Возбуждение газов

Отличительной особенностью газовых лазеров является то, что в них вещество имеет малую плотность, поэтому возможность его разрушения исключена. Возбуждение газов происходит в результате упругих и неупругих столкновений, ионизации и рекомбинации, диссоциации, химических реакций и других процессов. Это приводит к разнообразным методам создания инверсной заселенности (электрический разряд, оптическая накачка, химические реакции и др.). [c.99]

Извлечение и возбуждение газов происходит также при введении твердых образцов в полый катод.,, [c.257]

Совершенствуя методы возбуждения газов для получения их спектров, Крукс (1879) открыл так называемые катодные лучи, вызывающие фосфоресценцию веществ и распространяющиеся от катода к аноду. Дж. Томсон (1896—1897) изучил природу этих лучей и доказал, что они представляют собой поток электронов, вылетающих из катода со скоростью, близкой к скорости света. Ему также удалось найти отношение заряда к массе для электрона которое оказалось очень большой величиной (после уточнения 1,7588-10" Кл/кг). Позднее, после работ Милликена, эта величина была использована для определения массы электрона и, таким образом, были получены его основные характеристики заряд 6=1,60210-10 Кл и масса покоя /п = 9,1091 - 10 кг. [c.27]

Совершенствуя методы возбуждения газов для получения их спектров, Крукс (1879) открыл так называемые катодные лучи, вызывающие фосфоресценцию веществ и распространяющиеся от катода к аноду. Дж. Томсон (1896—1897) изучил природу этих лучей и доказал, что они представляют собой поток электронов, вылетающих [c.26]

Омывающий обмотку возбуждения газ подогревается потерями в обмотке и вентиляционными потерями. Поэтому среднее превышение температуры газа в межполюсном пространстве ( С) [c.254]

Этот вариант заключается в одновременном уравновешивании изотопов и возбуждении газа с использованием горячего полого ка- [c.23]

Лазерные переходы объединены по атомным группам, показанным на рис. 33.1, в порядке возрастания атомных номеров. Для большинства идентифицированных лазерных переходов значения длин волн линий указаны для измерений в воздухе. Для значений длин волн в вакууме применяется курсив. В соответствии с установившимися традициями сначала пишется верхний уровень, а затем нижний. Возбуждение газа указано сокра- [c.676]

Ионизация атомов и молекул при столкновениях с быстрыми ионами и атомами. Зависимость эффективного сечения от энергии, аналогичная установленной в случае возбуждения газов ударом тяжелых частиц, наблюдается также и при ионизации атомов и молекул этими частицами. Здесь минимальная энергия ионизации также обычно значительно превышает величину Ктш (28.1). Так, ионизация инертных газов при бомбардировке их ионами щелочных металлов Ы+, Ыа+, К+, КЬ+ и Сз+ становится измеримой лишь при энергии ионов 100—400 эв (при потенциале [c.421]

Очевидно, в очень большом диапазоне давлений и частот, когда ш <С V t, высокочастотный разряд не отличается от разряда постоянного тока и частота не влияет на характер спектра. Однако применение высокочастотного разряда для спектрально-аналитических целей имеет то несомненное преимущество, что внутри разрядной трубки отсутствуют металлические электроды, а следовательно, уменьшается эффект поглощения газа в процессе разряда и исключается возможность химических реакций с металлом электродов. Кроме того, высокочастотный разряд может возбуждаться при очень низких давлениях, что улучшает условия возбуждения газов с высокими потенциалами ионизации. [c.51]

Изложение основных принципов молекулярного анализа по спектрам поглощения можно найти в ряде монографий 470, 471]. Вследствие трудностей анализа по поглощению резонансных линий инертных газов был разработан метод абсорбции в возбужденных газах [433]. [c.242]

Использование абсорбции в возбужденном газе для аналитических целей [c.242]

АБСОРБЦИЯ В ВОЗБУЖДЕННОМ ГАЗЕ [c.243]

Поглощение излучения в возбужденном газе было использовано Г. В. Островской для анализа смеси изо- [c.248]

Радиоизотопный фотовольтаический источник электрической энергии на основе плазменно-пылевых структур. Фундаментальные исследования последних лет в области физики пылевой плазмы создали предпосылки для разработки принципиально нового типа радиоизотопного источника электрической энергии на основе плазменно-пылевых структур с использованием широкозонных фотовольтаических преобразователей. С 1994 г., когда четырьмя группами исследователей был открыт кулоновский кристалл пылевых частиц [40-43], физика пылевой плазмы шагнула далеко вперёд (см. обзоры [39, 44-48]). В работах [49-51] сообщалось о результатах экспериментального исследования образования пылевых структур в ядерно-возбуждаемой плазме. Эксперименты, схема проведения которых приведена на рис. 17.1.11 [49], в которых плазма создавалась продуктами а-распада и деления с активностью 10 10 Бк, показали возможность организации газопылевой смеси в левитирующую в поле тяжести структуру. Для примера на рис. 17.1.12 приведены характерные картины поведения пылевой компоненты в ядерно-возбуждаемой плазме [51]. Нами были проведены эксперименты с возбуждением газа пучком быстрых электронов, имитирующим /3-частицы, с энергией 120 кэВ и плотностью тока пучка до 100 мкА/см , которые показали возможность использования фотопреобразователя для выработки электрической энергии при возбуждении газовой среды быстрыми заряженными частицами. (Отметим, что такой же энерговклад в газ, как этот пучок, даёт источник из стронция-90 с активностью 4,3 104 Кюри.) [c.273]

Энергия частиц должна быть достаточной для выхода из объёма пылинки микронного и более размера и эффективного возбуждения газа. [c.274]

Важной аналитической задачей является определение газов кислорода, азота и водорода в металле. Предварительное извлечение газов, например, плавлением металла в вакууме с последующим спектральным анализом газовой смеси обычно не дает хороших результатов. Более надежный метод определения газов непосредственно в металлическом образце с помощью мощного импульсного разряда в атмосфере углекислого газа или инертных газов. Хорошие результаты дает метод извлечения и возбуждения газов в ходе анализа, который обеспечивает наибольшую чувствительность и точность. Анализ ведут в атмосфере инертных газов в закрытых камерах. В мощной дуге (ток 20— 30 а) происходит плавление образца, который укрепляют на графитовом электроде. Газы из металла поступают в разряд. Температура дуги между угольными электродами в атмосфере инертного газа оказывается достаточной для возбуждения кислорода и азота. Если температура недостаточна, то сначала сжигают пробу в дуге, а затем в той же камере зажигают дополнительный более жесткий разряд, в котором возбуждаются газы, извлеченные из образца в атмосферу камеры. [c.286]

При пробоотборе и возбуждении газов необходимо принимать меры для предотвращения адсорбции посторонних газов илп паров на стенках тех сосудов, с которыми контактирует газ. Они могут загрязнять пробу. Поэтому все бюретки и баллоны должны тщательно очищаться и сушиться (желательно с нагревом и вымораживанием паров) до пробоотбора, а разрядная трубка — до анализа с последующей промывкой анализируемым газом либо поочередной откачкой и наполнением, либо потоком. [c.76]

Из современной теории столкновений следует, что при больших энергиях ионов сечение возбуждения для разрешенных (и некоторых запрещенных) переходов уменьшается с увеличением энергии, как (1/ ) 1п или приближенно как 1// [20]. Максимальное сечение достигает того же порядка, что и соответствующее максимальное сечение для электронных столкновений, и лежит приблизительно при энергии Е М1т) где Ж//га — отношение массы иона к массе электрона. Этот результат применим, например, к возбуждению газов а-частицами-. [c.59]

Уменьшение подвижности ионов имеет место также в случае движения ионов в сильно возбужденных или ионизованных газах. Если степень возбуждения газа высока, то существует большая вероятность столкновения между ионом и возбужден- [c.123]

Рис. 3.4. Измерение энергии возбуждения газа. При изменении настройки прибора энергия (частота) света, проходящего через трубку с исследуемым газом, также изменяется и это приводит к изменению фототока в регистрирующем устройстве. Уменьшение фототока при строго определенных значениях энергии проходящего света указывает, что очень большая часть световой энергии при этом поглощается молекулами газа. Один из пиков поглощения соответствует энергии ионизации — в этом случае энергия поглощаемого света точно равна энергии ионизации газа.

Помимо метода вакуум-плавления для определения газов в железе и стали применяется ряд других методов в частности, за последние годы получили развитие спектральные методы анализа, основанные как на непосредственном возбуждении водорода, кислорода и азота [33—35], так и на предварительном плавлении анализируемого образца и последующем возбуждении выделившихся газов в одном и том же источнике — в полом катоде [36] или дуге постоянного тока [37, 38]. Несмотря на то, что в методах прямого возбуждения газов в анализируемом образце исключается ошибка за счет поглощения газов реакционноспособными металлами, точность и чувствительность этих методов еще очень мала и необходимо продолжать исследования по их повышению. [c.88]

Суммируя результаты экспериментальных исследований над ионизацией и возбуждением газа потоком электронов, мы приходим к заключению, что при соударении электрона с атомом надо различать два случая либо в атоме не происходит никаких изменений и электрон заметно не изменяет своей скорости, либо электрон отдаёт всю или значительную часть своей кинетической энергии [c.100]

Газ Наименьший наблюдённый потенциал горения Дуги и, в Ионизационный потенциал газа в Наименьший потенциал возбуждения газа На, а [c.316]

При аномальной низковольтной дуге переменное напряжение на аноде не достигает величины ионизационного потенциала, но в некоторые фазы колебания бывает больше наименьшего потенциала возбуждения газа. Точно так же случай аномальной дуги сводится к случаю нормальной, если в дуге существует специфическое распределение потенциала, при котором на некотором расстоянии от катода потенциал выше не только потенциала катода, но и потенциала анода. [c.317]

Принциниальпое отличие газоразрядных трубок при пониженном давлении от источников, работающих при атмосферном давлении, — это отсутствие термодинамического равновесия между компонентами плазмы, а отсюда и тазличие между температурой электронов и температурой газа (20—30 тыс. С и 300—400° С). Вследствие высокой температуры электронов в газоразрядных трубках возбуждаются элементы с высокими потенциалами возбуждения — газы (водород, кислород и др.), фосфор, галогены. [c.66]

Для получения РЧ-рааряда (собственно высокочастотного разряда) цилиндрическую разрядную трубку подсоединяют к генератору в качестве ин-луктивной или емкостной нагрузки (индукционный и емкостный разряд, см. рис. 83). Лучше всего изготовлять разрядные трубки из кварцевого стекла, так как кварц в наименьшей степени поглощает высокочастотную энергию я поэтому лишь незначительно нагревается. Впуск газа осуществляют через капилляр, что ограничивает зону распространения разряда, а продукты обычно собирают непосредственно за разрядной зоной путем их конденсации жидким азотом. Разрядную трубку диаметром 10—50 мм либо оборачивают несколькими витками толстой медной проволоки (рис. 83, с), либо снабжают двумя медными манжетами шириной 10 мм (рис. 83,6). Эти электроды соединяют с генератором при помощи коаксиального кабеля, одну из жил которого обычно заземляют. Подстройка разрядной системы к генератору производится при помощи переменных конденсаторов или индуктивностей яри их включении в соответствии со схемами на рис. 84. При изменении состава газа или его давления (при прочих равных условиях) следует произвести дополнительную подстройку. В обычно используемых системазу с РЧ-генераторами отдаваемая мощность составляет 350 Вт и более при напряжении 1—3 кВ. Применяя РЧ-заряды при меньших напряжениях, можно осуществлять более мягкое возбуждение газов. [c.126]

Таким образом, исследования импульсного разряда показывают, что в данном случае мы имеем дело с вы-сокоионизованной плазмой. Мгновенная мощность разряда достигает огромных значений, и вследствие этого создаются условия, благоприятствующие возбуждению газов с более высокими потенциалами ионизации. [c.59]

При высокой частоте напряжение, необходимое для возникновения газового разряда и для его поддержания, снижается с ростом частоты, так что оказывается достаточным напряжение 1000 в. Поэтому безэлектродный разряд, позволяет осуществить мягкое возбуждение газов и паров, как эта бывает необходимо при изучении молекулярных спектров. На рис. 319 показана простая установка, при помощи которой можно исследовать химические процессы при безэлектродиом разряде [63]. Возбуждение колебаний можно производить, как показано на рис. 319, при помощи искрового разряда [63, 64] более производительной является установка с техническими радиолампами. Разряды можно осуществлять без особых трудностей при длинах волк 1—60 ц [65]. [c.543]

Важнейшие области применения ударной трубы до сего времени ограничивались исследованиями в области аэродинамики и физики Вследствие высоких М-чисел (отношение скорости ударной волны к скорости звука в фактически существующих условиях) ударных волк в ударной трубе. можно воспроизвести условия, возникающие при полете космической ракеты. Это позволяет качественно и количественно исследовать самые различные проблемы (в частности, создание рациональной конструкций носового конуса ракеты) и явления, протекающие в граничном слое. В области физики ударная труба использовалась для важных исследований высокотемпературных явлений в газах при помощи ее из.мерялись также физикО. химические свойства и энергии диссоциации, исследовались релаксационные явления и различные виды активных форм, существующих в ионизированных и возбужденных газах. [c.302]

Изотопный анализ водорода. Резонансные линии водорода находятся в вакуумной области спектра, поэтому измерение поглощения можно производить лишь в возбужденном газе при достаточно высокой заселенности нижнего уровня, соответствующего аналитической линии. Г. В. Островская (см. [3]) наблюдала отчетливое поглощение линий бальмеровской серии водорода, начинающихся с уровня (п = 2) с энергией 10,15 эв. Применялась схема с изотопным фильтрованием модулированное частотой 1600 гц излучение эмиссионной разрядной трубки, заполненной анализируемой смесью изотопов (протия и дейтерия), пропускалось через другую разрядную трубку, заполненную протием. [c.346]

Эмиссионная трубка, охлаждаемая водой, питалась от высокочастотного генератора ВГ-2. Возбуждение газа в абсорбционной трубке Вуда диаметром 8 ждг и длиной 50 см производилось от высоковольтного трансформатора (Утах=10 000 в). Давление протия в абсорбционной трубке составляло 0,9 мм рт. ст., плотность тока 0,4 а/см [c.346]

Изотопный анализ гелия. Схема изотопного фильтрования была применена Б. В. Львовым и В. И. Мосичевым [10] для изотопного анализа смесей Не + Не . Поскольку резонансные линии гелия лежат в вакуумной области спектра, применялось возбуждение газа, что позволило работать с линиями, расположенными в видимой и инфракрасной областях спектра. [c.347]

Интересная особенность (10.16) заключается в наличии отрицательного дпснерсиопного члена, который соответствует, разумеется, члену индуцированного излучения. Таким образом, если атом находится в возбужденном состоян 1Н, то должна быть принята во внимание возможность переходов вниз с v, i<0 эти переходы дают отрицательный вклад в —1. Для большинства веществ при комнатной температуре отрицательные члены пренебрежимо малы, однако при более высоких температурах их влияние становится заметным. При измерении дисперсии электрически возбужденного газа [4] было показано, что при больших плотностях тока отрицательные члены дают значительный вклад. [c.207]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология