Общая характеристика поверхностей раздела фаз

Свободная поверхностная энергия —важная термодинамическая характеристика, величина которой определяет протекание многих процессов. Вероятность образования зародышей новой фазы при фазовых переходах (гл. 8) в химических реакциях (гл. 9) и росте кристаллов (гл. 11) определяется тем, могут ли зародыши увеличиться до критических размеров, а росту зародышей главным образом препятствует общее увеличение свободной энергии за счет поверхностной энергии зародышей. Поверхностная энергия также является определяющим параметром во всех процессах и явлениях, связанных со смачиванием, таких, как адгезия, флотация, действие моющих средств и т. д. Краевой угол смачивания и смачиваемость твердого тела характеризуются широко известными термодинамическими уравнениями, включающими поверхностные энергии и энергию поверхности раздела твердой и жидкой фаз. Так, самопроизвольное растекание жидкости по поверхности твердого тела обусловлено уменьшением свободной энергии оно происходит тогда, когда величина поверхностной энергии твердого тела превышает сумму поверхностной энергии жидкости и энергии поверхности раздела между твердым телом и жидкостью. [c.181]

I. Общая характеристика поверхностей раздела фаз [c.37]

Зная механизм распространения волн концентрации дисперсной фазы, мы можем исследовать переходные процессы в затопленном колонном аппарате, которые связаны с поведением дисперсного потока. Отметим, однако, что дисперсный поток в аппарате не существует сам по себе . Для его организации и поддержания в пределах рабочей зоны аппарата необходима более или менее сложная система автоматического регулирования уровней поверхностей раздела фаз, которая в общем случае может оказывать существенное влияние на динамические характеристики аппарата. Исследование переходных процессов в такой системе выходит за рамки проблем, рассматриваемых в данной работе. Читателям, интересующимся этим вопросом, следует обратиться к специальной литературе [176]. [c.119]

Прн работе одного вентилятора равновесное состояние аэродинамической схемы характеризуется положением точки а, которой соответствуют значения Н а и Va (см. рнс.1У-8). Если установлен дополнительный вентилятор местного наддува, то можно определить его рабочие параметры, позволяющие подобрать оборудование. Предположим, что теплообменная поверхность разделяется на две равные части и аэродинамическое сопротивление каждой части составляет половину общего сопротивления. Тогда рабочей точке каждой половины Ь будет соответствовать расход воздуха 21/ = Va- После включения дополнительного вентилятора общее аэродинамическое сопротивление сети уменьшится, и точка а займет новое положение а. При этом производительность основного вентилятора увеличится на АУа = Val — Va, 3 преодолеваемое сопротивление уменьшится. Положение точки ау на характеристике вентилятора обычно выбирают заранее из условия энергетических возможностей привода основного вентилятора и желаемого увеличения его производительности. Для этого на правом поле графика новое значение температуры атмосферного воздуха, при которой температура охлаждаемого или конденсируемого продукта в АВО не превышает регламентируемого значения на выходе из АВО. [c.98]

Для упрощения количественного анализа ламинарного смешения разработан метод исследования изменения площади поверхности раздела фаз в процессе смешения. Увеличение площади поверхности раздела можно непосредственно связать с начальной ориентацией и общей деформацией системы [17, 3]. Величину деформации можно рассчитать, зная в деталях картину течения. В конечном счете общая деформация может служить количественной характеристикой ламинарного смешения. Ее можно связать с конструкцией смесителя, технологическими параметрами процесса смешения, физическими свойствами смеси и начальными условиями. Однако измерить общую деформацию жидкости нелегко. Не удается также установить непосредственную связь между расчетной величиной деформации и композиционной однородностью смеси, которая зависит от распределения элементов поверхности раздела внутри системы. Лишь в относительно простых случаях удается рассчитать ширину полос текстуры по величине общей деформации. В более общем случае для определения величины деформации, обеспечивающей заданную однородность смеси, приходится устанавливать эмпирические закономерности. Таким образом, деформация является характеристикой процесса, позволяющей установить связь между параметрами процесса смешения и качеством смеси. В дальнейшем некоторые из этих количественных подходов будут рассмотрены более детально. [c.199]

С физической точки зрения аномальные свойства коллоидных растворов и суспензий обусловлены общей громадной поверхностью мелких твердых частиц, находящихся в единице объема смеси. Поскольку поверхность твердых частиц является поверхностью раздела фаз, то в силу особых термодинамических свойств этой поверхности в жидкой дисперсной среде вблизи этой поверхности образуется слой, в котором сама дисперсионная среда обладает аномальными свойствами по сравнению с ее обычными характеристиками в объеме. Обычно этот слой дисперсионной среды называют сольватной оболочкой частицы. [c.31]

Совокупность этих данных свидетельствовала о наличии систематических потерь Т1 в ходе анализа. Поскольку потери были пропорциональны исходным объемам выданных растворов, следовало признать, что концентрация Т упала во всем объеме исходного раствора, причем особенно резко в первых порциях, выданных студентам. Этим и можио объяснить источник и причину систематической ошибки. Первые порции раствора приходились на ту часть общего объема, которая длительное время находилась в сифоне и в самой бюретке (первые порции раствора объемом 15—20 мл были слиты). Последующие порции содержали раствор, ранее находившийся в бутыли. Эти две части дозировочного устройства существенно отличаются значением удельной поверхности Зуд поверхности раздела твердой и жидкой фаз стекла и растиора), приходящейся на 1 мл раствора. В свою очередь удельная поверхность в значительной степени определяет количественные характеристики процессов сорбции и ионного обмена на поверхности раздела фаз. [c.61]

Энергетические характеристики процесса адсорбции ПАВ из раствора на границе с газом или другой жидкостью дают ценные сведения о структуре растворов и адсорбционных слоев [15—17] и могут быть полезны для выяснения механизма стабилизирующего действия ПАВ в тонких пленках. Отношение работ адсорбции ПАВ при переходе его из органической и водной фаз на их общую поверхность раздела является мерой гидрофильно-липо-фильного баланса [18], широко используемого в технологии эмульсий и при подборе стабилизаторов для эмульсионных пленок. [c.19]

Аппараты с плоскими мембранными элементами выпускают в различных модификациях корпусными и бескорпусными, с центральным и периферийным выводом пермеата, с общим отводом пермеата либо с отводом его отдельно из каждого элемента. По форме мембранные элементы изготовляют круглыми (эллиптическими) и прямоугольными или квадратными. Форма элементов существенно влияет на организацию потока разделяемого раствора над поверхностью мембран и на характеристики процесса разделе- [c.346]

Под идеальной адгезией понимают просто адгезию, соответствующую той или иной модели. Например, работу и энергию адгезии, выражаемые уравнениями (П-51) и (УП-8), определяют как обратимую работу и энергию в расчете на квадратный сантиметр, необходимые для разделения двух фаз, которые первоначально имели общую поверхность раздела. Краевые эффекты во внимание не принимаются. Хотя в реальных условиях энергия адгезии является более эффективной характеристикой, чем обратимая работа, мы ограничимся здесь только последней. [c.360]

Как показано в разделе Основные уравнения про цесса теплообмена (см. гл. 3), в общем случае и по стоянная времени и коэффициент самовыравнивания реакторов объемного типа зависят как от теплообменных характеристик реактора (способа обогрева или охлаждения, коэффициентов теплоотдачи, теплопередачи и теплопотерь, поверхности теплообмена), так и от теплофизических свойств (теплоемкости) реакционной массы (табл. 6). [c.102]

Общая характеристика газовых электродов. Любой газовый электрод представляет собой полуэлемент, состоящий из металлического проводника, контактирующего одновременно с соответствующим газом и с раствором, содержащим ионы этого газа. Конструирование газового электрода и измерение потенциала системы газ — раствор ионов газа невозможно без- участия металлического проводника, так же как любой электрод немыслим без проводника с электронной проводимостью. Однако металл в газовых электродах не только создает электронно-проводящий электрический контакт между газом и раствором его ионов, но и ускоряет медленно устанавливающееся электродное равновесие, т. е. служит катализатором. Следовательно, в газовых электродах могут быть использованы не любые металлы, а лишь те, которые обладают высокой каталитической активностью по отношению к реакции газ — ионы газа в растворе. Кроме того, потенциал металла в газовом проводнике не должен зависеть от активности других ионов, присутствующих в растворе, в частности от активности собственных металлических ионов. Являясь катализатором реакции между газом и его ионами в растворе, металл газового электрода в то же время должен быть инертным по отношению к другим возможным реакциям. Наконец, металл в газовом электроде должен обеспечивать создание по возможности большей поверхности раздела, на которой могла бы протекать обратимая реакция перехода газа в ионное состояние. Всем этим требованиям лучше всего удовлетворяет платина, которая чаще всего и используется при конструировании газовых электродов. Для создания развитой поверхности платину покрывают электролитически платиновой чернью, получая так называемую [c.163]

Учитывать вид фаз р и б необязательно, поэтому реакцию (5.7) можно рассматривать как прямой аналог химических окислительно-восстановительных реакций в гомогенных системах (типа реакций (5.1)). Однако эта аналогия относится к общему виду и продуктам реакций, хотя их механизмы принципиально различны . Если реакция идёт в гомогенной жидкой фазе, ионы Ге2+ и Се + движутся вследствие тепловой диффузии, и необходимым условием реакции являются их столкновения. В то же время в гальваническом элементе эти ионы непосредственно не взаимодействуют друг с другом и вступают в независимые отдельные реакции на поверхности платиновых электродов. Ионы Ге2+ в процессе диффузии в растворе достигают поверхности электрода И, отдавая ему электрон, окисляются до На другом электроде происходит передача (перенос) электрона на ион Се +, Такой косвенный механизм передачи электрона и компенсации зарядов и Се , естественно, в значительной мере определяются свойствами материала электрода и т.п. Кроме того, скорость окислительно-восстановительной реакции очень сильно зависит от характеристик границы раздела электрод/ раствор. [c.146]

В то время как возбуждение колебательных и электронных состояний ограничено только сохранением энергии, возбуждение вращения дополнительно ограничено сохранением полного углового момента. Одна часть полного углового момента переходного состояния обусловлена орбитальным угловым моментом двух реагентов в соответствии с их поступательным движением по отношению к общему центру масс, а оставшаяся часть — внутренним вращательным моментом реагентов. Когда комплекс распадается, полный момент может разделиться произвольно на орбитальную и вращательную составляющие. Как это произойдет, зависит, конечно, от характеристик поверхностей потенциальной энергии, в особенности от их протяженности и угловой зависимости. Для исследования вращательного возбуждения продуктов обменных реакций с участием атомов [12, 15, 21] применялись расчеты классических траекторий на различных поверхностях потенциальной энергии. [c.134]

Несмотря на то, что механизм названных процессов и кинетика их протекания различны, все они объединя ются одним общим принципом при условии термодинамической возможности осуществления процессов скорость и полнота протекания их зависит, помимо условий, соответствующих оптимальным термодинамическим характеристикам, от величины поверхности раздела (контакта фаз), а также от эффективности этого контакта, т. е. интенсивности взаимодействия фаз на границе их раздела. [c.342]

Для подсистемы Теплопередача в диффузионных процессах разработан математический аппарат, включающий описание на макроуровне тепловых характеристик потоков с учетом эффектов смешения компонентов, а также общее описание процессов теплопередачи от нагревательных устройств. Что касается микроуровня этой подсистемы, то нахождение характеристик теплоотдачи сводится к оценкам состояния поверхностей раздела фаз на базе эмпирических соотношений для коэффициентов теплоотдачи. [c.251]

Эти общие положения сохраняют справедливость для анализа адгезионных явлений. Обратим внимание на три принципиальные обстоятельства. Во-первых, диаграммы, показывающие характер заполнения электронами энергетических зон, могут быть привлечены для характеристики поверхности твердых тел. На рис. 84 изображены такие диаграммы, полученные для границы раздела с вакуумом кристаллического и аморфного полимеров [644]. Во-вторых, изложенные представления позволяют обосновать рассмотренную в разд. 2.2.1 взаимосвязь между поверхностной энергией и работой выхода электрона как мерой энергии, требуемой для перевода электрона с уровня Ферми на вершину потенциального барьера. [c.166]

Общим для всех трех рассмотренных случаев является наличие оптимальных параметров зависимостей гидродинамических и массообменных характеристик от геометрических размеров в первом случае — числа Рейнольдса от длины волны, во втором — коэффициента массоотдачи от расстояния между выступами шероховатости на стенке контактного устройства, в третьем — гидравлического сопротивления от шага дискретно расположенных тел. Различие — в способах организации когерентных структур. Если в первых двух примерах источником возникновения когерентных структур является неустойчивость течения пленки жидкости, имеющей поверхность раздела, которая при активном взаимодействии твердой поверхности со сплошным потоком возрастает при переходе от первого примера ко второму, то источником возникновения когерентных структур в третьем примере являются сами дискретно расположенные тела. Надо полагать, что активное взаимодействие со сплошной средой тел или системы тел — не единственный способ организации синфазности. Синфазность может быть вызвана и иными способами физического или химического характера. [c.432]

Рассмотрим емкостные эффекты, которые могут возникнуть в связи с наличием в среде поверхностей раздела между макроскопическими областями, проводящими и не проводящими электрический ток. Общее граничное условие для границы двух областей среды с разными характеристиками найдем из уравнений (3.19) и (3.21), записанных для комплексных амплитуд с учетом (3.5) и (3.7) [c.164]

На границе раздела жидкости с собственным паром или с воздухом силы межмолекулярного взаимодействия оказываются существенно большими со стороны жидкости. Поверхностная молекула испытывает одностороннее притяжение со стороны жидкости, втягивающее ее внутрь жидкости. В общем случае равнодействующая сил межмолекулярного взаимодействия поверхностных молекул перпендикулярна поверхности раздела и направлена в сторону фазы с более интенсивным мелсмолеку-лярным взаимодействием. Эта сила, отнесенная к единице площади поверхности раздела, носит название внутреннего давления и является важной характеристикой жидкости. Как правило, внутреннее давление тем больше, чем выше полярность вещества. Втягивая поверхностные молекулы внутрь фазы, внутреннее давление стремится уменьшить поверхность до ми- [c.187]

Основная характеристика свойств поверхности раздела фаз — удельная свободная поверхностная энергия в численно равная ей величина поверхностного натяжения а —может быть сравнительно легко и с большой точностью определена для легкоподвижных границ раздела фаз жидкость—газ и жидкость—жидкость. Существует большое число детал1.но разработанных методов определения поверхностного натяжения. Остановимся лишь на общих принципах основных методов измерения поверхностного натяжения жидкостей. [c.43]

Чтобы различать эффекты массопередачи вещества в зависимости от ианравления в системах, где daJd < О, направление массопередачи из тонкой пленки принимают положительным, а в тонкую пленку — отрицательным. При положительном направлении массопередача системы стремится сохранить существующую поверхность раздела фаз. Такую систему называют консервативной. При отрицательном нанравлении массопередачи появляется тенденция к разрыву существующей межфазной поверхности. Такая система называется радикальной. В. общем случае радикальная система стремится иметь большую межфазную поверхность, но при некоторых условиях проявляется противоположная тенденция. Очевидно в тех системах, где daJd >-0, все рассмотренные выше эффекты будут обратными. Влияние эффекта Марангони на межфазную поверхность и тем самым на характеристику гассообменной аппаратуры гораздо подробнее и шире изучено для дистилляции [63—66], чем для экстракции [63, 67, 68]. Тем не менее, все явления, имеющие место при дистилляции. аналогичны явлениям при экстракции. Их взаимосвязь будет рассмотрена в последующих разделах. [c.249]

Область применения ПАВ определяется их относительным сродством к фазам, имеющим общую поверхность раздела, на которой и проявляется действие ПАВ. Наряду с такими мерами сродства как растворимость, поверхностная активность, положение молекул в ад-сорбЕцюнном слое, на практике используется величина гидрофильно-липофильного баланса (ГЛБ) — эмпирической характеристики относительного сродства, отражающей непосредственно состояние ПАВ в водной среде и его пригодность для решения той или иной задачи (табл. ШГЗ). [c.790]

Следующий раздел (гл. IV—VIII) посвящен анализу кинетики процессов в слоях. Для объяснения общих характеристик движения газа через слой (гл. IV—VI) излагается применение разработанной теории для расчета скоростей межфазового тепло- и массообмена (гл. VII) и для каталитических реакций (гл. VIII). Затем рассматриваются вопросы теплообмена слоя с поверхностью (гл. IX), уноси увлечение частиц псевдоожижающим агентом (гл. X), укрупнение, истирание и распределение времени пребывания частиц в слоях (гл. XI). [c.31]

Если данный образец сплава однофазен и равновесен по составу, в раздельном определении удельной поверхности необходимости нет при этом остается неясным только соотношение состава поверхности образца и объемной фазы, этот вопрос рассматривается в одном из последующих разделов. Однако, если на поверхности находится несколько фаз, при исследовании и массивных, и дисперсных образцов приходится решать, каков вклад каждой фазы в общую удельную поверхность металла. Эту проблему можно решить, используя хемосорбционные данные, только если удастся найти такой адсорбат, который специфичен для разных фаз. Хемосорбционные свойства однокомпонентных фаз, находящихся на поверхности, можно оценить по соответствующим свойствам однокомпонентных образцов. Например, на образце, который, как можно предполагать, содержит на поверхности только никель и медь, долю поверхности никеля мoлiнo измерить по быстрой хемосорбции водорода при комнатной или более низкой температуре [112], поскольку медь в этих условиях не поглощает водорода Однако хемосорбционные свойства двухкомпонентной фазы мо гут значительно зависеть от ее состава, как, например, досто верно установлено для систем N1—Си [114, 115] и Pt—Си [116] Чаще всего только хемосорбция оказывается недостаточно спе цифичной и не позволяет дать полную характеристику биметаллического катализатора, В принципе специфичность [c.329]

Общая характеристика газовых электродов. Любой газовый электрод представляет собой полуэлемент, состоящий из металлического проводника, контактирующего одновременно с соответствующим газом и с раствором, содержащим ионы этого газа. Конструирование газового электрода и измерение потенциала системы газ — раствор ионов газа невозможно без участия металлического проводника, так же как любой электрод немыслим без проводника с электронной проводимостью. Кроме того, металл в газовых электродах не только создает электронно-проводящий электрический контакт между газом и раствором его ионов, но и ускоряет медленно устаяавливающееея электродное равновесие, т. служит катализатором электродной реакции. Следовательно, в газовых электродах можно использовать не любые металлы, а лишь те, которые обладают высокой каталитической активностью по отношению к реакции газ —ионы газа в растворе. Далее, потенциал металла в газовом электроде не должен зависеть от активности других ионов, присутствующих в растворе, в частности, от активности собственных металлических ионов. Являясь катализатором реакции между газом и его ионами в растворе, металл газового электрода в то же время должен быть инертным по отношению к другим возможным реакциям. Наконец, металл в газовом электроде должен обеспечивать создание по возможности большей поверхности раздела, на которой могла бы протекать обратимая реакция перехода газа в ионное состояние. Всем этим требованиям лучше всего удовлетворяет платина, которая чаще всего и используется при конструировании газовых электродов. Для создания развитой поверхности платину покрывают электролитически платиновой чернью, получая так называемую платинированную платину Pt, Pt. Газовые электроды очень чувствительны к изменению состояния поверхности платины, в частности, к отравлению ее каталитическими ядами. Получение воспроизводимых значений потенциала, отвечающих истинно равновесным условиям функционирования газовых электродов, связано поэтому с необходимостью соблюдения различных, не всегда легко осуществимых мер предосторожности. [c.155]

Во многих экспериментальных работах проводилось сравнение формулы Рыбчинского — Адамара с опытом. В весьма тщательно проведенных измерениях А. А. Лебедева [4] скорости падения ртутных капель в касторовом масле в точности совпали со скоростями падения твердых шариков. Аналогичные результаты были получены и другими исследователями (5, 6]. На основании этих данных был сделан общий выводу о неприменимости формулы Рыбчинского — Адамара для характеристики падения капель в реальных условиях. Для объяснения этого противоречия теории с экспериментом Бус-синеск [7] выдвинул гипотезу о существовании вблизи поверхности раздела жидкостей тонкого слоя повышенной вязкости. Гипотеза [c.400]

Как известно, термодинамическое состояние дисперсной системы, находящейся при постоянном давлении и температуре, можно описать свободной знергией Гиббса, а также знаком и величиной первой и второй ее производных по дисперсности [25]. В качестве характеристики дисперсности может быть принята поверхность раздела фаз или число частиц (в общем случае — гранулометрический состав) при заданной массе дисперсной фазы. В отсутствие внешних механических напряжений и при равенстве нулю изменений электрических, гравитационных, химическш и др. потенциалов свободная энергия Гиббса для заведомо не очень малых частиц равна по величине поверхностной энергии раздела фаз (д=ов). В связи с этими условиями единственно возможным направлением изменения состояния системы является уменьшение дисперсности либо пу- [c.92]

Поскольку в общем случае реальный сорбент может содержать существенно большее число фаз и поверхностей раздела, каждая из которых способна к адсорбции или абсорбции и, следовательно, к удерживанию хроматографируемых соединений, то полученные выше соотношения целесообразно обобщить для случая большого числа фаз. Так, свойства НЖФ, находящейся в микропорах ТН или в виде тонкой пленки на квазиплоской поверхности ТН отличаются по своим физико-химическим свойствам как друг от друга, так и от свойств НЖФ в макрослое [48, 63, 64]. Поэтому эти отдельные виды НЖФ следует рассматривать как отдельные фазы сорбента, отличающиеся своими характеристиками распределения [44]. Аналогичное положение наблюдается и для поверхностных фаз на реальном сорбенте. Характеристики адсорбции хроматографируемых соединений на поверхности ТН, на поверхности макропленки НЖФ и на поверхности мономолекулярного слоя НЖФ, расположенных на ТН, также отличаются друг от друга, и их также целесообразно рассматривать как отдельные фазы реального сорбента. [c.22]

При ЭТОМ электрон переходит от катализатора к молекуле НСООН. Естественно, что повыщение концентрации электронов проводимости в катализаторе должно облегчать эту стадию реакции. Таким образом, по мнению авторов [132], перенос электронов от носителя к металлу является очень важным фактором в катализе. Несмотря на то, что в целом рассматриваемая работа является хорошо задуманным и оригинальным физико-химическим исследованием, анализ ее результатов обнаруживает ряд слабых мест. Начать с того, что, как справедливо отмечают сами авторы [132], необходимым условием электронного взаимодействия на поверхности раздела металл—носитель является значительная величина этой поверхности, т. е. малый размер частиц металла. Это условие в работе, по-видимому, не выполняется, так как германиевые носители имеют очень малую поверхность (600—1100 сж /г) и трудно предположить, что никель остается на них в виде мелких кристаллов. Каталитическая активность отнесена к 1 м общей поверхности, а не к 1 поверхности активной фазы, которая, по-видимому, уменьшается с увеличением толщины покрытия, поэтому заключение об увеличении активности с увеличением числа нанесенных слоев не кажется убедительным. Кроме того, изменение каталитической активности всего в 3 раза часто рассматривается как ее постоянство 1134, 135]. Далее известно, что объемные свойства германия сильно отличаются от свойств его поверхности, которую можно рассматривать как квазиизолированную . Поэтому характеристика электронных свойств германия [136, 137], чистого и содержащего легирующие добавки, по результатам эффекта Холла в соответствующих монокристаллах, может не иметь [c.49]

Зондовые измерения распределения потенциала по радиусу дуговой камеры и анализ экспериментальных данных [32] по вольт-амиерным характеристикам несамостоятельного разряда показывают, что столб дуп1 окружен относительно холодным электропроводным газом, потенциал которого приблизительно равен потенциалу дуги в данном сечении. В дальнейшем столб дуги и указанный газ для краткости будем называть столбом электропроводного газа. Здесь рассматривается устойчивость столба электропроводного газа в сильном радиальном электрическом поле, выводятся формулы для расчета минимальной скорости вращения среды, необходимой для стабилизации (гидродинамические неустойчивости, не связанные с электрическим полем, не рассматриваются и не учитываются). Эта задача имеет много общего с исследованием неустойчивости поверхности раздела тяжелой электропроводной и рас-ьоложенной над ней более легкой неэлектропроводной жидкостей в сильном электрическом поле плоского электрода [29]. [c.199]

Вещество, находящееся на поверхности раздела фаз, обладает свойствами, отличными от свойств этого вещества в объеме. Например, свободная энергия, энтропия и объем молекул, образующих слой между жидкостью и ее насыщенным паром, отличаются от соответствующих свойств тех же молекул в чистой жидкости или паре. Правда, в системах, которые обычно встречаются на практике и в теории, свободная поверхностная энергия ничтожно мала но сравнению с общей свободной энергией. В этой главе речь будет идти о таких системах, для которых отношение поверхности к объему велико и свободная поверхностная энергия в значительной степени определяет их основные характеристики. В качестве известных примеров систем с относительно большой свободной поверхностной энергией можно назвать жидкости, заполняющие капилляры (например, в природных волокнах) или находящиеся в диспергированном состоянии (нодобно каплям росы или дождя). [c.287]

Шлюзы с неподвижной рабочей поверхностью по своему назначению разделяются на гидравлические, приборные (головные, протирочные и под-шлюзки), лражиые, доводочные и специальные. Общая характеристика шлюзов указанных типов приведена в табл. 1.68. [c.105]

Общий подход к проектированию радиаторов типа NaK — воздух для опытных систем с реактором, предназначенным для авиации, весьма близок к принципу проектирования теплообменника типа расплавленная соль — NaK, рассмотренному в предшествующем разделе. Специфические проблемы, характерные для радиатора типа NaK — воздух, частично обусловлены значительно большими разностями температур между двумя теплоносителями, особенно на входе воздуха, и частично большим различием в значениях коэффициентов теплоотдачи, что требует развития теплообменной поверхности с воздушной стороны. Было проведено сравнение характеристик многих типов теплообменных матриц, которые могли быть использованы в данных целях. Результаты этого сравнения довольно сложно привести в настоящей главе. Был рассмотрен широкий диапазон диаметров труб и их шагов, шагов ребер и в каждом случае оценивались характеристики матрицы. Основными критериями при оценке являлись вес, объем, число соединений труб с коллектором, перепады давлений как со стороны NaK, так и с воздушной стороны, необходимые для обеспечения достаточно эффективного теплообмена при заданных скоростях течения обоих рабочих тел. Здесь достаточно сказать, что из рассматривавшихся четырех основных конфигураций матриц была выбрана представленная па рис. 14.12 комбинация круглых труб с плоскими ребрами. Эта матрица дает наилучшие характеристики агрегата в целом. Кроме того, она и в других от1юшениях (именно, в смысле эффективности теплообмена, технологичности li изготовлении, веса и способности противостоять термическим напряжегшям) [c.281]