Магнитный момент

Как X, так и М — макроскопические величины. При описании магнитных свойств комплексов переходных металлов обычно используют микроскопический параметр, называемый эффективным магнитным моментом Измеряется он в магнетонах Бора и определяется следующим образом [c.137]

Магнитный момент протона 1,410-10-2 эрг/гс [c.568]

Пример. Магнитный момент иона (СОР ц=4,3, а ион [ O( N)6 диамагнитен. Определить с помощью графической схемы гибридные орбитали СО (П1) в обоих комплексах. Какой из них относится к внутриорбитальным , а какой — к внешнеорбитальным [c.181]

Электронный парамагнитный резонанс представляет собой явление поглощения излучения микроволновой частоты молекулами, ионами или атомами, обладающими электронами с неспаренными спинами. Называют это явление по-разному электронный парамагнитный резонанс (ЭПР) , электронный спиновый резонанс и электронный магнитный резонанс . Все эти три термина эквивалентны и подчеркивают различные аспекты одного и того же явления. ЯМР и ЭПР характеризуются общими моментами, и это должно помочь понять суть метода ЭПР. В спектроскопии ЯМР два различных энергетических состояния (если I = 7г) возникают из-за различного расположения магнитных моментов относительно приложенного поля, а переходы между ними происходят в результате поглощения радиочастотного излучения. В ЭПР различные энергетические состояния обусловлены взаимодействием спинового момента неспаренного электрона (характеризуемого т = /2 для свободного электрона) с магнитным полем — так называемый электронный эффект Зеемана. Зеемановский гамильтониан, описывающий взаимодействие электрона с магнитным полем, дается выражением [c.5]

Величина проекции на направление поля магнитного момента электрона д в квантовом состоянии п выражается частной производной энергии этого состояния Е по полю Н, что и демонстрирует уравнение (11.12) [c.135]

Напоминаем, что проекция магнитного момента на направление поля определяется производной —сЕ /дН ("уравнение (11.12)]. Мы видим, что [c.140]

Метод ЯМР позволяет наблюдать ядра, обладающие магнитным моментом преимущественно со спином /2. Поглощаемые частоты, характерные для таких ядер и в сильных магнитных полях, лежат в области от 1 до 100 Мгц и очепь чувствительны к внутримолекулярным и межмолекулярным взаимодействиям. Хотя этот метод с точки зрения концентрации и не так чувствителен, как ЭПР, по он дает возможность измерять наличие небольших концентраций промежуточных продуктов, находящихся в равновесии с большим числом веществ [53]. [c.99]

По аналогии с орбитальным моментом вводится спиновый магнитный момент электрона l п [c.60]

Но если этот комплекс относится к внешнеорбитальному типу, все пять валентных электронов иона Мп" остаются неспаренными на пяти (/-орбиталях. И в том, и в другом случае комплекс должен быть парамагнитным, но с разной величиной магнитного момента. Экспериментальные данные указывают, что этот комплекс имеет пять неспаренных электронов, так что его следует отнести к внешнеорбитальному типу. Ион Ге" также имеет конфигурацию / , однако поскольку магнитные данные свидетель- [c.227]

Величина 2 = р,и=9.2731 10 эрг/Гс представляет собой атомную единицу магнитного момента, называемую магнетоном Бора. [c.60]

В этой главе мы рассмотрим некоторые аспекты магнетизма, которые имеют решающее значение для понимания спектров ЯМР и ЭПР комплексов ионов переходных металлов. Магнитные эффекты обусловлены электронами молекул, поскольку магнитный момент электрона в 10 раз превышает магнитный момент протона. В главе, посвященной ЯМР, мы рассматривали циркуляции спаренных электронов, которые вызывают диамагнитные эффекты. Неспаренные электроны также приводят к магнитным эффектам, которые зависят от числа неспаренных электронов и их размещения на орбиталях. Магнетизм исследуют, измеряя (см. далее) магнитную поляризацию соединения в магнитном поле. Различные типы поведения вещества в магнитном поле показаны на рис. 11.1. Чтобы описать поведение веществ в магнитном поле, удобно определить параметр, называемый магнитной индукцией В [c.130]

Парамагнитный вклад в восприимчивость обусловлен спиновым и орбитальным угловыми моментами, взаимодействующими с полем. В первую очередь мы рассмотрим систему, имеющую сферическую симметрию, с одним электроном и в отсутствие орбитального вклада в момент. Магнитный момент такой системы — векторная величина, выражаемая уравнением (11.8) [c.134]

Для того чтобы определить магнитный момент объема образца любого вещества, мы должны взять сумму индивидуальных моментов состояний, взвешенную по их больцмановским заселенностям. [c.135]

В этом выражении N относится к заселенности состояния п, а N — к суммарной заселенности всех существующих состояний. У нас есть волновая функция для каждого состояния, и. мы используем термин уровень для обозначения всех состояний, имеющих одну и ту же энергию. Сумма магнитных моментов, взвешенная по заселенности всех индивидуальных состояний, носит название .макроскопический магнитный момент М . Для моля вещества М определяется уравнением (11.14) [c.135]

Столь различное поведение диа- и парамагнитных веществ обусловлено различным характером их внутренних магнитных полей. Как известно, вращение электронов вокруг оси создает магнитное поле, характеризуемое спиновым магнитным моментом. Если в веществе магнитные поля электронов взаимно замкнуты (скомпенсированы) и их суммарный момент равен нулю, то вещество является диамагнитным. Если же магнитные поля электронов не скомпенсированы и вещество имеет собственный магнитный момент, то оно является парамагнитным. Так, атом водорода, имеющий один электрон, па эамагнитен. Молекула же Нп диамагнитна, так как при образовании химической связи происходит взаимная компенсация спиноЕ электронов. [c.155]

В табл. 11.3 представлены величины чисто спинового магнитного момента для различных чисел неспаренных электронов. Для многих [c.137]

Различия в магнитных свойствах веществ связаны с электронным строением их составных частей — атомов, нонов пли молекул. Если в частице все электроны спарены, то их магнитные моменты взаимно компенсируются и суммарный магнитный момент час-(грщы равен нулю такая частица диамагнтна. Парамагнетизм проявляется частицей при наличии в ней одного или нескольких неспареиных электроиов. Суммарный магнитный момент такой частицы не равен нулю с увеличением числа неспареиных электронов он возрастает. [c.205]

В этом разделе мы вкратце рассмотрим, как проводят расчет эффектов кристаллического поля в интересующих нас молекулах или ионах с помощью гамильтониана уравнения (11.25). Прежде всего вернемся к обсуждению влияния различных факторов на магнитный момент. Если мы выпишем вклады в энергию данного состояния п зависящих от поля эффектов, рассмотренных в предыдущем разделе, то получим уравнение (11.27) [c.140]

Какой тип гибридизации АО центрального атома реализуется в ионе [FeFe] ", если значение магнитного момента этого иона свидетельствует о наличии в нем четырех неспаренных электронов [c.211]

Из этого уравнения следует, что в свободном ионе вклады в обусловлены как спиновым, так и орбитальным угловым моментом. Более того, если =0, то 7 = 5. При этом д = 2,00 и уравнение (11.34) сводится к уравнению (11.24) для чисто спинового магнитного момента. [c.143]

Рассчитанные и экспериментально найденные величины магнитного момента для нонов некоторых трехвалентных редкоземельных металлов [c.147]

Рассчитанные и экспериментально найденные величины магнитных моментов для комплексов 3<2-ионов (расчет проводился по уравнению (11.34) и формуле для магнитной восприимчивости, обусловленной чисто спиновым магнитным [c.148]

Как можно видеть из проведенного выше обсуждения, магнитные моменты комплексов переходных металлов часто достаточно характерны для основного электронного состояния и структуры комплекса. В литературе известно много примеров использования такого рода данных. В качестве иллюстрации рассмотрим несколько комплексов никеля(П) и кобальта(П). [c.149]

Основное состояние октаэдрических комплексов кобальта(П) — и орбитальный вклад в момент предположительно должен быть большим. Примешивание возбужденного состояния несколько снижает момент, но тем не менее он обычно превышает 5 магнетонов Бора (чисто спиновый магнитный момент равен 3,87). Основное состояние тетраэдрических комплексов кобальта(П) — А2, и магнитный момент может быть небольшим, вероятно, может приближаться к значению, обусловленному вкладом чисто спинового магнитного момента. Однако возбужденное магнитное состояние в тетраэдрических комплексах сравнительно мало по энергии и может смешиваться с основным состоянием. Рассчитанные [13] и экспериментально установленные магнитные моменты лежат в интервале 4—5 магнетонов Бора. В соответствии с уравнением (11.36) для тетраэдрических комплексов кобальта(П) [13] обнаружена обратная зависимость между величиной момента комплекса и величиной Dq. [c.150]

Мы всюду пренебрегаем электронной суммой по состояниям. Основанием этому служит то, что расстояние между электронными уровнями столь велико, что при не слишком высоких температурах занятым является только один нижний электронный уровень. Сумма по состояниям для электронных состояний в случае, если занят только нижний уровень, просто равна Zgie i/ gy. Для молекул, имеющих нулевой магнитный момент (а это бывает чаще всего), gi = Для молекул, обладающих магнитным моментом и суммарным спином (таких, как О2, N0, атомы и т. п.) g = 2 + 1, где j — суммарный спин. [c.188]

Определить ирострапствеиную структуру иона [[СоС .]] 2-, учитывая, что значение магнитного момента этого иона соответствует наличию в нем трех не-спарепиых электронов. [c.211]

Для электрона характерно также вращение вокруг собственной оси, которое может пррисходить в двух взаимно противоположных направлениях. Возникающие при этом собственные магнитные моменты электрона имеют два значения в зависимости от того, совпадают они с ориентацией орбитального момента электрона или направлены в противоположную сторону. В связи с этим спиновоел ШЦОвое число т., может иметь значение + /2 или — /2- [c.40]

Уравнение Шредингера описывает состояния электрона, движущегося в трехмерном пространстве. При этом требования теории относительности никак не учитываются. Если же их учесть, то уравнение Шредингера следует заменить другим, релятивистским уравнением Дирака, из которого непосредственно вытекает существование у электрона собственного момента импульса, а следовательно, и собственного магнитного момента. Собственный момент электрона (S) называют также спиновым (от английского глагола to spin — прясть, плести, крутить(ся), вертеть(ся)) или просто спином. [c.57]

С механическим моментом электрона (как орбитальным, так и спиновым) связаны соответствующие магнитные моменты. Если воспользоваться классичв ской моделью, то величина орбитального магнитного момента цорб, отвечающего движению электрона со скоростью V по круговой орбите радиуса г, равна [c.60]

Подстановка величин и Ш в это уравнение позволяет воспроизвести энергии, приведенные на рис. 9.2,Г. Для ядра с произвольным ядерным спином проекция ядерного магнитного момента на направление эффективного поля на ядре может принимать любое значение 2/ + 1, соответствующее квантовым числам 1, -Л- 1,. .., /- I, I. Эти ориентации приводят к 2/ -I- 1 различным ядерным энергетическим состояниям (одному для каждого значения Ш/), и если каждое из них взаимодействует с электронным моментом, в спектре ЭПР появляются 21 + 1 линий. Поскольку различия в энергиях малы, будем считать, что все уровни с одной и той же величиной т, заселены пдиняково. а линии поглощения ЭПР имеют равную интенсивность и удалены друг от друга на одинаковое расстояние. Например, для неспаренного электрона где 1 = 1, ожидаются три полосы. [c.17]

Направление вектора орбитального углового мо.мента определяется правилом правой руки, зто направление противоположно направлению вектора магнитного момента электоона [c.31]

Первый член описывает расщепление в нулевом поле, следующие два — влияние магнитного ноля на спиновую вырожденность, остающуюся после расшепления в нулевом поле. Члены А служат -лероп сверх-тонкого расщепления параллельно и перпендикулярно единственной в своем роде оси, а Q характеризует изменения в спектре, обусловленные квадрупольным взаимодействием. Все эти эффекты рассматривались ранее. Последний член учитывает тот факт, что ядерный магнитный момент iv может взаимодействовать непосредственно с внешним полем Цл Яд = д > Нд1. Это взаимодействие может повлиять на парамагнитный резонанс лишь в том случае, когда неспа- [c.49]

Орбитальные моменты многих молекул с основными состояниями А2д И Ед отличаются по величине от значений, которые дает формула, учитывающая чисто спиновые магнитные моменты. Такое различие обусловлено двумя причинами 1) примещиванием возбужденных состояний вследствие спин-орбитального взаимодействия и 2) зеемановскими эффектами второго порядка (парамагнетизм, не зависящий от температуры). Например, [c.149]

В октаэдрическом поле комплекс никеля(П) имеет орбитально невырожденное основное состояние поэтому никакого вклада от спин-орбитального взаимодействия ожидать не следует. Измеренные величины моментов варьируют в интервале 2,8 — 3,3 магнетона Бора, что очень близко к 2,83 магнетона Бора, которое получается, если учитывать чисто спиновый магнитный момент. Величины моментов октаэдрических комплексов несколько превышают значения моментов, имеющих чисто спиновый характер, из-за небольшого смешивания с мультип-летным возбужденным состоянием, в котором заметную роль играет [c.149]

Объясните, почему примещивание компоненты к основному состоянию понижает магнитные моменты комплексов никеля(И) [c.161]

Общая химия (1984) -- [ c.46 ]

Неорганическая химия (1981) -- [ c.114 , c.115 ]

Физическая химия. Т.1 (1980) -- [ c.500 ]

Химия (1978) -- [ c.125 ]

Квантовая механика и квантовая химия (2001) -- [ c.127 ]

Химическая связь (0) -- [ c.52 ]

Общая химия (1979) -- [ c.417 , c.418 ]

Физическая химия (1978) -- [ c.496 ]

Курс современной органической химии (1999) -- [ c.119 ]

Химия твердого тела Теория и приложения Ч.2 (1988) -- [ c.2 , c.128 , c.132 , c.137 ]

Химия (2001) -- [ c.50 ]

Квантовая химия (1985) -- [ c.351 ]

Введение в физику полимеров (1978) -- [ c.205 , c.206 ]

Химия справочное руководство (1975) -- [ c.0 ]

Ядерный магнитный резонанс в органической химии (1974) -- [ c.7 ]

Основы квантовой химии (1979) -- [ c.351 , c.415 , c.420 ]

Курс неорганической химии (1963) -- [ c.338 , c.341 ]

История органической химии (1976) -- [ c.222 ]

Основы неорганической химии (1979) -- [ c.62 ]

Теоретическая неорганическая химия Издание 3 (1976) -- [ c.475 ]

Комплексоны в химическом анализе (1960) -- [ c.22 , c.24 , c.45 ]

Физико-химическая кристаллография (1972) -- [ c.95 ]

Неорганическая химия (1981) -- [ c.114 , c.115 ]

ЭПР Свободных радикалов в радиационной химии (1972) -- [ c.0 ]

Основные начала органической химии Том 2 1957 (1957) -- [ c.444 ]

Основные начала органической химии Том 2 1958 (1958) -- [ c.444 ]

Строение и свойства координационных соединений (1971) -- [ c.0 , c.145 ]

История органической химии (1976) -- [ c.222 ]

Общая химия (1974) -- [ c.76 , c.743 , c.746 ]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.0 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.0 ]

Справочник по общей и неорганической химии (1997) -- [ c.46 , c.218 ]

Краткий справочник физико-химических величин Издание 8 (1983) -- [ c.0 ]

Введение в молекулярную спектроскопию (1975) -- [ c.80 , c.81 , c.84 , c.85 ]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.0 ]

Введение в теорию комбинационного рассеяния света (1975) -- [ c.16 ]

Химическая связь (1980) -- [ c.52 ]

Введение в физическую химию и кристаллохимию полупроводников (1968) -- [ c.173 ]

Введение в физическую химию и кристаллохимию полупроводников Издание 2 (1973) -- [ c.296 ]

Электроны в химических реакциях (1985) -- [ c.233 , c.234 ]

Строение материи и химическая связь (1974) -- [ c.61 ]

Органическая химия Том 1 (1963) -- [ c.128 ]

Основы общей химии Том 2 Издание 3 (1973) -- [ c.0 ]

Основы общей химии Том 3 (1970) -- [ c.132 , c.133 , c.341 ]

Органическая химия Том 1 (1962) -- [ c.128 ]

Начала органической химии Книга 2 (1970) -- [ c.538 ]

Курс неорганической химии (1972) -- [ c.302 , c.305 ]

Современные теоретические основы органической химии (1978) -- [ c.8 ]

Химия азокрасителей (1960) -- [ c.269 ]

Современные теоретические основы органической химии (1978) -- [ c.8 ]

Термодинамика (0) -- [ c.45 , c.46 ]

Квантовая механика и квантовая химия (2001) -- [ c.127 ]

Физическая химия (1967) -- [ c.574 ]

Теоретические основы органической химии Том 2 (1958) -- [ c.360 , c.409 , c.412 ]

Биофизическая химия Т.2 (1984) -- [ c.130 , c.131 , c.132 ]

Биогенный магнетит и магниторецепция Новое о биомагнетизме Т.2 (1989) -- [ c.34 , c.36 , c.37 , c.38 , c.49 , c.50 , c.53 , c.196 , c.197 , c.200 , c.209 , c.209 , c.213 , c.214 , c.215 , c.270 , c.271 , c.323 , c.325 , c.329 , c.330 , c.331 ]

Методы практической биохимии (1978) -- [ c.171 , c.174 ]

Физическая Биохимия (1980) -- [ c.482 , c.484 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.0 ]

Химия Справочник (2000) -- [ c.0 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология