УАС-лазер лазеры

Активными центрами газовых лазеров являются атомы и ионы в газовой фазе. Области генерации достаточно узкие, как правило, не превышающие ширины спектральных линий, возникающих при электронных переходах в атомах и ионах. В последнее время широкое применение находят лазеры, в которых активными центрами являются молекулы, т. е. лазерное излучение возникает при электронных переходах в молекулах (говорят на молекулярных переходах ). Области генерации молекулярных лазеров несколько шире, чем лазеров на атомных переходах, так как генерация происходит одновременно в нескольких возбужденных вращательных уровнях (иногда и электронно-колебательно-вращательных). Мощности генерации меньше, чем у твердотельных лазеров, [c.192]

Анализ спектра излучения показывает, что выделяющаяся при реакции энергия распределена между продукт и не статистически. Напротив, значительная часть ее (39%) первоначально локализуется как колебательная энергия НС1. За открытия явлений такого рода в 1986 г. Джону Поляни (Университет Торонто) была присуждена Нобелевская премия по химии. Эти исследования непосредственно привели к созданию первого химического лазера — лазера, который получает энергию от взрыва смеси водорода с хлором. Химические лазеры отличаются от обычных тем, что они превращают в когерентное излучение не энергию электрического источника, а энергию химической реакции. Эти самые первые работы привели к открытию десятков химических лазеров, в том числе двух достаточно мощных для применения в целях инициирования термоядерного синтеза (йодный лазер) или в военных целях в программе звездных войн (водородно-фторидный лазер). [c.147]

Четырехуровневая система (см. рис. 5.5, б) потенциально гораздо более эффективна, чем трехуровневая. К этому типу относятся лазеры на ионах неодима, внедренных в различные матрицы, такие, как стекла или иттрий-алюминиевый гранат (Ыа-УАО-лазер). Такие лазеры годятся для получения как высоких импульсных, так и непрерывных мощностей энергии. Отличительной особенностью схемы на рис. 5.5, б по сравнению с рис. 5.5, а является уровень А, на который попадает излучение от В. Так как вначале этот уровень не заселен, то нет необходимости большую часть частиц X возбуждать до С, чтобы концентрация частиц на уровне В, [В], стала больше, чем [А], и лазер начал работать. Для непрерывного действия необходимо, чтобы состояние А быстро опустошилось (в твердых лазерах при безызлучательных переходах) с целью получения инверсии заселенности по отношению к В. [c.143]

Эффективность подобного рубинового лазера очень мала и обычно не превышает величины 10- Так, например, если газоразрядные импульсы имеют мощность 1000 Вт-с, то выходная мощность рубинового лазера менее 1 Вт-с. Выходную мощность можно существенно увеличить путем использования специальных модифицированных рубиновых лазеров, называемых гигантскими импульсными лазерами (лазеры, генерирующие гигантский импульс) с помощью метода модулированной добротности (<Э-ком-мутация). [c.172]

Лазер, или оптический квантовый генератор,— это прибор, позволяющий преобразовывать энергию различного рода (чаще всего электрическую) в когерентное электромагнитное излучение с большой плотностью энергии. Химические превращения определенного вида могут генерировать лазерное излучение (химические лазеры). В свою очередь лазерное излучение любого происхождения (но не обязательно химического) относится к числу экстремальных источников воздействия, вызывающих разнообразные химические реакции. [c.100]

В исследованиях по молекулярному варианту используется большое число разнообразных лазеров. Лазеры на основе полупроводниковых соединений (лазерные диоды) с успехом используются для спектроскопических измерений, в то время как для получения массовых количеств изотопов необходимы мощные лазеры. [c.261]

Сложности в подборе подходящего лазера для возбуждения UFe инициировали работы по синтезу новых молекулярных соединений урана. Весьма перспективными могут оказаться попытки синтезировать молекулу с полосой поглощения в районе 10 мкм, попадающую в зону генерации мощных СОг-лазеров. Другое возможное направление развития проблемы — это синтез слабосвязанных молекул ураиа, с тем чтобы лазерная энергия, идущая на химическое превращение молекулы, была меньше, чем для UFe. Эти Новые направления оживили работы по синтезу молекулярных соединений урана. [c.269]

Для акустических продольных волн взаимосвязь между возбужденной амплитудой ультразвука и энергией светового импульса при длине волны света 1,06 мкм представлена на рис. 8.2. При более низких энергиях лазера между обеими этими величинами имеется линейная связь. При повышении энергии на поверхности испытываемого образца образуется плазма. В результате амплитуда звука продольных волн значительно повышается. На рис. 8.2 эта область соответствует энергиям лазера от 0,3 до 1 Дж эта область и используется чаще всего в практике контроля. В этом диапазоне можно получить такие же амплитуды, как и при пьезоэлектрическом возбуждении, беэ повреждения поверхности образца. [c.169]

При возбуждении фундаментальных колебаний молекул можно получить генерацию излучения на составных частотах. Эта схема была реализована в одной из первых работ [81], посвященных ИК-лазерам с оптической накачкой. Для прямого оптического возбуждения колебательно-вращательного перехода Р(20) моды л)з (полоса 00°0—00°1) (см. рис. 5.5) молекулы СОг был использован электроразрядный дискретно перестраиваемый лазер на [c.182]

Энергетические параметры ИК-лазеров с оптической накачкой пока не очень высоки. Во многом они определяются генерационными характеристиками источника накачки (чаще всего СОг-лазера). Накачка осуществляется, как правило, импульсными перестраиваемыми по частоте лазерами, с энергией излучения на отдельных переходах в колебательно-вращательных полосах, редко достигающей 10 Дж, а в большинстве случаев составляющей около 1 Дж. Из-за этого, в частности, энергия импульса излучения ИК-лазера с оптической накачкой лежит в диапазоне от сотых долей до сотен мДж (в лучших случаях, например в лазере на NH3, она составляет 1 Дж [63]), а мощность — от сотен Вт до сотен кВт. [c.185]

Ср4-лазеры, накачиваемые СОз-лазером, были первыми источниками излучения в области 16 мкм, с помощью которых проводились эксперименты по фотодиссоциации молекул UFe [56-59]. Самый мощный импульсно-пери-одический Ср4-лазер имеет следующие энергетические характеристики максимальная энергия в одиночных импульсах достигает 250 мДж, а средняя мощность при частоте следования импульсов 50 Гц в рабочем режиме 6 Вт [59]. Самая сильная линия генерации Ср4-лазера Ug = 6l5 см , а пик поглощения переохлаждённой в сверхзвуковой струе молекулы UFe приходится на частоту 628,31 см 1. Таким образом, для селективного возбуждения нижних колебательных уровней Ср4-лазер не подходит. Однако не исключена возможность его применения для диссоциации селективно возбуждённых молекул, и он вполне пригоден для исследования процессов, сопровождающих фотодиссоциацию молекул. [c.485]

В табл. У-А-1 перечислены области применения лазеров в химии. Следует особо отметить, что большинство наиболее мощных лазеров нельзя перестраивать. Каждый из них работает лишь на одной длине волны. Эти лазеры лучше всего использовать для изучения таких твердых веществ и материалов, которые обычно поглощают свет в широком диапазоне длин волн. Для большинства химических исследований необходимы источники света с перестраиваемой длиной волны. В лазерах с перестраиваемой длиной волны для возбуждения обычно применяется другой мощный лазер с фиксированной частотой. Для того чтобы выполнять современные исследования на самом переднем крае науки, очень важно иметь такую лазерную систему, которая наилучшим образом соответствовала бы решаемой задаче. [c.210]

Огромное значение для оптики и спектроскопии имеет изобретение оптических квантовых генераторов и развитие методов, органически связанных с применением лазерных источников света. Хорошо известно, что в оптике лазеры привели к подлинной революции, роль которой с течением времени осознается все в большей степени. Вне оптики лазерные методы и приборы применяются не столь широко, как это должно быть, ибо всегда существует известный разрыв между научными достижениями и их прикладной реализацией. Так или иначе, сегодня классические спектральные приборы по-прежнему занимают ведущие позиции и по валу , и по ассортименту . В то же время темп внедрения лазеров исключительно высок, а область применения оптических методов благодаря лазерам непрерывно расширяется. [c.3]

При изучении молекул, возбужденных в высокое состояние с помощью суммирования двух фотонов, мы имели дело с растворами хлорофилла а, метилхлорофиллида a+fe, хлорофиллина, фталоцианина Mg в этаноле (10" моль/л) и фталоцианина без металла в диоксане (10 моль/л), которые облучали рубиновым лазером. Лазер имел световую энергию в 1 дж. в импульсе продолжительностью 1 мсек., с частотой повторения импульсов 2 гц. Растворы помещались в кюветы из увиолевого стекла. Лазерный пучок фильтровался красным фильтром толщиной 5 мм, срезающим длины волн короче 660 нм, и фокусировался линзой на кювету. Наблюдаемый эффект регистрировался под прямым углом к возбуждающему свету через зелено-голубой светофильтр толщиной 5 мм, полностью поглощающий свет, излучаемый лазером (694.3 нм). [c.459]

Атомно-ионизационный метод анализа был бы невозможен без использования лазеров. Поскольку наиболее селективным методом ио1П1зации атомов является нх предварительный перевод в одно из возбужденных состояний и поскольку в видимой и ультрафиолетовой областях спектра лежат спектральные линии атомов многих элементов, то имеиио лазеры, генерирующие излучение в этих областях, являются неотъемлемой частью любого прибора для атомно-ионизационного метода. В основном это лазеры, работающие на органических красителях как активных средах. Непрерывная перестройка длины волны излучения, достаточная для достижения (во многих случаях) режима насыщения, сделала лазеры на органических красителях незаменимым средством селективного возбуждения атомов многих элементов. Существует много типов таких лазеров. Наиболее часто используемые лазеры имеют следующие xapaivTepH THKH область непрерывной перестройки от —300 до 800 нм, выходная мощность 1—20 кВт в линии генерации, ширина которой варьируется от 1 до 0,01 нм при длительности 7— 12 НС в случае лазерной накачки и 1—50 мс при ламповой накачке лазера на красителях. Следующей неотъемлемой частью установки является атомизатор, в качестве которого наиболее широко, как это уже упоминалось, используется пламя, а также электротермические атомизаторы с испарением находящихся в них образцов в вакууме. Находят применение и различного вида электротермические атомизаторы, работающие при атмосферном давлении. [c.185]

Флуоресцентные измерения обладают рядом преимуществ в сравнении с абсорбционными. В частности, оптическое поглощение промежуточного продукта, содержащегося в низкой концентрации, вызывает незначительное изменение относительно большой интенсивности зондирующего пучка. Шум , получающийся вследствие случайных флуктуаций интенсивности света, а также из-за статистической природы пучка фотонов, ограничивает чувствительность, достижимую в абсорбционном эксперименте. В люминесцентном эксперименте, напротив, нет излучения кроме того, которое испускается возбужденными соединениями. Статистические ограничения продолжают лимитировать точность, с которой могут измеряться концентрации, но достижимая на практике предельная чувствительность люминесцентного эксперимента обычно значительно выше, чем абсорбционного. По этой причине люминесценция часто используется для изучения веществ, первоначально находящихся в основном состоянии, путем специального оптического возбуждения их в более высокое люминесцентное состояние. В отдельных случаях описанные ранее линейчатые газооазоядные. лям-пы могут использоваться для возбуждения резонансной флуоресценции атомов (например, Н, О, С1) и радикалов (например, ОН). Поскольку флуоресценция изотропна, ее можно регистрировать под углом к направлению возбуждающего пучка. С большим успехом в качестве источника возбуждения можно использовать перестраиваемые лазеры. Лазеры обеспечивают существенно большую гибкость эксперимента, чем газоразрядные лампы. В частности, с их помощью можно возбуждать значительно большее число разнообразных молекулярных частиц (например, ОН, КОз, СН3О, С2Н5О). Более высокая мощность возбуждающего излучения от лазеров обеспечивает высокую чувствительность. Индуцированная лазером флуоресценция (ИЛФ) стала наиболее ценной методикой изучения промежуточных продуктов реакций в газовой фазе. При этом по- [c.196]

Для проведения более энергоемких процессов, таких как сварка швом, резка более толстых диэлектрических материалов и металлов, требуются более мощные лазеры. Для этой цели применяют газовые лазеры на азоте или углекислоте. Такие лазеры могут выполняться на мощности в луче при работе в непрерывном режиме в сотни и тысячи ватт (до 10—12 кВт). Для того чтобы газ при ЭТОМ не нагревался, его непрерывно прокачивают через лазер. Только маломощные газовые лазеры, работающие в импульсном режиме, могут выполняться отпаянными с замкнрым объемом. Обычно в газовую смесь добавляют гелий, способствующий ее охлаждению благодаря своей высокой теплопроводности. [c.383]

Поглощение и испускание излучения атомами при изменении энергетического состояния их электронов лежит в основе действия лазера (слово лазер составлено из первых букв английских слов, описьгаающих принцип действия этого устройства—усиление света при стимулированном испускании излучения). В обычных условиях атом, поглотивший энергию, быстро испускает фотон и возвращается в основное состояние. В лазере интенсивный источник внешней энергии, например электрический разряд в газовой трубке, поддерживает большое число атомов в одном из возбужденных состояний. В этих условиях один фотон, самопроизвольно испущенный каким-либо возбужденным атомом, заставляет другие возбужденные атомы испускать фотоны, которые в точности совпадают по фазе, т. е. когерентны, с исходным фотоном и имеют совершенно одинаковую с ним длину волны. Эти фотоны в свою очередь стимулируют испускание фотонов новыми атомами, и возникает каскадный процесс испускания фотонов. В результате образуется когерентный волновой фронт фотонов, имеющих одинаковую длину волны и одинаковую фазу. Лазеру придают цилиндрическую форму, а на его концах помещают два параллельных зеркала, образующих оптический резонатор. Одно из зеркал делают полупрозрачным, и оно пропускает часть когерентного излучения лазера. [c.69]

Другилш перспективными источниками света для ААС являются лазеры. Из них наиболее подходящими могли бы быть лазеры на красителях, которые перекрывают довольно широкую спектральную область (210-900 нм) и обеспечивают нужную спектральную ширину линий излучения. Однако они довольно дороги, а главное — ненадежны и плохо управляемы при эксплуатации. Диодные лазеры, напротив, достаточно дешевы, надежны, просты в управлении и имеют большой срок службы. К сожалению, диодные лазеры пока могут работать только в области длин волн X > 585 нм, тогда как наиболее чувствительные линии большинства элементов расположены в области 200-300 нм. [c.828]

Использование в качестве источников света лазеров в этом методе дает следующие преимущества более высокое спектральное разрешение, а следовательно и чувствительность узость лазерной линии излучения быстрая перестройка частоты излучения и ненужность монохроматора. Наиболее целесообразно в абсорбционной спектроскопии использовать непрерывные лазеры. Однако применяют и импульсные лазеры, так iaK их использование позволяет расширить спектральную область источни а света. Для исследования в ближнем УФ и видимом диапазоне используют лазеры на растворах красителей. В ИК-области спектра широко применяют полупроводниковые диодные лазеры. Существуют нелинейные оптические методы, позволяющие получать излучение с разностной (уз = vj - vj) и суммарной (уз = VI + V2) частотами. Если один из лазеров является перестраиваемым, то можно перестраивать частоту излучения V3 как в УФ-, так и в ИК-областях спектра. [c.116]

Другие типы лазеров также представляют интерес при разработке атомного варианта ЛРИ урана, включая СОз-лазеры, СОг-лазеры можно с успехом использовать прн ноннзацнн высо-ковозбуждеииых атомов урана. Такая схема имеет определенные преимущества. Сечение ноннзацнн атомов урана значительно меньше сечения переходов между связанными уровнями, поэтому применение мощных и высокоэффективных СОз-лазеров на стадии ионизации имеет определенные преимущества. [c.267]

Естественно, что для создания химического лазера необходимо использовать сильно экзотермические реакции, сопровождающиеся большим выделением энергии. Но этого недостаточно. Химическая реакция, представляющая интерес для создания лазера, должна быть также достаточно быстрой и приводить к неравновесному распределению энергии. Известно, что высокая скорость особенно характерна для реакций с участием свободных атомов или радикалов, для образования которых химическую смесь следует подвергнуть ультрафиолетовому облучению, электронной бо бардировке или действию электрического тска. Однако если в результате облучения возникнет одна-едиистпенная молекула, то затраты на ее образование не окупятся энергией когерентного излучения и смысл лпмического лазера как квантового генератора пропадет. Например, при обработке молекул шестифтористого [c.100]

Ш фО ие применение химических лазеров в будущем теси) связано и с энергетикой. В последнее время изучаются прен.му-щества преобразования энергии сначала в химическую, а затем в другие ее виды. Но в таком случае чисто химический лазер выглядит наиболее естественным устройством, непосредственно преобразующим химическую энергию в лазерное излучение. [c.106]

Разработан метод, основанный на облучении полупроводника импульсами мощного лазера и регистрации параметров генерируемого при этом излучения второй гармоники. Интенсивность и степень поляризации этого излучения несут информацию о степени аморфизации подповерхностных слоев полупроводника, подвергнутого отжигу или т.п. процедурам. Излучение возбуждающего лазера фокусируется на объект микрообъективом, что обеспечивает высокое ( 1 мкм) пространственное разрешение. Образец сканируется с помощью цифрового микропривода предметного стола микроскопа. [c.519]

Для реализации Д. р. время жизни х молекулы, возбужденной при поглощении первого кванта, должно быть достаточно велшю. Источники непрерывного излучения — ртутные и ксеноновые лампы — позволяют реализовать Д. р. аром, и др. молекул с л-электронами лишь в жестких средах, напр, в заморож. р-рах или в тв. полимерах. В этих системах х в триплетном состоянии часто имеет порядок 10 —10 с. Импульсные лампы позволяют осуществлять жидкофазные Д. р. через триплетное состояние с х порядка 10 —10" с. УФ излучение лазеров вызывает Д. р. в любых фазах как через триплетное состояние, так и через низшее синглетное с х порядка 10 —10 с. Д. р. могут инициировать старение полимеров. Если Д. р. происходят в лазерах на орг. соединениях, эго приводит к таудшению их техн. показателей. Д. р. открыты X. С. Багдасарьяном в 1963. [c.147]

В качестве источников в СКР обычно применяют два типа лазеров. Гелпй-неоновый лазер, имеющий длину волны излучения 6328 А, сравнительно недорогой источник, но обладает ограниченной мощностью (приблизительно 80 милливатт). Его монохроматическое излучение находится в красной области видимого спектра, поэтому не нужно опасаться люминесценции или фоторазложения. Однако при такой относительно большой длине волны комбинационное рассеяние менее эффективно, к тому же обычно используемые фотодетекторы имеют ллохую чувствительность в этой области. В будущем можно ожидать, что вместо гелий-неонового лазера найдут применение более мощные лазеры, например криптоновый ионный лазер с длиной волны излучения 5682 А. [c.744]

В лазерах с активными средами, состоящими из простых молекул органических соединений, генерируется излучение, обусловленное колебательно-вращательными или чисто вращательными молекулярными переходами с длинами волн в средней и далекой инфракрасной областях спектра. В таких лазерах активные средь газообразны, и в некоторых системах возможна генерация излучения при неоптическом возбуждении молекул электронным ударом в электрическом газовом разряде. Электроразрядные лазерь известны давно, хорошо изучены и широко распространены. Лазеры с оптической накачкой появились в 1970 г., и результаты быстро развивающихся с тех пор исследований свидетельствуют об их интересных особенностях и новых по сравнению с электроразряд-ными лазерами возможностях. Прежде всего это относится к непрерывной или дискретной перестройке частоты генерируемого излучения, значительно более ограниченной в случае электрораз-рядных лазеров. [c.161]

Цель настоящего обзора — познакомить читателя с принципами действия лазеров на основе органических соединений с оптической накачкой и рабочими переходами между вращательными, колебательными и электронными уровнями молекул и охарактеризовать современное состояние развития соответствующих направлений в квантовой электронике. На конкретных примерах (газовые лазеры на фторметане, тетрафторметане, диоксиде и серо-оксиде углерода, лазеры на растворах сложных органических соединений) рассмотрены различные механизмы оптической накачки молекул, спектральные переходы, ответственные за процессы возбуждения молекул и генерации излучения. Сделаны оценки максимальных коэффициентов усиления излучения в активных средах, обсуждены особенности лазеров и их генерационные характеристики. Приведены сведения, позволяющие составить представление о масштабах и уровне исследований и разработок лазеров на основе органических соединений с оптической накачкой. Из-за ограниченного объема статьи вопросы техники лазеров этого вида не получили должного освещения. [c.162]

Среди лазеров различных типов ЛОС с их широкими полосами генерации в многомодовом режиме особенно пригодны для получения ультракоротких световых импульсов при фазовой синхронизации мод, осуществляемой путем внесения в резонатор лазера потерь, промодулированных по амплитуде с периодом, равным времени одного полного циклического пробега излучения в резонаторе. Длительность формируемых импульсов связана с числом мод излучения с синхронизованными фазами. Например, если бы удалось синхронизировать фазы всех 10 продольных мод излучения ЛОС с резонатором длиной 40 см [формула (10)], укладывающихся в полосу генерации шириной 40 нм (Л гл л 4-10 Гц) вблизи 560 нм, то можно было бы получить импульсы с длительностью 1/Дуг==2,5-10 с. Однако все моды синхронизовать пе удается. Число синхронизованных мод определяется свойствами резонатора, модулятора потерь, активной среды и в лучших случаях составляет несколько тысяч. Наименьшая длительность световых импульсов составляет сейчас 2-10" с [134]. Ультракороткие импульсы в ЛОС получены методами активной или пассивной синхронизации мод. В последнем случае в качестве модулятора потерь в резонаторе лазера обычно применяются так называемые просветляющиеся растворы, т. е. растворы органических соединений, поглощение которыми генерируемого излучения падает с ростом его интенсивности. Процесс пассивной фазовой синхронизации мод можно существенно ускорить (а значит, и улучшить), в частности, в ЛОС с ламповой накачкой [135, 136], если в отличие от обычного метода использовать в качестве пассивного модулятора раствор органического соединения, в котором под действием лазерного излучения, моды которого синхронизуются, возбуждается собственная генерация. [c.194]

Оптическая схема ЛРБ. Разработанная нами оптическая схема ЛРБ позволяет сочетать достоинства перечисленных способов формирования лазерного пучка и практически полностью устранить их недостатки. В основе схемы лежит внутрирезонаторное размещение ЛРР и использование сложного составного резонатора TEA СОг-лазера с длиннофокусной формирующей оптикой. Именно такой резонатор позволяет получить большой объём каустики с плотностью энергии 10 Дж/см при давлении газа в ЛРР 20- 100 мм рт. ст. Составной резонатор TEA СОг-лазера (см. рис. 8.4.4) состоит из дифракционной металлической решётки М (с радиусом кривизны R ), проходной резонаторной линзы L (изготовленной из КС1, Na l или КВг) с фокусным расстоянием/ и металлического сферического зеркала Мг (с радиусом кривизны / г)- При этом предполагается, что слева от линзы (в резонаторе OPi длиной Ь ) находится активная среда СОг-лазера, а справа (в резонаторе 0 г длиной L ) — облучаемый газ. [c.465]

Однако возможности многофотонного возбуждения проявились наиболее ярко после появления чрезвычайно мощных инфракрасных лазеров на СО2. В 1970 г. было сделано одно из самых удивительных научных открытий. Было установлено, что молекула, частоты колебаний которой почти совпадают с частотой лазера (лазер настроен на резонансную частоту колебания), может поглощать не два или три, а многие десятки фотонов. За время, которое мало по сравнению с временем жизни между молекулярными столкновениями, молекула может поглотить столько фотонов, что химические связи разорвутся исключительно вследствие колебательного возбуждения. Обычно такое непредсказуемое поведение называют многократньш фотонным возбуждением, чтобы тем самым отличить его от двухфотонного (многофотонного) возбуждения. [c.149]

В ближайшие 5—10 лет в массовых областях применения сохранятся в основном традиционные спектроскопические методы и приборы. Однако одно из существенных направлений развития спектральных приборов будет связано с лазерными методами и с использованием лазеров. Лазеры позволяют создать принципиально новые приборы. Можно выделить три направления в лазерном спектральном приборостроении. Во-первых, это разработка приборов и методов, которые в принципе невозможны без применения лазеров, в частности приборы для многофотонной спектроскопии, для спектроскопии сверхвысокого разрешения (внутри допплеровского контура), спектроскопип с временным разрешением лучше 10 с. Во-вторых, развитие спектроскопических методов, в которых лазеры обеспечат скачок значений основных приборных параметров. Сюда относятся внутрирезонаторная спектроскопия, спектроскопия высокого разреп1ения. Третьим направлением можно считать сочетание классических и лазерных устройств, приводящее к значительному повышению возможностей спектроскопических методов, что осуществлено, например, при регистрации спектров КР с лазерным возбуждением. [c.11]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология