Возбуждение атомов при соударениях с электронами

При значительной концентрации электронов возможно не только прямое, но и ступенчатое возбуждение (рис. 49), когда при соударении с электроном возбужденный атом переходит в еще более высокое энергетическое состояние. В два этапа может происходить и возбуждение ионов. На первом этапе происходит только ионизация атома, на втором — возбуждение иона. При прямом воз- [c.95]

К процессам объёмной ионизации относятся ионизация при соударениях электронов и ионов с нейтральными атомами и молекулами (ударная ионизация, прямая и ступенчатая), ионизация при передаче атому или молекуле энергии возбуждения другого атома или молекулы (неупругие соударения II рода), ионизация газа при облучении его ультрафиолетовым, рентгеновским или у-излучением (фотоионизация газа в объёме), ионизация при повышении температуры газа, вызываемая столкновением наиболее быстрых атомов или молекул между собой (термическая ионизация). [c.22]

Роль ступенчатых процессов наблюдается и при свечении ионных линий. Возбуждение иона может происходить прямым путем, т. е. в результате соударения электрона с нормальным атомом при этом атом одновременно ионизируется и возбуждается. Кроме того, возбуждение нона может происходить ступенчатым способом сперва образуется ион в нормальном состоянии, а затем он возбуждается. [c.443]

Соударения с движущимися частицами или взаимодействие с излучением при определенных условиях приводят к следующим результатам а) оптический электрон переводится на более далекую от ядра замкнутую орбиту (такой атом называют возбужденным) б) оптический электрон выбивается из атома (ионизованный атом) в) одий из внутренних электронов выбивается из атома (ионизованный атом). [c.166]

При неупругих соударениях электрона с атомами или. молекулами. может происходить их возбуждение. В отличие от возбуждения фотонами, которые возбуждают атом или молекулу лишь в случае, если величина кванта /гv точно равна энергии возбуждения данного уровня, электрон может возбудить молекулу, имея любую энергию превышающую энергию возбуждения уровня. [c.22]

Если же продукты диссоциации легче молекул растворителя, то какой бы ни была кинетическая энергия, они могут быть остановлены или отражены при первом соударении с молекулой растворителя. Зависимость рекомбинации от величины избыточной энергии, т. е. от длины волны поглощенного света, можно ожидать особенно для очень легких растворителей. Зависимость квантового выхода от длины волны часто наблюдается для водных растворов. Однако такой зависимости не следовало бы ожидать для случая иода в четыреххлористом углероде, так как являющийся продуктом диссоциации атом иода имеет массу (127) меньше, нежели масса молекулы растворителя (156). То, что избыточная энергия возбужденного электронного состояния 2р1/2 одного из атомов иода, образованных фотохимически, не может быть причиной, предотвращающей первичную рекомбинацию, доказывается тем, что квантовый выход не уменьшается при длинах волн, больших 5000 А. В этой области поглощенная энергия слишком мала для того, чтобы образовать возбужденный атом иода. [c.206]

Вторая особенность, отличающая действие электрона от действия фотона, связана с тем, что электрон создает электрическое поле. Благодаря этому возможны такие переходы, которые в отсутствие электрического поля не разрешены, и, следовательно, электрон может возбуждать такие уровни молекул, которые не возбуждаются светом. Эффективность процессов возбуждения может быть охарактеризована эффективным сечением процесса , зависящим от сечения соударения атома с электроном и вероятности, или функции возбуждения Величина функции возбуждения зависит от свойств электронной оболочки атома и энергии ударяющего электрона. Она равна доле соударений электрона с атомами, вызывающих переход атома из нормального в возбужденное состояние. Так как атом может [c.20]

Метастабильный атом Аг(зР2,о) обладает достаточной энергией возбуждения (в среднем 1121 кДж/моль), чтобы при столкновении привести к разрыву любой химической связи. Следовательно, после соударения с такими атомами многие молекулы возбуждаются и диссоциируют с образованием электронно-возбужденных молекулярных фрагментов. Такой случай реализуется при соударении со сложной молекулой, содержащей группы N и ОН [136], например [c.344]

Если возбужденное состояние ато.ма с колебанием полной энергии (уравнения 25 и 26) достигнуто за время т < 10 сек, то при сообщении упругими соударениями достаточной энергии за время 10 сек, электрон может перескочить с I орбиты па И, И1, IV, V, VI и т.д., а также со II на III, IV, V, VI и т.д. (см. рис. 3). Поскольку наи-низшее значение энергии невозбужденного атома Е, имеет атом с радиусом г,, с ростом г, до г (т.е. с росто.м п) или с переходом электрона на более далекие от протона орбиты согласно уравнению (21) положительная энергия электрона возрастает. Энергия возбуждения электрона [1] иа 1 орбите равна Е, - Е, = 10,15 эв, на II - [c.41]

В некоторых случаях подсчёт числа соударений возбуждённых атомов с электронами приводит к ничтожно малому числу ионов, образуемых таким процессом,—много меньше наблюдаемой ступенчатой ионизации. Объяснение, почему ионизация и возбуждение ступенями всё же имеют место, может быть дано на основе представления о диффузии резонансного излучения. Резонансным излучением называется такое излучение, при котором конечный уровень энергии электрона является нормальным уровнем, соответствующим отсутствию возбуждения. В этом случае, если атом предварительно возбуждён путём поглощения света, при обратном переходе электрона излучается свет точно такой же длины волны, как тот, поглощение которого привело [c.105]

Излучение, связанное с возбуждением атомов и ионов при температурах до 6000 К, относится к области светового и ближнего инфракрасного диапазонов длин волн. Это излучение носит дискретный характер и возникает при соударениях, когда при столкновении свободного электрона с атомом или ионом получаемая последними энергия недостаточна для ионизации, но возбуждает атом или ион. Последнее связано с кратковременным переходом электрона соответствующего атома или иона на внешнюю орбиту, В момент возвращения указанного электрона на прежнюю орбиту эквивалентное количество энергии излучается в виде фотона. [c.233]

Интересное подтверждение идеи Бора о стационарных состояниях атомов и молекул было получено в результате проведения опытов ло изучению соударений с электронами эти опыты были выполнены в период 1914—1920 гг. Джеймсом Франком (1882—1964) и Густавом Герцем (1887—1963). Им удалось показать, что при столкновении быстро движущегося электрона с атомом или молекулой он отражается, теряя лишь небольшое количество кинетической энергии, если только его скорость недостаточно велика, чтобы вывести атом или молекулу из нормального электронного состояния и создать возбужденное электронное состояние или даже ионизировать данный атом или молекулу, выбив один из электронов. [c.123]

Вероятность ионизации. Вероятность возбуждения. Когда скорость электрона меньше скорости, соответствуюшей первому критическому потенциалу, соударение его с атомом всегда упруго, за исключеннем тех случаев, когда медленно движущийся электрон, попав в сферу действия атома, образует вместе с атомом отрицательный ион. Если н е скорость электрона больше первой критической скорости, то соударение его с атомом мо кет быть как неупругим, так и упругим электрон отдаёт свою энергию атому не обязательно, а лишь в некотором и притом довольно небольшом числе случаев из всех соударений. Относительное число этих благоприятных для возбуждения случаев, или вероятность возбуждения, определяют экспериментально, подсчитав, с одной стороны, из длины свободного пути электрона в газе число столкновений электронов данного пучка с атомами газа, а с другой— по уменьшению силы электронного тока—число электронов, выбывающих из пучка вследствие потери скорости при соударении. Ионизация при этом не должна происходить, или же число актов [c.101]

Эти данные приведены в виде так называемых сечений тушения, имеющих размерность площади и характеризующих меру эффективной площади, представляемой молекулой тушителя атому Hg при соударении. Чем больше сечение, тем эффективнее молекулы данного газа отводят энергию возбуждения. Видно, что-относительная сложность или число колебательных степеней свободы данной молекулы не являются факторами, определяющими эффективность переноса электронной энергии от атома ртути.. [c.236]

Что касается влияния излучения на неравновесность плазмы, то можно показать, что, если частота столкиовительных процессов много больше частоты радиационных переходов, отклонения от равновесия незначительны. Так, оценки по формулам [19], выполненные для воздушной плазмы атмосферного давления, показали, что заселенность возбужденных уровней может отличаться от больцмановской лишь при температурах ниже 10 000° К. В оптически тонкой плазме выход излучения может привести к отклонениям в распределении свободны.х электронов по энергиям. Как показано в [20—22], максвелловская функция распределения электронов по энергиям нарушается, когда частота куло-новских взаимодействий меньше или сравнима с частотой соударений электрон-атом. Для воздушной плазмы при Р 1,0 ата отклонения от равновесия существенны, если температура плазмы ниже 8000° К. Пр наличии градиентов температуры заселенность возбужденных уровней атомов может определяться не локальным значением температуры, а ее величинами на расстояниях порядка длины диффузии невозбужденного атома. [c.87]

Развитию реакции могут способствовать не только фотоны, но и быстрые электроны. Последние оказывают активирующее действие на развитие химической реакции, когда она протекает в электрическом разряде. При соударении быстрого электрона с молекулой энергия поступательного движения электрона превращается во внутреннюю энергию молекулы, которая становится возбужденной. Возбужденная молекула диссоциирует на нейтральные ато.мы, радикалы или ионы. Теория возбуждения электронным ударом сложна и поэтому не может быть здесь приведена. Отметим лишь одну важную особенность электронного удара — вызывать образование отрицательных ионов. [c.456]

Состояние ионизации, или возбуждения, неустойчиво и не может продолжаться длительное время. Атом, потерявший оптический электрон, встречаясь со свободным электроном, захватывает его, т, е. рекомбинирует , и вновь становится нейтральным. Если из атома выбит внутренний электрон, то его место самопроизвольно занимает электрон с более удаленной от ядра внутренней оболочки. Валентный электрон возбужденного атома при определенных условиях может самопроизвольно перейти на более низкую орбиту или же перейти на нее в результате соударения со свободным электроном или другой частицей. При рекомбинации и самопроизвольных переходах в нутр и атомных электронов на более изкую орбиту атом отдает избыточную энергию в виде электромагнитного излучения — оптического или рентгеновского. [c.166]

Увеличение энергии электронов путём соударений второго рода необходимо учитывать в ряде случаев газового разряда, например, при истолковании сравнительной интенсивности излучения тех или иных спектральных линий. Если частица, сталкивающаяся с возбуждённой частицей, — электрон, то энергия может быть передана ему лишь в виде кинетической энергии увеличения скорости движения электрона. Если вторая сталкивающаяся частица — атом, требующий для возбуждения или ионизации меньшего количества энергии, чем потенциальная энергия той возбуждённой частицы, с которой атом сталкивается, то в результате столкновения второго рода атом скажется возбуждённым или ионизованным. При неупругом столкновении первого рода на возбуждение или ионизацию второй частицы затрачивается кинетическая энергия взаимодействующей с ней первой частицы. При неупругом столкновении второго рода второй частице передаётся в виде потенциальной или кинетической энергии потенциальная энергия первой частицы. [c.216]

Рис. 8.2.31. Полное сечение взаимодействия стполн (возбуждение + ионизация) и сте сечение ионизации атомов урана электронами. а — сечение однократной ионизации стг — двукратной (73 — трёхкратной ат, — суммарное сечение ионизации [16]. <Лтеор — расчётное сечение однократной ионизации. <Тполн — полное сечение взаимодействия (упругие и неупругие соударения) [45]

Наглядно процесс возбуждения свечения атома при электронном ударе можно представить следующим образом летящий электрон поднимает электрон атома, с которым он столкнулся, с основной орбиты (в смысле теории Бора) на более высокую. При возвращении электрона на первоначальную орбиту атом испускает в виде света энергию, полученную им при соударении е = Ег — 81. Если энергия сталкивающегося электрона недостаточна для перевода электрона атома на более высокую орбиту, то летящий электрон отражается по законам упругого соударения. Напряжение V, требующееся. для возбуждения атома к испусканию определенной спектральной линии, называется напряжением возбуждения данной спектральной линии. Напряжение, требующееся для сообщения электрону такой скорости, чтобы он мог вырвать электрон из атома, называется напряжением ионизации VJ. Работа. ионизации равна произведению напряжения ионизации на заряд электрона [c.123]

Иная точка зрения на природу и механизм химической активации в разряде была выдвинута Бартоном и Магн [21()1. Согласпо этим авторам, важную роль в процессе химической активации должны иг])ать медленные электроны ( , л = О,.5 4 эв), присутствующие в зоне шзряда в значительных количествах. По мнению авторов, роль этих электронов заключается в последовательном (ступенчатом) возбуждении различных электронных уровней молекул и радикалов, в результате чего образуются активнЕ, частицы различной степени активности, в частности, такие, энергия которых значительно превышает эпергию медленных электронов и которые н(> могут быть возбуждены при единичном соударении с медленным олек1]зоном. [c.182]

Возбуждение, или ионизация, атомов при столкновении их с электронами зависит от энергии или скорости последних. В большинстве случаев вероятность возбуждения молекулы или атома до соответствуюш,его уровня энергии возрастает с возрастанием скорости электронов до определенного значения, а при дальнейшем увеличении скорости электронов вероятность возбуждения падает. Вероятностью возбуждения называется отношение числа столкновений электрона с атомом или молекулой, приводящих к возбуждению, к общему числу ствлкновений. Кривые, характеризующие зависимость вероятности возбуждения от скорости движения электронов, называются кривыми функции возбуждения. Положение максимума на кривой функции возбуждения зависит от мультиплетности исходного и возбужденного уровней (терм). При возбуждении термов той же мультиплетности, что и исходный терм атома, функция возбуждения нарастает довольно медленно, достигая максимального значения при очень больших скоростях электронов. Скорость электронов в этих случаях обычно в несколько раз превышает мини мальное значение скорости электрона, при которой возможно возбуждение атома. Если же в результате соударения с электроном возбуждается терм иной мультиплетности, чем исходный, то функция возбуждения быстро достигает максимума и затем так же быстро спадает (рис. П,8). Функция возбуждения для двух близких линий ртути показана на рис. И, 8. При возбуждении одной линии 2655 А атом ртути переходит из нормального состояния в состояние 4Ф2- При этом мультиплетность не меняется. Возбужденный атом через [c.71]

Процесс столкновения электронов с атомами с энергетической стороны может протекать весьма разнообразно. Если кинетическая энергия электронов /мг 2/2 меньше энергии возбуждения резонансного уровня атома (минимальная энергия возбуждения данного атома), го возбуждение атома не произойдёт, кинетические энергии обоих партнёров лишь перераспределяются между ними, как это имеет, например, место при соударении упругих шаров. Такие соударения принято называть упругими соударениями. Для того чтобы атом возбудился, необходимо, чтобы кинетическая энергия электрона по меньшей мере была бы равна энергии резонансного уровня атома для возбуждения нерезонансных линий необходимо, чтобы энергия электрона была бы не меньше энергии соответствующего уровня. Соударения, сопровождающиеся возбуждением атомов, называются неупругими ударами первого рода. В результате такого соударения электрон сохраняет лишь ту часть своей первоначальной энергии, которая была избыточной по сравнению с энергией, требуемой для возбуждения данного уровня. Поскольку участвующие в столкновении атомы также могут обладать кинетической энергией, энергетический баланс подоЗных неупругих соударений может быть более обще написан так [c.32]

Первьп случай представляет собой упругое соударение (упругое взаимодействие) электрона с частицей газа. Взаимодействие, сопровождаемое передачей кинетической энергии движения электрона атому в виде энергии возбуждения или энергии ионизации, называется неупругим соударением электрона, и притом неупругим соударением первого рода. [c.100]

Допустим, что нри соударениях с атомами чистого инертного газа электроны обладают энергиями, большими, чем энергия возбуждения мстастабильного состояния основного газа еС/ мет. но меньшими, чем энергия ионизации этого газа, и давление г аза подобрано так, что вероятность столкновения метастабильного атома с новым электроном слишком мала, чтобы благодаря таким столкновениям произошла заметная ионизация газа. Но если в том же газе есть частицы примеси, ионизационный потенциал которых ниже, чем 6 мет основного газа, то прп встрече метастабильных атомов с частицами примеси могут произойти соз да-рения второго рода. Метастабильный атом передаёт свою энергию позбуждепия частице примеси и таким путём ионизует её. В то же время вероятность ионизации атомов и,пи молекул примеси путём непосредственного пх соударения с электронами во много раз меньше вероятности соударений частиц примеси с метастабиль-ными атомами основного газа, так как число соударений атомои примеси с электронами много меньше, чем чис,яо встреч этих атомов с метастабильными атомами газа. [c.252]

Допустим, что при столкновениях в чистом неоне электроны обладают скоростями, большими /уст—потенциала возбуждения метастабильного состояния основного газа, но меньшимп, чем его понизационный потенциал. Подсчёт показывает, что вероятность столкновения метастабильного атома с новым электропо.л1 слишком мала, чтобы благодаря таким столкновениям произошла заметная ионизация газа. Но если в том же газе есть атомы примеси, ионизационный потенциал которых ниже, чем /мет основного газа, то прн столкновениях метастабильных атомов с атомами примеси может произойти соударение второго рода. Метастабильный атом передаст свою энергию возбуждения атому примеси и таким путём ионизует его. В то же время вероятность ионизации атомов или молекул примеси путём непосредственного их соударения с электронами во много раз меньше по сравнению с числом соударений частиц примеси с метастабильными атомами основного газа. [c.441]

Другим фактором, способствующим ступенчатой ионизации, является наличие метастабильных состояний атома. Для того чтобы электрон вернулся с метастабильного уровня на основной уровень энергий, нужно электрон сначала поднять новым соударением первого рода или поглощением соответствующего светового кванта на другой, более высокий уровень, с которого он может перейти непосредственно на основной уровень с превраще-нпем энергии возбуждения атома в энергию излучения. Или же метастабильный атом должен отдать энергию возбуждения медленному электрону или нейтральному атому при встрече с ним. [c.106]

Излучение разряда обусловливается следующими процессами. Электроны, иоиы и нейтральные атомы в разрядной трубке находятся в непрерывном хаотическом движении, энергия которого поддерживается подводимым извне электрическим током При столкновениях между частицами с малыми энергиями происходят только упругие соударения. При больших энергиях сталкивающихся частиц происходит, как указывалось, ионизация атомов — отрыв электронов. Наконец, при промежуточных значениях энергии при столкновениях частицы переходят в возбужденное состояние. Время пребывания в возбужденном состоянии мало — порядка 10 сек. Возвращаясь в нормальное состояние, атом излучает квант света с соответствующей длиной волпы. [c.99]

Как и ко всем другим элементарным процессам, к процессу вторичной эмиссии за счёт потенциальной энергии положительного иона приложимы мето Ды волновой механики, позволяющие подсчитать вероятность перехода электрона из металла на тот или другой уровень энергии в атоме, образуемом при нейтрализации положительного иона [598]. При этом наиболее вероятным оказывается переход на такой уровень, на котором энергия электрона близка к энергии, которой он обладает как электрон проводимости в металле. Эти представления приводят к следующей картине рассматриваемого элементарного процесса. При приближении положительного иона к поверхности металла, когда ион находится от этой поверхности ещё на некотором, хотя и малом, расстоянии, происходит переход к иону первого электрона. В результате этого перехода получается атом не в нормальном состоянии, а в возбуждённом. Затем путём нового элементарного акта происходит освобождение второго электрона проводимости из металла за счёт энергии возбуждения, подобно тому как в объёме газа это имеет место при неупругом соударении И рода. Справедливост такой точки зрения, как это показывают опыты, подтверждается тем, что эмиссия электронов из металла наблюдается также при непосредственном воздействии на катод имеющихся в газе при разряде метастабильных атомов [585, 586]. В работах [585, 586] указан способ получить пучок метастабильных атомов гелия, заставляя ионы гелия падать под очень острым углом на металлическую поверхность. Скорости вторичных электронов, освобождаемых метастабильными атомами гелия, лежали в пределах. от 2 вольт до (0 — 9), где Им —энергия метаста-бильного атома, ср — работа выхода электрона из металла в эл.-в. В случае разряда в гелии при катоде из молибдена скорость вторичных электронов, освобождаемых метастабильными атомами (С/м = 19,77), достигала 15 вольт. Число метастабильных атомов, не теряющих своей энергии на поверхности металла и, следовательно, отражаемых в качестве метастаби-лей же в зависимости от условий опыта, лежало в пределах от 10 до 50%. Наличие процесса поверхностной ионизации, производимой метастабильными атомами, и значение этого эффекта в разряде показаны также опытами Спивака и Рейхруделя [599]. О поверхностной ионизации ударами положительных ионов смотрите также [593, 594, 635—637, 639, 641, 657, 658, 667, 668], отрицательных — [671]. [c.191]

К рассмотрению процесса вторичной эмиссип за счёт потенциальной энергии положительного иона при.ложимы методы волновой механики, позволяющие подсчитать вероятность перехода э.чектрона из металла на тот или другой уровень энергии в атоме, образуемом при нейтрализации положительного иона. Наиболее вероятным оказывается переход на такой уровень, на котором энергия электрона близка к. энергии, которой он обладает как электрон проводимости в металле. Эти представления приводят к следующей картине рассматриваемого элементарного процесса. При прнближен1Ш положительного иона к новерхности металла, когда ион находится от этой поверхности ещё на некотором расстоянии, происходит переход к иону первого электрона. В результате этого перехода получается атом в возбуждённом состоянии. Затем путём нового элементарного акта происходит освобождение второго электрона проводимости из металла за счёт энергии возбуждения, подобно тому как в объёме газа это имеет место при неупругом соударении второго рода. Справедливость такой точки зрения подтверждается тем, что эмиссия электронов из [c.92]

Пока атом находится в возбуждённом состоянии, может произойти новое неупругое соударение первого рода возбуждённого атома с электроном. В этом случае атом перейдёт на новую, более высокую ступень возбуждения или будет ионизован. Такая ионизация или возбуждение путём нескольких последовате.чьных соударений с электронами называется ступенчатой ионизацией и ступенчатым возбуждением. [c.105]

РассА10трим этот вопрос на примере трития, образующегося в результате ядерных реакций Не п, р)Т и (л, а)Т. В первом случае кинетическая энергия трития равна 0,18 Мэе, во втором — 2,7 Мэе. Можно попытаться оценить величину кинетической энергии иона Т , при которой становится достаточно вероятным процесс захвата электрона и превращения иона в нейтральный атом. Пока образовавшийся свободный тритий обладает достаточно большой энергией, он существует в виде Т . Сечение захвата ядром электрона возрастает по. мере уменьшения кинетической энергии при соударениях с атомами, при которых может происходить их ионизация и возбуждение. Когда отношение кинетической энергии ядра (Е) к ионизационному потенциалу (г) атома Т становится приблизительно равным отношению массы ядра (М) к массе электрона (т), то, согласно Бору 14], сечение захвата ядром электрона становится примерно равным сечению ионизации данного атома. Для Т это соответствует 75 кэв. [c.361]

Другим фактором, способствуюш,им ступенчатой ионизации, является наличие так называемых метастабильных состояний атома. Согласно теории атома не все переходы электрона с более высокого энергетического уровня на более низкий могут происходить путём излучения соответствующего кванта света. Некоторые переходы, как выражаются в теории атома, запрещены . Запреты фиксируются определёнными соотношениями между квантовыми числами энергетических уровнен. Уровни энергии, с которых электрон не может перейти спонтанно (путём излучения света) ни на основной, ни на один из других нижележащих уровней, называются метастабильными уровнями, соответствующее состояние атома — метастабильным состоянием, а сам атом в таком состоянии — метастаб1ыьным атомом. Для того чтобы электрон всё же вернулся с метастабильного уровня иа основной уровень энергии, нужно электрон сначала поднять новым соударением первого рода или поглощением соответствующего светового кванта на другой, более высокий уровень, с которого он может перейти непосредственно на основной уровень с превращением энергии возбуждения атома в энергию излучения. Более детальное рассмотрение вопроса о метастабильных состояниях в квантовой механике показывает, что спонтанный переход с метастабильного уровня на уровень, лежащий ниже, всё же возможен, но только вероятность такого перехода чрезвычайно мала, переходы чрезвычайно редки ). Предоставленный самому себе метастабильный атом остаётся на верхнем энергетическом уровне в течение времени, много большего, чем иужно для того, чтобы в лабораторных условиях газового разряда атом был выведен из этого состояния под действием одной из указанных выше причин или при взаимодействии со стенкой разрядной трубки. Поэтому в обычных условиях запрещённые спектральные линии, соответствующие переходам с метастабильных. состояний, не могут быть обнаружены вследствие их крайне малой интенсивности. Однако не в лабораторном, а в мировом масштабе такие запрещённые линии удаётся обнаружить. Так, в спектрах некоторых туманностей звёздного неба, представляющих собой газы в очень разреженном состоянии, были обнаружены доволшо яркие линии, не наблюдаемые, в зем- [c.210]

НзО (35 А), Аг (<2 2 А). Был также сделан вывод, что флуоресценции возбужденных радикалов предшествует или безызлучательная потеря энергии электронного возбуждения или передача вращательной энергии при соударениях [95]. При освещении газообразных продуктов горения над пламенами СаНа — О2 — Аг ([С2Н2]/[02] = 6/40 при 3 мм рт. ст. [С2Н2]/[Оа]/[Аг] = = 8/160/8 нри 1 ато и [С2Н2]/[02]/[Аг] = 5/16/120 при 1 ат) линией излучения В1 с длиной волны 3067 А у возбужденного радикала ОН ( 2 + ) возбуждаются вращательные уровни нижнего колебательного состояния [96]. Максимальная заселенность наблюдается для состояния Ра [11]. Радикалы, находящиеся на этом и других вращательных уровнях, заселенных при соударениях, способны флуоресцировать, теряя при этом энергию. Время релаксации определяется вероятностями спонтанного излучения и потери электронной и вращательной энергий при соударениях. [c.542]

При определенных условиях, например при соударениях с частицами или облучении фотонами достаточной энергии, атом получает избыточную энергию. При этом его нормальная геометрия деформируется, один или несколько электронов могут быть переведены на более удаленные от ядра орбиты или вообще выбиты из атома (ионизация). Атом оказывается в неустойчивом, возбужденном состоянии. В течение10 сек [c.6]

Вторая особенность, отличающая действие электрона от действия фотона, связана с тем, что электрон создает электрическое поле. Благодаря этому возможны такие переходы, которые в отсутствие электрического поля не разрешены, т. е. электрон может возбуждать такие уровни молекул, которые не возбуждаются светом. Эффективность процессов возбуждения может быть охарактеризована эффективным сечением процесса, зависящим от сечения соударения атома с электроном и вероятности, или функции возбуждения /в- Величина функции возбуждения зависит от свойств электронной оболочки атома и энергии падающего электрона. Она равна доле соуда рений электрона с атомами, вызывающих переход атома из нормального в возбужденное состояние. Так как атом может иметь несколько разных возбужденных состояний, то величина вероятности возбуждения должна быть отнесена к конкретному состоянию. Возбуждение атома электроном, обладающим до- [c.22]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология