя электромагнитными волнами лазерной vл и стоксовой V т = Vл — v , связанных между собой через молекулярные колебания с VI,. Такая связь (энергетическая) между излучением накачки и стоксовой (или антистоксовой) волной может привести к интенсивному поляризованному излучению на комбинационных частотах, другими словами— к вынужденному комбинационному рассеянию. Причем в этих условиях оказывается заметной доля молекул, находящихся в возбужденном колебательном состоянии, и в результате на частотах Гл + VI, возникает интенсивное антистоксово излучение. [c.772]

По расположению датчиков относительно объекта контроля различают три основных варианта одностороннее расположение, двустороннее и под прямым углом оптических осей друг к другу (способ фиксации параметров рассеянного излучения). Резонансные СВЧ-методы делятся по виду резонансного эффекта (электронный п амаг-нитный, ядерный магнитный, ферромагнитный и др.). [c.429]

В соответствии с существующей в настоящее время теоретической концепцией получение абсолютно чистых веществ т. е. совершенно не содержащих примесей) принципиально возможно, но только в очень небольшой области концентраций для достаточно большой пробы чистого вещества и за более или менее ограниченный промежуток времени. Для контроля чистоты необходимы особо чувствительные методы анализа. Применение методов ультрамикроанализа позволяет осуществить мечту аналитиков — обнаружение отдельных атомов в матрице вещества. Одним из таких методов является лазерная спектроскопия. Вещество испаряют и атомы селективно возбуждают действием лазерного излучения в узкой области частот. Возбужденный атом затем ионизируется вторичными фотонами. Число испускаемых при этом свободных электронов фиксируют пропорциональным счетчиком. С помощью эффективно действующей лазерной установки можно ионизировать все атомы определяемого вещества. Метод, основанный на использовании этого явления, называют резонансной ионизационной опектро-скопией (РИС). Например, можно определять отдельные атомы цезия. В другом варианте метода — оптически насыщенной нерезонансной эмиссионной спектроскопии (ОНРЭС) — измеряют интенсивность флуоресцентного излучения возбужденных атомов. Чтобы отличить излучение определяемых элементов от излучения других компонентов пробы, длины волн флуоресценции сдвигают воздействием других атомов или молекул. Этим методом также можно определять отдельные атомы вещества, например натрия. [c.414]

В настоящее время в качестве источников оптического излучения наряду с лазерами применяется светоизлучающий диод, который представляет собой такой же полупроводник из арсенида галлия, но не имеет резонансного усиления. В отличие от лазера в СД излучение происходит спонтанно (самопроизвольно) и луч имеет меньшую мощность и широкую диаграмму направленности излучения. [c.14]

Лучшей чувствительностью обладает магнитометр на парах цезия, использующий явление оптической ориентации атомных спинов в магнитном поле [90]. Пары находятся в стеклянной ампуле объемом в несколько десятков см . Малые изменения магнитного поля сдвигают резонансную частоту поглощения оптического излучения накачки. [c.61]

Оптические абсорбционные методы базируются на измерении ослабления интенсивности зондирующего излучения при прохождении его через анализируемую газовую среду. Поглощение происходит на резонансных частотах, опреде- [c.922]

Далее свечение пламени с помощью линзы 6 превращается в слабо расходящийся пучок лучей, который проходит через абсорбционный светофильтр, выделяющий у определяемого элемента резонансную линию (натрий, калий, кальций) или молекулярную полосу (кальций). После пластинки 8 световой пучок попадает на интерференционный светофильтр 9. При этом часть излучения с узким интервалом длин волн, соответствующим полосе пропускания интерференционного светофильтра, проходит через светофильтр и попадает на фотоэлемент 11 основного канала, остальная часть излучения частично поглощается, частично отражается. Отраженный свет направляется в компенсационный канал с помощью пластинки 8, проходит через оптический клин 12 и попадает на фотоэлемент компенсационного канала 14. Фотоэлементы основного // и компенсационного 14 каналов включены навстречу друг другу, поэтому их электрические сигналы вычитаются. Таким образом, прибор регистрирует полезный сигнал, из которого исключен сигнал мешающего элемента (за счет последнего возникает инструментальная ошибка). Уменьшая или увеличивая прозрачность оптического (17 на рис. 13) клина, можно полностью сбалансировать постороннее излучение, прошедшее через интерференционный светофильтр. Это относится к собственному излучению пламени. Такую операцию выполняют на сухом пламени перед началом работы. Следовательно, оптическая схема фотометра ПАЖ-1 позволяет регистрировать аналитический сигнал определяемого элемента, исключить фоновое излучение пламени в этом спектральном интервале и скомпенсировать спектральные помехи, возникающие в присутствии посторонних элементов, если их спектральные линии или полосы не совпадают с шириной пропускания интерференционного светофильтра. [c.29]

Многоквантовая ионизация (МКИ) легко достигается с использованием лазерного УФ-излучения. Процесс называется резонансно-усиленной многоквантовой ионизацией, если в него вовлечены резонансные промежуточные состояния. Для однофотонной фотоионизации больщинства частиц требуется использование длин волн излучения короче, чем пропускаемые материалами оптических волн, как указывалось в конце разд. 3.2. Использование двух- и многоквантового возбуждения позволяет осуществлять ионизацию для резко возрастающего набора частиц. Поскольку надежно детектируются очень низкие концентрации образовавшихся ионов, МКИ играет важную роль в спектроскопических исследованиях. Кроме того, велико значение МКИ и в масс-спектрометрии. Экспериментальные методики, объединяющие фотоионизацию и масс-спект-рометрию с селективным возбуждением, давно ценились за специфичность, с которой отдельные частицы или конкретные квантовые состояния могут быть ионизованы. Использование лазерной МКИ, обеспечивающей более высокую эффективность ионизации и относительную простоту оборудования, существенно расширяет область применения этого метода. [c.76]

Явление резонансной флюоресценции было предсказано в начале века и осуществлено в оптическом диапазоне спектров. Однако попытки получения аналогичного поглощения при ядерных переходах, сопровождающихся "у-излучением, были безуспешными до 1958 г., когда Мессбауэром был открыт эффект -резонансной флюоресценции. [c.336]

Появление всех сигналов в области спектров электромагнитного излучения объясняется переходами между дискретными энергетическими состояниями. В оптической области спектра (ИК. .. УФ) наблюдают переходы электрических диполей, в магнитной резонансной спектроскопии исследуют переходы магнитных диполей. Вероятность переходов определяется правилами отбора. [c.179]

При проведении измерений на разных уровнях измеряемой величины стандартные отклонения Sn и Sr, п, вообще говоря, не остаются постоянными. Поэтому хорошо отработанной методике измерений должна сопоставляться таблица или график взаимосогласованных пар значений X — S (или Sr.n) для разных уровней измеряемой величины. На рис. XIV. 3 в качестве примера приведена графическая зависимость Sm для оптической плотности D, регистрируемой атомно-абсорбционным спектрометром, от значений D. (Резонансное излучение меди Я, = 327,4 нм, спектрометр AAS = 1, п = 5). Зависимость Sr,n от D показывает, что минимальной относительной погрешности в измерении оптической плотности отвечает интервал 0,3 < D < 0,6. [c.820]

Основные области применения оптических методов приведены в табл. 1. Особенно перспективно использование резонансных эффектов взаимодействия ОИ с ОК, в том числе нелинейных, основанных на использовании сверхмощного лазерного излучения. [c.486]

Детекторная система, служащая для регистрации сигнала, поступающего из камеры, состоит да оптического диспергирующего устройства, например монохроматора или фильтра, выделяющего резонансную линию элемента, и детектора излучения, например фотоумножителя, а также системы индикации для снятия величины поглощения. [c.50]

Для учета неселективного поглощения этим способом лампу с полым катодом поочередно питают импульсами тока малой и большой мощности. В первом случае излучаются узкие резонансные линии определяемого элемента, и измеренное в этот момент поглощение соответствует сумме сигналов атомной абсорбции и фона. Длительность маломощных импульсов тока составляет 50-500 мкс при скважности импульсов до 10 и интегральной силе тока через лампу, соответствующей средней силе тока для режима постоянного тока (импульсная сила тока — до 100 мА). В режиме импульсов большого тока имеет место самообращение линий, излу чаемых лампой с полым катодом, и в этом режиме измеренное поглощение, в основном, обусловлено фоном в области расположения аналитической линии. Средняя сила тока через лампу с полым катодом в режиме самообращения в четыре и более раз превышает ток в режиме излучения узких линий (до 1 А в импульсе). Достоинства метода — простота и удобство реализации, возможность учета структурированного фона и широкий диапазон учета неселективных помех (до оптической плотности 3,0). [c.831]

Природу, структуру и электронное состояние промежуточного продукта. Для абсорбционной спектроскопии можно использовать источник белого света в сочетании со спектрографом для получения фотографически зарегистрированного обзорного спектра поглощающих соединений в реакционной системе. В других случаях для сканирования спектрального диапазона может применяться монохроматор с фотоэлектрическим приемником. Многие исследуемые короткоживущие интермедиаты обладают достаточно большим оптическим поглощением из-за наличия разрешенного электронного дипольного перехода на более высокий уровень энергии, В этом случае, например, триплетные возбужденные состояния могут наблюдаться по их триплет-триплетному поглощению. В общем случае индивидуальные полосы поглощения имеют тем большую амплитуду, чем они уже. Вследствие этого эффекта атомы имеют разрешенные линии поглощения с особенно большими амплитудами. При количественных измерениях поглощения обычно выбирается длина волны, при которой наблюдается сильная полоса поглощения и на нее не накладываются полосы поглощения других соединений, В экспериментах по оптическому поглощению в качестве источника света можно применять лазеры. Очень эффективны в лазерных абсорбционных исследованиях перестраиваемые лазеры на красителях, особенно для веществ с узкими полосами поглощения (таких, как атомы и малые радикалы), поскольку лазерное излучение отличается высокой монохроматичностью и узкой спектральной полосой. Повышения поглощения можно достигнуть, заставив световой пучок многократно пересекать образец с помощью соответствующего расположения зеркал в многопроходовом абсорбционном эксперименте. Вновь для этой цели превосходно подходят лазеры благодаря малой расходимости лазерного пучка. В ряде случаев можно создать источник света, который спектрально адекватен абсорбционным свойствам именно исследуемых соединений. Например, можно сконструировать электрические разрядные лампы, содержащие подходящие газы и испускающие резонансные спектральные линии (при переходе из первого возбужденного состояния в основное) многих атомов и простых свободных радикалов. Очевидно, что резонансные спектральные линии точно соответствуют длинам волн поглощения этих же веществ, соответствующим переходу из основного электронного состояния. Если эти атомы или простые радикалы присутствуют в реакционной смеси, то будет наблюдаться резонансное поглощение. Если спектральные ширины полосы испускания источника и полосы поглощения объекта исследования совпадают, то чувствительность абсорбционных измерений может быть высокой при различающейся избирательности, так [c.195]

В ходе определения часть анализируемого образца переводят в атомный пар (аэрозоль) и измеряют поглощение этим паром излучения характеристичного для определяемого элемента. Атомный пар получают распылением раствора анализируемого вещества в пламени. При этом небольшая часть атомов возбуждается пламенем, большая часть их остается в основном (невозбужденном) состоянии. Невозбужденные атомы элемента, находящиеся в плазме в свободном состоянии, поглощают характеристичное резонансное излучение определенной для каждого элемента длины волны. Вследствие этого оптический электрон атома переходит на более высокий энергетический уровень и одновременно пропускаемое через плазму излучение ослабляется. [c.367]

Оптические методы анализа основаны на измерении характе]5истик оптических свойств вещества (испускание, поглощение, рассеивание, отражение, преломление, дифракция, интерференция, поляризация света), проявляющихся при его взаимодействии с элекгромагнитшш излучением. По характеру взаимодействия электромагнитного излуч(шия с веществом оптические методы анализа обычно подразделяют на эмиссионный спектральный, атомно-абсорбционный, молекулярный абсорбционный спектральный (спектрофотометрия, фотоэлектроколориметрия), люминесцентный, нефелометрический, турбодиметрический, рефрактометрический, интерферометрическиг поляриметрический анализ, а также спектральный анализ на основе спектров комбинационного рассеяния (раман-эффект) и некоторые другие методы, также использующие взаимодействие электромагнитного поля с веществом — ядерный магнитный резонанс (ЯМР), электронный парамагнитный резонанс (ЭПР), ядерная гамма-резонансная спектроскопия (эффект Мессбауэра) и т. д. [c.516]

Описаны также лампы, испускающие резонансное излучение циика [53, 54] и кад.мия [55—571. Эти лампы должны быть приспособлены к работе при температурах выше комнатной вследствие низкого давления паров этих металлов. ]Ломимо применения этих ламп для изучения сенсибилизированных реакций, они могут оказаться удобными источниками монохроматического излучения, если выделить при помощи оптического фильтра какую-нибудь из резонансных линий. [c.236]

В предлагаемом варианте метода атомизацию порошкообразной пробы осуществляют в лазерном факеле. По изменению пиковой интенсивности излучения лампы с полым катодом при прохождении через факел определяют оптическую плотность факела D = ]g o/ , где /о — интенсивность линий лампы до прохождения через факел, / — интенсивность линий лампы после прохождения через факел. Измерения выполняют последовательно на двух длинах волн. По результатам измерений /о и /, выполненных на длине волны резонансной линии определяемого элемента, находят оптическую плотность ) , характеризующую селективное (атомное) и неселективное (фоновое) поглощение света в факеле. Выполняя аналогичные измерения [c.62]

Любой оптический квантовый генератор состоит из активного вещества, резонансной системы и источника энергии, возбуждающего активное вещество. В зависимости от используемого активного вещества лазеры делятся на газовые, твердотельные, полупроводниковые и жидкостные, а от режима генерации — на работающие в режимах непрерывного или импульсного излучения. [c.40]

Для исследования профиля распределения концентрации при легировании образцов можно также пе использовать эталоны. Зная общее количество внедренного элемента, можно легко определить произведение 5 Я/2яе по светосумме линий г при полном -распылении легирующего слоя После ионного внедрения водорода с энергией 25 кэВ и дозой 10 см- в нержавеющую сталь проводилось распыление этого образца на той же установке пучком ионов аргона при скользящих углах падения 70° для исключения внедрения аргона и достижения условия неселективного распыления. При этом одно временно с распылением образца регистрировалась интенсивность оптического излучения резонансных линий водорода (А, = 656,3 мм) по глубине распыляемого слоя. Толщина распыляемого слоя контролировалась кварцевым измерителем толщины (КИТ-1). Профиль концентрации водорода, определенный методом ИФЭ, показан на рис. 4. По методу ИФЭ был определен также профиль распределения кон- [c.84]

Техническая реализация описанного выще метода реализована в виде законченного прибора ИЗВОК. В этом приборе, состоящем из генератора и приемника, для повышения его чувствительности и уменьшения влияния помех используются модуляция генератора оптического излучения и резонансное усиление в приемной части прибора. На рис. 10.2 приведены функциональные схемы генератора и приемника. Частота модуляции оптического излучения Р=3675 Гц. Уровень сигнала, излучаемого лазером, регулируется током накачки последнего. Отсчет мощности на выходе приемного устройства производится по цифровому прибору. Диапазон мощности излучения оптического сигнала составляет 70 дБ. [c.190]

Широко используются в химии различные формы взаимодействия вещества с электромагнитным излучением рассеяние света при нефелометрии, определение показателя преломления, оптического вращения. Особенно часто для характеристики соединений используются спектры поглощения в различных областях электромагнитных колебаний. Поглощение в области видимого или ультрафиолетового спектра характеризует электронные свойства молекул. Р1нфракрасные спектры отражают колебания ядер. Наконец, дифракция рентгеновских лучей открывает возможность устанавливать геометрию молекул, чему служат также электронография и нейтронография. Дополнительную информацию о строении молекул может дать резонансная 7-спектроскопия (эффект Мессбауэра). [c.22]

Рис. 2.3. Зависимость поглощательной способности от оптической плотности по данным измерения поглощения радикалов ОН в ударных волнах, а —заштрихозанная область —приблизительиый диапазон значений поглощательной способности и оптической плотности, полученный с висмутовой резонансной лампой б—данные по поглощению радикалов ОН при фотографической [48] и фотоэлектрической 147] регистрации поглощения с источником непрерывного излучения в работе [48] поглощение измерено в центрах линии при известной щелевой функции результаты [47] не представлены на рисунке из-за недостаточного масштаба по оси абсцисс (оптическая плотность равна 75 Ш " моль см/л), но описываются одной аависимостью с данными работы [48] я — полуэмпирическая зависимость, полученная [37] при изучении рекомбинации в среде аргона со средними значениями температуры и давления 1520 К и 5,1 атм соответственно г—данные [32], полученные в характерном для рекомбинации диапазоне температур и давлений для смесей Нг —Ог —Аг 6 1, 3 1 и 1 3 относятся к значениям начального отношения Нг/Ог 5 —эмпирическая зависимость [24] для смеси 1 й Нг—1И Ог — 38% Аг при температуре 1300 К-

Описанная выше идеальная ситуация, когда максимумы эмиссионной и абсорбционной линий совпадают, а ширина эмиссионной линии много меньше абсорбционной, существует лишь в редких случаях. Различие давлений в источнике света и в поглощающем слое приводит к сдвигу максимума лгаии поглощения относительно эмиссионной линии. Нельзя также не учитывать эффект самопоглощения резонансных линий внутри лампы с полым катодом, который может обусловить заметное дополнительное уширение эмиссионной линии. Кроме того, ддя многих элементов существенно сверхтонкое расщепление резонансных линий. В совокупности эти явления приводят к тому, что прямая пропорциональная зависимость оптической плотности от концентрации атомов в поглощающем слое часто нарушается, что находит проявление в искривлении градуировочных графиков при анализе. Существенное влияние на отклонение фадуировочной функции от линейной также оказывают непоглощенное и рассеянное излучение от источника света (попадающее в полосу пропускания монохроматора), градиенты температуры и концентрации атомов внутри поглощающего слоя, распределение плотности излучения в зондирующем пучке света и др. В итоге выражение ддя измеряемой оптической плотности поглощения в наиболее общей форме может быть представлено в виде [c.826]

Флуоресцентные измерения обладают рядом преимуществ в сравнении с абсорбционными. В частности, оптическое поглощение промежуточного продукта, содержащегося в низкой концентрации, вызывает незначительное изменение относительно большой интенсивности зондирующего пучка. Шум , получающийся вследствие случайных флуктуаций интенсивности света, а также из-за статистической природы пучка фотонов, ограничивает чувствительность, достижимую в абсорбционном эксперименте. В люминесцентном эксперименте, напротив, нет излучения кроме того, которое испускается возбужденными соединениями. Статистические ограничения продолжают лимитировать точность, с которой могут измеряться концентрации, но достижимая на практике предельная чувствительность люминесцентного эксперимента обычно значительно выше, чем абсорбционного. По этой причине люминесценция часто используется для изучения веществ, первоначально находящихся в основном состоянии, путем специального оптического возбуждения их в более высокое люминесцентное состояние. В отдельных случаях описанные ранее линейчатые газооазоядные. лям-пы могут использоваться для возбуждения резонансной флуоресценции атомов (например, Н, О, С1) и радикалов (например, ОН). Поскольку флуоресценция изотропна, ее можно регистрировать под углом к направлению возбуждающего пучка. С большим успехом в качестве источника возбуждения можно использовать перестраиваемые лазеры. Лазеры обеспечивают существенно большую гибкость эксперимента, чем газоразрядные лампы. В частности, с их помощью можно возбуждать значительно большее число разнообразных молекулярных частиц (например, ОН, КОз, СН3О, С2Н5О). Более высокая мощность возбуждающего излучения от лазеров обеспечивает высокую чувствительность. Индуцированная лазером флуоресценция (ИЛФ) стала наиболее ценной методикой изучения промежуточных продуктов реакций в газовой фазе. При этом по- [c.196]

Отметим, что и при использовании заведомо монохроматического резонансного излучения в методе атомно-абсорбционного анализа калибровочные графики А = f( ) часто линейны лишь в области низких значений оптических плотностей. Если /о — интенсивность резонансного излучения, / — интенсивность излучения после поглощения его части атомным паром, а / п — интенсивность света, проходящего через непоглощающую зону, то регистрируемое значение оптической плотностп [c.48]

Пример 4. При атомно-абсорбционном определении цинка методом электротермической атомизации в коническое углубление графитового электрода вводят пробу объемом 10 мкл, отобранную после экстракции цинка из водных растворов пеларгоновой кислоты. Осуществляя последовательный режим сушки (100— 150 С), озоления (350—450 °С) и атомизации (2800 °С), измеряют поглощение резонансного излучения атомным паром при X = 213,9 нм. Градуировочный график в кородинатах оптическая плотность — количество цинка (А — qz ) имеет линейный характер вплоть до значения А = 0,3, а коэффициент инструментальной чувствительности по цинку Szn = 0,006 нг-. Для измерения фона. в аналогичных условиях регистрируют поглощение 10 мкл экстракта пеларгоновой кислоты из водного раствора, не содержащего цинка. Многократное измерение фона дает среднее значение Лф = 0,064 при стандартном отклонении ал. ф = 0,003. Оценить абсолютный ntzn, min и концентрационный zn, min пределы обнаружения, а также предел обнаружения аналитического сигнала Aj4min при пятикратном измерении фона и пробы для уровня значимости = 0,025. [c.115]

В двухлучевом спектрофотометре первичный пучок резонансного излучения делится на два, один из которых далее проходит через атомизатор, а второй — в обход его. Затем оба пучка попеременно направляются на входную щель монохроматора и поочередно (благодаря сдвигу по фазе) детектируются, усиливаются и сравниваются друг с другом. На выходе такого прибора отсчитывается непосредствеьшо значение оптической [c.829]

Среди лазеров на основе органических соединений с оптической накачкой наиболее глубоко изучены лазеры на электронных переходах в сложных органических молекулах. В результате техника ЛОС достигла весьма высокого уровня развития, необходимого при использовании таких сложных устройств, как лазеры, а ценные свойства ЛОС обеспечили им очень широкий круг применений в различных физико-химических исследованиях. Применение ЛОС прежде всего в спектроскопии, фотохимии, в исследованиях селективного воздействия лазерным излучением на вещество привело к возникновению или существенному развитию принципиально новых методов исследования, таких как двухфотонная спектроскопия, свободная от доплеровского уширения, многофотонная резонансная ионизационная спектроскопия, спектроскопия когерентного антистоксова комбинационного рассеяния, внутрире-зонаторная абсорбционная спектроскопия и др. Рассмотрению [c.197]

Для контроля дефектов участков изделий, находящихся в труднодоступных местах, перспективен метод голофафической эндоскопии. В отличие от традиционных способов эндоскопии с помощью волоконно-оптических элементов (ВОЭ) здесь появляется возможность получения объемных изображений полостей изделий при углах обзора, близких к предельным. Для систем голофафической эндоскопии разработаны специальные ВОЭ, обеспечивающие малые потери лазерного излучения и сохранение его когерентности. Применение лазеров в эндоскопии позволило также использовать эффект квантового усиления света с помощью ВОЭ из оптически активных материалов для резкого (в 10 . .. 10 раз) увеличения яркости изображения, улучшения его контрастности. Накачка ВОЭ производится при этом с помощью одиночных импульсных ламп, а объект освещается лазерным светом с длиной волны, соответствующей резонансной частоте световодов. [c.514]

Оптическая система направляет излучение лампы в виде узкого пучка на пламя. За счет бокового смещения тубуса с изображающей системой добиваются однократного или трехкратного прохождения излучения через пламя для повыпгения чувствительности анализа. Светосильный дифракционный монохроматор выделяет из линейчатого спектра данной лампы с полым катодом желаемую резонансную линию. Ширину щели монохроматора регулируют в пределах от О до 2 мм. [c.189]

Таблетку помещают в фокусе линзы =100 мм) установки. С помощью линзы излучение лазера фокусируют на поверхность таблетки. При этом образуется факел, который просвечивают излучением лампы с полым катодом через 200—400 мкс после появления факела в аналитической зоне. Аналитическая зона расположена на расстоянии 16—18 мм от мищени, где реализуются оптимальные условия регистрации аналитического сигнала. На экране осциллографа с помощью масштабной сетки измеряют интенсивности / и /о на длине волны резонансной линии элемента и рассчитывают Л], затем измеряют интенсивности I и /б на длине волны линии сравнения и рассчитывают Оптическую плотность О, пропорциональную концентрации определяемых атомов, находят как разность 0 = 0 — 0-2- [c.64]

При определении иода, фосфора и серы в растворах по резонансным линиям в вакуумной УФ-области спектра с использованием графитовой кюветы для предотвращения впитывания анализируемого раствора электроды предварительно обрабатывают 0,1%-ным раствором полистирола в бензоле. Капли анализируемых растворов, отмеренные микропипеткой, подсушивают под ИК-лампой. 1 спользованы вакуумный монохроматор типа ВМР-2 и кюветы с внутренним диаметром 2,5 мм, покрытые слоем пирографита. Источником излучения служат самодельные высокочастотные лампы. После размещения источника излучения, кюветы и электродов с пробой в осветительной системе установку вакуумируют и заполняют аргоном до 120 кПа. Абсорбционные измерения проводят при слабом потоке аргона через систему. Монохроматор постоянно находится под вакуумом не ниже 10 Па. Оптимальная температура кюветы составляет 1500°С при определении иода и 1600°С при определении фосфора и серы. Ниже приведены аналитические линии и достигнутая чувствительность (оптическая плотность / граммы) [c.253]

Атомный водород образуется также в результате сенсибилизированных реакций, реагенты которых при добав,пении светопоглощающего вещества становятся чувствительными к излучению в спектральной области этого вещества. Например, известно, что водород поглощает свет лишь в далекой ультрафиолетовой области спектра, поэтому получение возбужденных молекул водорода обычным оптическим способом затруднено. Но если в водород или его смесь с другим газом, например с азотом или парами воды, ввести пары ртути и далее эту смесь подвергнуть облучению ртутной кварцевой лампой, то в результате поглощения атомами ртути излучения, соответствующего резонансной линии 2537-10 см, в смеси образуются возбужденные атомы ртути Hg ( Pi), которые, взаимодействуя с молекулой водорода, расщепляют его на атомы [187, 188] [c.87]

Резонансная лампа. Наряду с различного рода источниками света,, возбуждаемыми электрически, применяются источники света, возбуждаемые оптическим путем. К ним относится резонансная лампа, которая представляет собой небольшой стеклянный или кварцевый сосуд, заполненный парами исследуемого металла при низком давлении. При освеш,ении сосуда светом газоразрядной лампы, содержаш,ей пары того же металла, что и резонансная лампа, последняя реэмиттирует поглощенное резонансное излучение и другие линии с возбужденного уровня. [c.275]

Интересным применением флуоресцентного анализа являются работы по определению содержания атомов натрия в верхних слоях атмосферы [15.5, 15.6]. В указанных работах использовался оптический радар, в котором источником света служил лазер на красителе, генерирующий линию шириной 1,5 А в области Вх линии натрия. Спектральная селекция излучения осуществлялась эталоном Фабри — Перо. Лазер с ламповой накачкой давал 5 имп/сек при длительности импульса 0,4 мксек. Наблюдались импульсы резонансной флуоресценции натрия, воозбужденного на высоте 80—100 км. Свет флуоресценции собирался зеркалом диаметром 97 см и направлялся па ФЭУ через узкополосный интерференционный фильтр. Удалось вести [c.376]

Все методы оптической и радиоспектроскопии основаны на изучении поглощения электромагнитного излучения веществом. Вследствие этого каждый спектральный метод характеризуется соответствующей областью спектра электромагнитного излучения. Кроме того, каждый метод связан с определенными превращениями в структуре вещества при поглощении соответствующей энергии электромагнитного излучения. Так, ядерная гамма-резонансная спектроскопия (ЯГР — эффект Мессбаузра) основана на резонансном рассеянии гамма-излучения ядрами. Методы ЯМР и ЭПР основаны на поглощении электромагнитного излучения при изменении ориентации соответственно ядерного и электронного спина. Методы инфракрасной и ультрафиолетовой спектроскопии основаны на изменении колебательных движений ядер и электронных состояний молекул при поглощении электромагнитного излучения. [c.21]

Спектр излучения никеля на рис. П. 18 показЫвае1 изменения, происходящие в лампе высокой яркости. Интенсивность резонансной линии 2320 А повысилась почти в десять раз, тогда как интенсивность ионной линии 2316 А снизилась примерно в три раза. Известно, что кривизна градуировочного графика для никеля вызывается присутствием близкой ионной линии, отстоящей всего на 0,3 А от резонансной линии. Очевидно, что эта ионная линия подавляется таким же образом, поскольку график для никеля представляет теперь прямую линию вплоть до очень больших оптических плотностей (рис. П. 19). [c.32]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология