Характер изменения монотонный

Монотонный рост коэффициента диффузии объясняется характером изменения мономерного коэффициента трения при уменьшении ньютоновской вязкости в системе. Однако кривая изменения коэффициента диффузии по пространству гранулы сополимера (см. рис. 4.17) имеет изломы в области оптической границы ввиду интенсивного увеличения гибкости макроцепей (ср. положение максимума скорости деформации гранулы сополимера на рис. 4.15). [c.328]

С увеличением нагрузки, прикладываемой перпендикулярно к склеиваемым поверхностям, клей из-за низкой вязкости выдавливается из соединений. В результате может возникнуть частичный контакт между поверхностями субстрата, что приведет к снижению фактической площади склеивания, и, следовательно, прочности соединения. Иной характер изменения прочности наблюдается при всестороннем давлении, например, при склеивании в автоклаве [45]. При этом прочность соединений монотонно повышается вплоть до достижения давления 12 МПа. Прч всестороннем сжатии, кроме того, возникают условия, способствующие более эффективному удалению воздуха из капилляров поверхности. При изменении продолжительности воздействия давления адгезионная прочность сначала возрастает, достигает максимума, после чего несколько снижается [46] [c.116]

Определен характер изменения удельной ПКФ по высоте газожидкостного слоя. По мере удаления от решетки ПКФ сначала резко возрастает, достигает максимума, а затем уменьшается. Эти результаты хорошо согласуются с данными, полученными другими исследователями. Смещение максимума удельной поверхности к плоскости решетки при увеличении скорости газа интересно в связи с известным фактом наибольшей эффективности массообменного процесса в самом начале контакта реагирующих фаз. Проведенные измерения ПКФ непосредственно у самой решетки (на расстоянии 10 мм от нее) выявили, что удельная геометрическая ПКФ монотонно растет с увеличением скорости газа в соответствии с зависимостью ш . [c.76]

Результаты исследования представлены на рис. 50. Как видно из графика, абсолютный выход этилена во всем интервале уменьшения глубины превращения монотонно возрастает, поэтому о наилучшей степени превращения, на которой следует вести процесс с рециркуляцией, можем судить по характеру изменения относительного выхода с уменьшением степени превращения. Как видим, он достигает своего максимума (51%) при степени превращения, равной 0,30, в то время как при более глубоких превращениях выход этилена значительно ниже. [c.313]

Если все процессы в системе протекают вблизи равновесия, то характер изменения скорости прироста энтропии (или скорости диссипации энергии) позволяет обнаружить переход системы в конечное стационарное состояние. В самом деле, поскольку вблизи равновесия по мере движения системы из некоторого исходного состояния к стационарному величина Р = монотонно [c.341]

Из монотонного характера изменения величины Р в ходе эволюции системы (17.15) следует важный вывод о том, что вблизи термодинамического равновесия в системе невозможны периодические автоколебательные процессы. В самом деле, при эволюции системы по замкнутым траекториям меняющиеся термодинамические параметры системы (концентрации, температура и др.), а значит, и величины У, и стали бы периодически принимать одни и те же [c.343]

Необходимо отметить, что функции, входящие в уравнение (6.14), обладают различным характером изменения. Атомное рассеяние, как показывают расчеты, представляет собой монотонную функцию, быстро убывающую с ростом угла рассеяния. Эта функция определяется распределением электронной плотности вблизи ядер молекулы и не зависит от ее геометрической конфигурации. Молекулярное рассеяние представляет собой сумму синусоидальных функций разной частоты. Эмпирически было установлено, что функции K(s) и B(s) имеют тот же характер изменения, что и [c.145]

Кривые спектральной плотности подавляющего большинства случайных процессов в промышленных системах автоматического регулирования имеют монотонный характер изменения и удовлетворительно аппроксимируются выражениями вида [c.163]

Из графиков видно, что кривая Я в области малых чисел Не (в пределах до Не = 700 800), а следовательно, ив области малых скоростей (при фиксированных р, и (I) резко падает от величины Яц = 8 (при Не = 112) до значения Я , = 0,71 (при Не = 910), а затем монотонно убывает, асимптотически приближаясь к оси абсцисс. Характер изменения суммарной кривой Я менее резкий, чем кривой Яр. [c.132]

Как видно из диаграммы, кривая z (т) монотонно возрастающая, причем начальный участок возрастает более круто. Этот характер изменения z(t) объясняется характером изменения кривой Г(т), которая имеет два характерных участка. Сначала температура резко возрастает от Т до предельной приблизительно линейно, что соответствует крутому нарастанию величины Z. На втором участке после прохождения через острый максимум температура реактора надает по затухающему закону, приближаясь к температуре холодильника. Поскольку интенсивность реакции монотонно снижается с температурой, то и скорость нарастания гна втором участке падает. Ход кривой х х) в основном повторяет ход кривой z(t). [c.53]

На рис. 10-4 приведена зависимость массы отложений, оседающей на зонде образовавшихся из каждого кубического метра газов, от температуры при сжигании назаровского угля. Видно, что скорость образования гребневидных золовых отложений с повышением температуры газов монотонно увеличивается. Кроме этого, можно сделать вывод, что при пониженных коэффициентах избытка воздуха интенсивность образования отложения несколько выше. Это свидетельствует о возрастании количества расплавленных частиц в золе с уменьшением концентрации кислорода в продуктах сгорания. Судя по характеру изменения приведенной на рис. 10-4 кривой, видно, что температура начала интенсивного образования гребневидных отложений при сжигании назаровского угля в открытых топках равна примерно 950°С. [c.231]

Характер изменения звукового давления (или интенсивности) волны вдоль акустической оси преобразователя, под которой понимают перпендикуляр к излучающей поверхности диска, проходящей через его центр, является сложным. В ближней зоне звуковое давление меняется немонотонно, достигает максимального значения при г Гд , а затем в дальней зоне монотонно убывает. В дальней зоне в пределах углового сектора 20 звуковое давление уменьшается по направлению от акустической оси к периферии. Изменение поля в зависимости от угла между направлением луча и акустической осью изображают в виде диаграммы направленности (рис. 4.8). За единицу принимают амплитуду звукового давления р на оси излучателя. В дальней зоне диаграмма направленности не зависит от расстояния до излучателя. При размерах излучателя, меньших длины волны, от него распространяются сферические волны, излучение будет ненаправленным. Наоборот, если размеры излучателя больше длины волны, излучаемая энергия концентрируется преимущественно в направлении акустической оси. [c.100]

Процессы, связанные с релаксацией напряжений, имеют монотонный характер изменения и могут быть описаны зависимостями типа [c.436]

В этом случае по всей длине термобатареи температуры обоих теплоносителей монотонно возрастают, (рис. 28, в). Характер изменения температур объясняется тем, что на горячих спаях выделение джоулева тепла и тепла Пельтье превышает его отвод за счет теплопроводности термобатареи, а на холодных спаях приток за счет теплопроводности и выделение джоулева тепла превышают поглощение тепла за счет эффекта Пельтье. [c.117]

Температура жидкости на горячих спаях при этом монотонно возрастает вдоль направления движения, а на холодных монотонно снижается (рис. 28, д). Указанный характер изменения температуры теплоносителей означает, что при выполнении условия (8-16) количество тепла, выделяемое и поглощаемое за счет эффекта Пельтье, является наибольшей составляющей в уравнениях теплового баланса на спаях, превышающей сумму всех остальных тепловых потоков. [c.118]

При выполнении этого условия температура жидкости на горячих спаях монотонно повышается, на холодных спаях монотонно снижается (рис. 29, д). Указанный характер изменения температуры теплоносителей объясняется тем, что в рассматриваемом варианте поглощение и выделение тепла за счет эффекта Пельтье по всей площади батареи превышает сумму остальных составляющих теплового баланса. Так же как и для прямотока, последний из пяти рассмотренных вариантов обеспечивает нормальный режим работы ТТН. [c.122]

Исследование термодиффузионных фракций остаточных масел методом ИК-спектроскопии и масс-спектрометрии также обнаруживает лишь монотонные изменения фуппового состава (табл 3 20), что не позволяет выявить структурные параметры, ответственные за наблюдаемый характер изменения температуры застывания С целью установления структурных характеристик, обусловливающих наблюдаемый характер изменения Т , изучен фрагментный состав [c.266]

Характер изменения диагональных элементов матрицы [Ему] указывает на монотонное изменение и в большинстве случаев на непрерывное увеличение интенсивности массопередачи в пределах [c.267]

Увеличение скорости ожижающего агента пи приводит [58, 181, 395, 533] к монотонному возрастанию величины а.э (см. рис. 1-10 и 1-11) между тем имеются данные [49, 401], что эффективная теплопроводность кз в своем изменении с ростом ы) проходит че-зез максимум. Вряд ли это несоответствие можно объяснить 181] погрешностями в методике эксперимента вряд ли можно также просто сопоставлять характер изменения Хэ и йа. Дело в том, что с ростом скорости уменьшается объемная теплоемкость Ст сл.. [c.184]

Типичный пример зависимости коэффициента раздутия от напряжений сдвига т на стенке капилляра показан на рис. 5.18 для ряда полимеров. Такой характер изменения а в зависимости от напряжения является типичным, и монотонное возрастание а происходит до начала режима неустойчивого течения. При более высоких напряжениях измерения коэффициента упругого восстановления становятся неоднозначными и недостоверными. [c.395]

Чем ближе конфигурация ядер С , С , Сд к начальной, тем ближе величины A r, и АЕ-ц ссс соответственно к AEr q и A rj = - По мере приближения к конечному состоянию величины АЕ-ц ссс и AEr стремятся соответственно к A rj и AEr - Учитывая такой характер изменения величин A r, и A r в течение реакционного акта, найдем условия, при которых суммарная величина энергии сопряжения всей системы АЕ = A r, + A r может быть представлена как линейная функция некоторого параметра а, монотонно изменяющегося в ходе реакционного акта от О (начальное состояние) до 1 (конечное состояние). Чтобы удовлетворить начальному и конечному условиям, зависимость АЕ от а, очевидно, должна иметь следующий вид [c.193]

Уравнение (Б.29) дает изменение во времени функции распределения р (р , I) за счет изменения во времени баланса прямых и обратных переходов. Хотя уравнение было получено для частиц, взаимодействующих как твердые сферы, постулируется, что это уравнение справедливо и при любом другом центральном взаимодействии, если потенциал монотонно уменьшается с расстоянием. Рассмотрим характер изменения во времени функции р р, 1). Составим выражение [c.194]

Привлекает к себе внимание своеобразный характер изменения кривой удельного тепловыделения в начальном участке отдельных трубок тока. У корня факела (более отчетливо это видно из рис, 8-19) зависимость плотности тепловыделения дя от продольной координаты оказывается немонотонной. Кривые средней температуры Т (х) во всех случаях монотонные и это означает немонотонность изменения тепловыделения в зависимости от средней (по времени) температуры смеси С1н Т). [c.201]

Коэффициент диффузии для испытуемых материалов возрастает при увеличении числа псевдоожижения не монотонно. При увеличении числа псевдоожижения создаются три зоны с разным характером изменения коэффициента диффузии. При малых числах псевдоожижения (до т 2,8) коэффициент диффузии возрастает относительно плавно. При этом зоны циркуляции стабильны. [c.73]

И) Основной химический состав атмосферы примерно до 1000 км остается азот-ноА йслородным. Характер изменения температуры и давления в верхней- атмосфере с вьтсотой показан на рис. П-2. В противоположность монотонно уменьшающемуся дй% лению, температурная кривая имеет минимум на высоте около 20 км, максимум около 50 км и новый минимум в мезопаузе. После этого температура начинает расти, достигая примерно 900 °С уже на высоте 200 км. Как видно из рис. М-З, плотность атмосферы на больших высотах последовательно уменьшается. [c.37]

Сравнение результатов исследования процесса пиролиза этана в изобарическом, изотермическом, изотермо-изобарическом режимах, а также с изменяющимися по длине реактора и температурой, и давлением показывает, что в случае, когда [температура и давление постоянны, абсолютный выход целевого продукта и расх.од свежего углеводородного сырья с уменьшением степени превращения монотонно растут и достигают своего максимума при степени превращения, равной нулю. Изменение же температуры по длине реактора так же, как и изменение давления, сказывается на характере изменения расхода сырья и выхода целевого продукта с умёныпением степени превращения расход сырья может иметь цри этом несколько экстремальных точек выход целевого продукта (как абсолютный, так и относительный) также проходит через максимум. [c.315]

Непрерывно действующие аппараты в зависимости от характера изменения параметров делят на аппараты идеального вытеснения, идеального смешения и промежут. типа (осн. группа). В аппаратах первого типа в ходе процесса концентрация (а следовательно, и движущая сила) монотонно падает (рис. 1) одновременно убывает скорость процесса, а также производительность единицы объема аппарата в интервалах его длины от начала до конечного значения средняя движущая сила определяется как средняя логарифмич. величина. В аппарате идеального смешения концентрация изменяется практически мгновенно и движущая сила на протяжении всего процесса остается постоянной и равной своему конечному и, значит, наименьшему значе нию. В аппаратах периодич. действия движущая сила процесса и, следовательно, его скорость монотонно падают. Характер изменения концентрации в аппарате определяет не только скорость процесса и производительность едини- [c.373]

Таким образом, у нас нет оснований для выделения какой-либо дополнительной кристаллической модификации н-парафина С2зН4 вблизи температуры фазового перехода (38.4 °С) из кристаллического состояния (фаза в низкотемпературное ротационнокристаллическое состояние (фаза Ог ,, ). Тот факт, что интерпретация наших данных расходится с интерпретацией дифракционных дан-ных К. Нозаки с соавторами [327], может быть объяснен следующим образом. Авторы [327] получили дифрактограммы н-парафина С23 при выборочных температурах исследования 16,38 и 40 °С (рис. 27). Поэтому им не уцалось наблюдать монотонное смещение пиков в сторону малых углов 2d и проанализировать характер изменения интенсивности рефлексов. [c.141]

На начальном этапе нагревания триклинная и ромбическая структуры испьггывают лишь незначительное термическое расширение, о чем свидетельствует монотонный характер изменения параметров и объема их ячеек (рис. 41). [c.202]

Данные масс-спектров как самого исследуемого соединения, так и образующегося из него кетона не позволяют судить о строении углеродного скелета. На основании массового числа иона с miz 72, образующегося в результате перегруппировки Мак-Лафферти, можно лишь заключить, что у а-С-атома относительно карбонильной группы в кетоне (и, следовательно, относительно гидроксильной группы в спирте) нет разветвления. В целом же довольно монотонный характер изменения интенсивностей пиков при уменьшении mJz в масс-спектре спирта позволяет с большой долей вероятности приписать соединению 10 структуру н-тридеканола-3. [c.217]

В работе использовали специальный прибор — деформометр, который позволял изучать характер изменения величины деформации образцов материала при их одноосном растяжении в широком интервале температур при монотонном повышении температуры и действии постоянной нагрузки. Температуру изменяли в интервале от 20 до 220° С, на 2,5° через каждую минуту. Для растяжения образцов применяли груз, который составлял 20—25% величины разрывной прочности образцов при 20° С. Действующую нагрузку подбирали таким образом, чтобы в выбранном интервале температур у образца нетканого материала сохранялся резерв для полного проявления его способности к деформации. [c.294]

Поскольку правило Шрейнемакерса говорит о монотонном характере изменения давления или температуры вдоль дистилля-ционной линии, то оно приводит к выводу, что на диаграмме состояния дистилляционные линии должны пересекаться с изотер-мо-изобарическими многообразиями, причем одно и то же многообразие не может быть пересечено дистилляционной линией более [c.32]

Высокоэластические деформации, отвечающие режиму установившегося течения, определяются скоростью деформации и температурой. Общий характер изменения высокоэластических деформаций в зависимости от этих параметров показан на рис. 5.1. Монотонный рост высокоэластических деформаций с повышением скорости сдвига характерен для всех исследованных случаев, причем тенденции к насыщению значений высокоэластической деформации не обнаружено. Одновременно с возрастанием уе увеличивается степень аномалии вязкости (рис. 5.2), однако характерно, что довольно значительные высокоэластические деформации могут ра звиваться уже в области слабого отклонения от ньютоновского течения. Это типично для линейных гибкоцепных полимеров с узким ММР, для которых область слабого отлонения от ньютоновского течения растягивается до очень высоких напряжений сдвига и при этом развиваются обратимые деформации порядка 100%. [c.378]

При анализе этих данных (табл. VII. 15) обращает на себя внимание совершенно не свойственный углям монотонный характер изменения теплоемкости, обусловленный указанными выше причинами. В то же врсхмя абсолютные значения теплоемкости (за исключением экстремальных) неплохо согласуются с результатами лабораторных определений (см. табл. VII.6). [c.114]

Если ограничиться только реакциями с участием углеводородов, то легко показать связь между методом энергии локализации и методом переходного состояния [12]. В главе VII было показано, что монотонный характер изменения суммарной энергии сопряжения при переходе реагирующей системы из начального состояния в переходное и конечное позволяет получить выражения (14) и (15) (см. главу VII) для энергии активации и теплового эффекта реакции. Совокупность этих уравнений представляет правило Поляни. Эти уравнения можно записать в другой форме, введя энергии л окализации для радикала (Lr) и Р-атома мономера [c.265]

Это совершенно неправильное утверждение является следствием некорректного анализа зависимости да от высоты ребра Ь. При дифференцировании <7о по Ь и приравнивании результата к нулю производится деление на всЪ тЬ, т. е. утрачивается решение 5сЬт6 = 0 при тЬ = оо. Между тем именно при этом значении тЬ функция до асимптотически стремится к предельному значению, которое может быть больше, равно или меньше теплового потока д, отводимого с основной поверхности площадью, равной площади поперечного сечения ребра. При Не/тк< с увеличением Ь монотонно растет Яа (так что для любой высоты до>д), приближаясь к предельному значению, зависящему только от Не/тк. В этом случае применение ребра выгодно. Характер изменения да от тЬ (в безразмерном виде) изображен на рис. 3.10. При Не/тк>1 до с увеличением Ь асимптотически уменьшается, так что для любой высоты ребра до<д-В этом случае ребро изолирует основную поверхность и его применение невыгодно. При Не тк= значение до равно д при лю бой высоте ребра, т. е. ребро не влияет на теплопередачу. Таким образом, условие выгодности применения ребра не зависит от высоты, а определяется только числом В1=/1ебо/2 с толщиной в качестве характерного размера, причем в отличие от утверждения авторов зяачению ЬоЬ е12кк= соответствует не максимальное значение передаваемого теплового потока, а неизменное (постоянное) значение до, равное д. Предельное условие выгодности применения ребра (В1 = 1) значительно проще получить непосредственно из условия до д=, где до определяется уравнением (3.11), а д = Не% о1 . (Прим. ред.) [c.126]

Для ионов простых атомов коэффициент В уменьшается по мере возрастания ионного радиуса (гюп), в то время как в растворах, содержащих относительно большие ионы тетралкиламмония, В возрастает с увеличением ионного радиуса. Таким образом, кривая зависимости В=/(гюп) имеет. минимум при значении /- оп" 2,5А. Это явление овязано в общем случае с эффектом разрушения структуры и с эффектом Эйнштейна (согласно которому величина В должна монотонно возрастать при увеличении ионного радиуса). Такой характер изменения величины В вряд ли можно однозначно объяснить эффектом разрушения структуры воды под влиянием ионов [51в], поскольку В изменяется аналогичным -разом в растворах, не имеющих такой четко выраженной структуры, как вода (метанол, ацетонитрил). В жидкостях с рыхлой структурой или не обладающих структурой ионы могут оказывать структурообразующее действие на жидкость (по-видимому, вследствие электрострикции). Это воздействие влияет на вязкость так же, как уменьшение эффекта разрушения ионом структуры соответствующей жидкости. [c.148]

Таким образом, коэффициент распределения комплексного аниона равен произведению коэффициента селективности, доли способного к обмену комплекса в фазе раствора и отношения концентраций макроаниона в фазе ионита и в фазе раствора, возведенного в степень, показатель которой равен числу зарядов обменивающегося комплекса. С увеличением конпептрации анионов Х в фазе раствора доля обменивающегося комплекса Рр будет возрастать (если только в растворе пе образуется высших по сравнению с МХр комплексов в последнем случае величина Рр пройдет через максимум и затем, когда высшие комплексы будут играть доминирующую роль в фазе раствора, начнет уменьшаться). Отношение [Х]р-1г/[Х]р-" с ростом концентрации Х будет уменьшаться. Что касается характера изменения коэффициента селективности К Хр/х, о нем нельзя сказать ничего определенного. Допустим, что эта величина остается постоянной. Тогда поведение элементов, принадлежащих ко второму и третьему классам, можно попять следующим образом. Если Рр возрастает с концентрацией X столь сильно, что это возрастание не компенсируется уменьшением отношения [Х]Р /[Х] , коэффициент распределения В будет монотонно возрастать с увеличением концентрации X . Такие элементы принадлежат ко второму классу. Очевидно, для этого требуется, чтобы зависимость Рр от [X] была более сильной, чем степенная зависимость с показателем р — п. [c.238]

По характеру изменения физико-химических констант они сильно отличаются от парафино-нафтеновых и рассмотренных выше ароматических углеводородов (см. рис. 1, 4 и 7). Так, значения коэффициентов преломления и плотностей у тяжелых ароматических углеводородов повышаются незначительно до 7-й фракции, а по направлению к 10-й снова снижаются. Водородная недостаточность по элементарному анализу и в общих формулах во всех термодиффузионных фракциях практически не меняется. Кинематическая вязкость монотонно растет от фракции к фракции обоих погоноа, а индекс вязкости сильно снижается по направлению к низу колонны (см. табл. 6). [c.194]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология