Движение частиц

Эти молекулы находятся в поле действия соседних молекул и связаны с ними водородной связью. Кроме того, они также взаимно влияют друг на друга. Тепловое движение частиц внутри комплекса и перемещение комплексов друг относительно друга могут ослабить в одной из молекул связь О—Н и разорвать ее. Разрыв сопровождается переходом протона к соседней молекуле за счет превращения водородной связи в ковалентную по донорно-акцепторному механизму [c.120]

Движение частиц жидкости в каждом пропластке будет определяться по формулам (3.41) для жидкости и (3.43) для газа, в которые подставляются значения пористости т,- и проницаемости k для соответствующего пропластка. Основные фильтрационные характеристики приведены в табл. 3.6. [c.92]

При движении по транспортной трубе скорость движения частиц твердого материала отстает от скорости движения газа. Разность между скоростью газа и скоростью частиц называется скоростью скольжения, а отношение скорости газа к скорости частиц — коэффициентом скольжения. Обычно коэффициент скольжения меняется в пределах от 1,3 до 3. [c.82]

Как и у индивидуальных жидкостей, в жидких растворах тепловое движение частиц представляет собой колебания около временных положений равновесия в комплексах и скачкообразные перемещения из данного комплекса в соседний. Это скачкообразное перемещение частиц сближает жидкие и газовые растворы (физические смеси) и обусловливает диффузию, благодаря чему создается и поддерживается одинаковая концентрация растворенного вещества во сем объеме раствора. Обычно растворенное вещество распределя- [c.130]

В колонных аппаратах химической технологии объемная доля дисперсной фазы может изменяться в очень щироких пределах - от нуля до максимально возможной, а скорости движения фаз относительно стенок аппарата имеют, как правило, тот же порядок величины, что и скорость движения частиц относительно жидкости. Поэтому взаимодействие фаз, связанное с их относительным движением, и гидродинамическое взаимодействие частиц между собой оказывают решающее воздействие на характер течения в аппарате. Для математического описания течений такого рода наибольшее распространение в последнее время получила модель раздельного движения фаз, или двухжидкостная модель [92—95]. В ней фазы рассматриваются как два взаимопроникающих и взаимодействующих континуума, заполняющих один и тот же объем [92, 95]. Фазы, составляющие дисперсную смесь, как бы размазываются по объему, занятому смесью, но при этом каждая из них занимает лишь часть этого объема Величина носит название объемной доли (или объемной концентрации) г-й фазы и является одной из основных характеристик дисперсного двухфазного потока. Объемная доля дисперсной фазы д = может называться удерживающей способностью, задержкой, газосодержанием, а объемная доля сплошной фазы ( = 6 -удерживающей способностью по сплошной фазе либо порозностью. Для двухфазного течения всегда <р + = . Приведенная плотность фазы определяется следующим образом [c.58]

Движение частиц твердого тела, диспергированных з жидкости [c.230]

По структуре жидкое состояние является промежуточным между твердым состоянием со строго определенной периодической структурой во всем кристалле (наличие дальнего порядка) и газом, в котором отсутствует какая-либо структура и движение частиц беспорядочно. Отсюда для жидкости характерно, с одной стороны, наличие определенного объема, а с другой — отсутствие определенной формы. Первое обстоятельство сближает ее с твердыми телами, второе — с газами. У жидкости вблизи температуры затвердевания упорядоченность внутренней структуры становится более четко выраженной. Напротив, по мере приближения жидкости к температуре кипения усиливается беспорядок во взаимном расположении частиц. [c.119]

В наиболее общем виде такие явления описываются феноменологической теорией явлений переноса [237, 254]. Процессы переноса относятся к необратимым процессам, в результате которых в системе происходит пространственный перенос импульса, массы, энергии. Этот перенос может осуществляться как в форме направленного течения субстанции (кондук-тивный перенос), из-за макроскопической неоднородности субстанции (конвективный перенос) или вследствие хаотического движения частиц субстанции на микроскопическом уровне (молекулярный перенос). [c.150]

Задача исследования установившегося фильтрационного потока заключается в определении следующих характеристик дебита (или расхода), давления, скорости фильтрации в любой точке потока, а также установление закона движения частиц жидкости или газа вдоль их траекторий и определение средневзвешенного по объему порового пространства пластового давления. [c.62]

Время движения частицы от контура до забоя Т [c.74]

Найдем закон движения частицы жидкости вдоль траектории. В формулу (3.14) подставляем 8 = — г, скорость фильтрации из (3.49) и интеграл берем в пределах от г = где частица находится в начальный момент времени, до текущего значения г [c.75]

Время движения частицы жидкости от контура питания (г = Л,) до забоя скважины г = [c.75]

Время движения частиц г [c.79]

Время движения частицы от контура до забоя (время полного отбора) [c.79]

Время движения частиц в /-М пропластке m r xL [Р. -Р М] [c.91]

Использование средней длины свободного пробега (1,2) вместо i для смеси возможно при допущении, что каждый газ препятствует диффузии только другого газа. Это достаточно логично, если рассмотреть действительный процесс столкновений. Когда сталкиваются две одинаковые молекулы, они просто обмениваются головными компонентами количества движения, и это никак не влияет на общую компоненту количества движения частиц в направлении потока. Таким образом, подобные столкновения в нервом приближении не будут влиять на потоки молекул и, следовательно, на диф- [c.168]

Время движения частицы вдоль г-й зоны WjT /i WjX 4т.Л/ [> -1-pp(x)] [c.91]

При вращении центрифуги находящиеся в центрифугируемой жидкости частицы твердой фазы в случае, если их плотность превышает плотность жидкости, относятся центробежной силой к стенке барабана. Частицы же более легкие, чем жидкость, например частицы парафина в растворе масла в дихлорэтан-бензоловой смеси, направляются к оси барабана и собираются у поверхности центрифугируемой жидкости. Скорость движения частиц в жидкости определяется соотношением величины действующей на частицу центробежной силы и сопротивления жидкой среды. [c.128]

В первом случае, при ускорении движения частиц воды движение границы раздела будет неустойчивым во втором, при замедлении движения частиц воды - устойчивым. [c.214]

Третий случай движения потока в трубке качественно отличается от первого слоистый (ламинарный) поток превратился в вихревой (турбулентный). В турбулентном потоке перемешивание и контакт молекул жидкости (газа) осуществляется гораздо быстрее, чем при простом перемешивании и контакте, осуществляемом с помощью теплового движения частиц. Поэтому при турбулентном движении [c.64]

В уравнениях (2.16) учтено, что истинная плотность материалов фаз может изменяться в процессе движения за счет изменения составов при фазовых переходах. В тех случаях, когда при движении частиц изменяется их размер за счет растворения, кристаллизации, испарения, конденсации и т. д., возникает необходимость использовать уравнение сохранения числа частиц, которое при отсутствии процессов дробления и коагуляции частиц имеет вид [c.64]

S — сопротивление жидкой среды движению частиц в кг т — масса частицы в кг сек м [c.130]

PFq—скорость движения частицы в жидкой среде в м/сек [c.130]

По мере парастапия скоростп осаждения сила сопротивления среды возрастает, а ускорение частицы уменьшается. В пределе ускорение становится равным пулю и движение частицы — равно-мернььм, так как движущая сила целиком затрачивается на преодоление сопротивления среды, т. е, [c.25]

Важная характеристика пламени — его температура. Температура является параметром, характеризующим систему, находящуюся в термодинамическом равновесии. Пламена не относятся к такого рода системам. Экспериментальные методы измерения температуры (методы зондовой и радиационной пирометрии) позволяют получить усредненное значение температуры, характеризующей главным образом энергию поступательного движения частиц в пламени. Методом обращения линии натрия в окрашенных пламенах были получены значения температур для смесей воздуха с топливами прр 0,1 МПа (влажные смеси, комнатная температура) [147]. Отмечается следующая закономерность в понижении расчетной температу- [c.116]

Горение топлива в тепловых двигателях обычно происходит в сильно турбулизованном потоке. Турбулентный поток характеризуется неупорядоченным движением частиц газа, при котором скорость в каждой точке потока меняется по направлению и по величине. Для турбулентного потока характерно наличие пульсаций скорости, давления, температуры и концентрации вещества. Молекулярный механизм передачи тепла и массы вещества интенсифицируется пульсациями и перемешиваниями отдельных объемов газовой смеси. Параметрами, характеризующими турбулентность потока, являются путь перемешивания (масштаб турбулентности) и коэффициент турбулентного обмена. [c.138]

Движение частиц в силовом попе. Рассмотрим установившееся движение частиц в однородном силовом поле в неподвижной сплошной среде. Обозначим через g ускорение свободного движения частицы в поле без сопротивления. В частном случае — ускорение силы тяжести. [c.23]

Течение жидкости вокруг сферы можно считать стационарным, если время релаксации, т. е. время, в течение которого скорость частицы достигает установившегося значения, пренебрежимо мало по сравнению с полным временем движения частицы. [c.26]

Сила возникает при ускоренном движении частиц в жидкости. Как известно, тело, ускоряющееся в жидкости, передает ей импульс, равный произведению относительной скорости движения тела на массу некоторой части жидкости. Величина этой массы зависит от формы тела и назьшается присоединенной массой. Импульс, отданный частицей, вызывает изменение скорости окружающей жидкости и появление в ней поля мгновенных давлений, которое и обусловливает возникновение дополнительной силы сопротивления, действующей на тело. [c.63]

Складывая уравнения (2.21), получаем, что градиент давления при равновесном движении частиц равен весу единицы объема смеси [c.66]

Используя равенство сил тяжести и сопротивления (2.23), можно получить выражение для установившейся относительной скорости движения частиц и жидкости [c.76]

Заинтересовавшись диффузией — движением частиц среды, приводящим к переносу вещества и выравниванию концентраций, он начал изучать диффузию газов через мельчайшие поры или тонкие трубки. В 1829 г. ему удалось показать, что скорость диффузии газа обратно пропорциональна корню квадратному из его плотности (закон Грэхема). [c.128]

Непосредственные наблюдения за движением частиц, взвешенных в турбулентном потоке жидкости около стенки, с помощью ультрамикроскопа, ироде- ланные еще в 1932 г. Фейджем и Тайнендом [8], не обнаружили области, свободной от пульсационного движения. В это же время Мэрфри [9], производя расчеты теплоотдачи при больших значениях числа Прандтля, предпринял попытку учесть характеристики турбулентности в пристеночной области, где течение ранее предполагалось чисто ламинарным. Однако дальнейшее развитие теории массопередачн сильно тормозилось отсутствием экспериментальных данных [c.170]

Скорость движения частиц, которую имеет поток, движущийся в обратном направлении,опредалявтся выражением [c.31]

X соответствует вероятности, что частица выйдет из реактора с основным потоком. Пять пересечений горизонтальных линий соответствуют пяти ячейкам. Члены (или их суммы), записанные около каждойизлиний,соответствуют вероятности движения частицы именно по этому пути. [c.94]

Это значит, что закон распределения скоростей имеет силу только при условии, что иотенцпальпая унергия не зависит от скорости движения частиц. [c.179]

Магнитный метод газоводоочистки [5.18, 5.55, 5.64]. Сущность метода заключается в том, что дисперсная система с определенной скоростью пропускается через аппарат, в котором создается магнитное поле, в результате чего она приобретает новые свойства. В основе магнитного метода лежит магнитодинамика, изучающая законы поведения дисперсных ферромагнитных частиц в магнитных полях. Под действием сил поля можно изменить траектории движения частиц и отделить их от очищаемой среды. На практике магнитные силы чаще всего используют в сочетании с другими силами инерции, гравитации и т. д., что дает основание рассматривать в отдельных случаях магнитный метод очистки как дополнительный к известным основным методам отстаивания и фильтрации. [c.482]

Крекинг в псевдоожиженнсм или кипящем слое — крекинг-процесс, проходящий в слое мелких, легко подвижных а находящихся в турбулентном движении частиц твердого катализатора. Кииящяй или псевдоожиженный слой создается путем пропускания с определенной скоростью спизу вверх потока газа или паров через массу частиц сыпучего материала, например микросферического или пылевидного катализатора. [c.18]

Расчетные скорости в стволе ппевмоподъемника потока газа 14—30 м1сек, движения частиц катализатора 7—13 м/сек. Слишком высокие скорости газового турбулентного потока приводят к значительному износу и катализатора и металла, а слишком низкие скорости — к неустойчивому вертикальному движению перемещаемых гранул. Подбор оптимального скоростного режима является предметом специального расчета [16, 17, 36, 51]. Для устойчивого вертикального движения гранул в стволе средняя расчетная скорость газа выбирается более высокой, чем скорость витания [c.135]

Первый член правой части уравнения (1.93) представляет сипу Стокса, второй - инерционную составляющую силы сопротивления за счет присоединенной массы твердой сферы. Третий член, так называемая сила Бассэ, учитывает мгновенное гидрощшамическое сопротивление и вносит существенный вклад в общее сопротивление в случае движения частицы с большим ускорением. При больших значениях Ке составляющая силы сопротивления, обусловленная присоединенной массой, равна /п где Лэ - радиус эквивалентного шара. [c.27]

Сила /в также возникает при нестационарном движении частицы, но связана с формированием установившейся картины ее вязкого обтекания. Она определяется не мгновенными значениями параметров в данный момент времени, а зависит от всей предыстории движения. В связи с этим ее иногда называют наследственной силой. В предельном случае очень вязкой жидкости наследственная сила представляет собой известную силу Бассэ. [c.63]

Учет влияния стенок канала на движение частиц в методе отражений может быть проведен двумя способами. Первый способ заключается в наложении, диффузного поля возвратного течения жидкости на поле, индуцированное конечным числом частиц, осаждающихся в неограниченной среде. Второй способ предполагает модификацию изложенного выше метода с таким расчетом, чтобы учесть не только прямые взаимодействия всех частиц с пробной частицей, но и взаимодействия всех ча-стиЦ включая пробную, со стенками канала, используя процедуру отражений . И тот и другой способ дают одинаковые выражения для силы сопротивления, действующей на сферическую частицу, осаждающуюся в разбавленной суспе1ййм, т. е. при 1 [c.66]

Задача определения силы сопротивления, действующей на частицу в суспензии, сводится к задаче отыскания полей скоростей и давлений вокруг частицы, движущейся в замкнутой оболочке. Течение жидкости в ячейке должно удовлетворять уравнениям Навье-Стокса. Рещение в аналитическом виде удается получить только для двух предельных случаев режима ползущего движения, описываемого уравнениями Стокса, и инерционного режима движения, описываемого уравнениями идеальной несжимаемой жидкости. На поверхности частицы должно удовлетворятся обычное условие отсутствия скольжения, т. е. скорость движения жидкости должна быть равной средней скорости движения частицы. Условия на внещней границе ячейки, отражающие воздействие всего потока на выделенную ячейку, не могут быть определены однозначно, поскольку механизм этого воздействия недостаточно понятен. В основном используются три типа условий 1) предполагается, что возмущение скорости, вызванное наличием частицы в ячейке, исчезает на границе ячейки [105] 2) ставится условие непротекания жидкости через границу ячейки (обращается в нуль нормальная составляющая скорости) и предполагается отсутствие касательных напряжений на границе ячейки (модель свободной поверхности) [106] 3) условие непротекания жидкости сохраняется, но предполагается, что на границе ячейки обращаются в нуль не касательные напряжения, а вихрь [107]. [c.68]