Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Ионизация в при соударениях нейтральных частиц

    Образование заметных концентраций ионов в газах осуществляется под действием очень высоких температур, квантов высокой энергии или быстрых частиц. Ионные реакции в газах включают обычно три стадии элементарные процессы образования ионов реакции их с нейтральными атомно-молекулярными частицами рекомбинацию ионов. Первая стадия связана с ионизацией частиц тем или иным способом (сильным электрическим полем, квантами света, при соударениях нейтральных частиц и т. п.). Вторая определяется протеканием ионно-атомных или ионно-молекулярных реакций. Третья характеризует ион-ионные реакции с образованием нейтральных частиц. [c.198]


    Оценка возможных видов ионизации и деионизации в разрядном промежутке приводит к выводу, что в теплоизолированной дуге в основном происходят термическая ионизация за счет высокой температуры среды н ионизация соударением за счет передачи энергии нейтральным или возбужденным атомам ускоренными в области катодного падения электронами. Деионизация столба происходит за счет рекомбинации заряженных частиц и в меньшей мере за счет диффузии их за пределы столба. Долю ионного тока в рассматриваемом типе дуги можно оценить величиной до 20% электронного тока. Материала для составления баланса элементарных частиц в столбе пока еще мало, однако очевидно, что в установившемся режиме факторы, способствующие ионизации, находятся в динамическом равновесии с факторами, определяющими деионизацию, а плазма дуги квазинейтральна. [c.123]

    Ионизация нри соударениях нейтральных частиц. Ионизация в этом случае может происходить, если относительная энергия движения частиц превосходит энергию ионизации. Считалось, что вероятность ионизации будет только очепь медленно расти с увеличением кинетич. эпергии частиц, достигая максимума при энергии, на несколько порядков превосходящей пороговую энергию ионизации, Однако эксперименты последнего времени показывают, что, по-видимому, во многих случаях сечение ионизации растет с энергией гораздо быстрее, достигая величины порядка 10 i —10 i см нри энергии, в 3—100 раз превосходящей пороговое зна- [c.158]

    Ион, находящийся в поле, приобретает определенную скорость в зависимости от напряжения поля. При превышении некоторого критического значения напряжения кр ионы уже имеют настолько большую скорость (а следовательно, и кинетическую энергию), что могут путем соударения ионизировать нейтральные частицы. Вновь образовавшиеся ионы приобретают такую же высокую скорость и становятся способными вызывать дальнейшую ионизацию. Происходит лавинная ионизация газа, которой сопутствует стремительный рост электропроводности (проявляется в виде искр.) [c.121]

    Что касается самого механизма термической ионизации, то ближайшее рассмотрение возможных элементарных процессов не позволяет ограничиваться представлением об ионизации путём одних только соударений между собой быстрых нейтральных частиц газа. Так как при термической ионизации мы имеем дело с термодинамическим равновесием, то средняя кинетическая энергия электронов должна быть равна средней кинетической энергии нейтральных частиц. Ионизация последних поэтому происходит и при соударениях с электронами. Кроме того, для термического равновесия необходимо, чтобы объём, занимаемый газом, был ограничен теплонепроницаемой оболочкой, постоянно находящейся при температуре газа. Однако объём, занимаемый газом, будет постоянно пронизываться равновесным (чёрным) излучением соответствующей температуры. В составе такого излучения всегда будут кванты, энергия которых достаточна для фотоионизации частиц газа. Поэтому в общем явлении термиче- [c.234]


    При неупругом соударении может также произойти ионизация нейтральных частиц, если кинетическая энергия электрона достаточно велика. При этом увеличивается общее число заряженных частиц в газе. [c.49]

    Под относительной ионизацией 8 понимают число пар заряженных частиц, образованных свободным электроном на 1 см своего пути. Величина 5 зависит от давления газа и энергии (скорости) летящего электрона. При малых энергиях 5 = = 0, так как Ке<А величина 5 резко возрастает, проходит максимум и вновь начинает уменьшаться. Так, при р= мм рт. ст. в воздухе и Л е 10 эв 5 = 6-10-2 (один акт ионизации на 16 см пути) при /Се = = 10 эв 5 = 0,33 (один акт ионизации на 3 см пути) при 7Се=140 эв 5=10 (10 актов ионизации на 1 см пути). При дальнейшем уменьшении энергии электронов 5 вновь уменьшается. Объясняется это тем, что для быстрых электронов время взаимодействия с нейтральной частицей мало и кулоновские силы не успевают выбить связанный электрон с орбиты. Вторичные электроны, образованные при соударениях, в свою очередь при столкновении с нейтральными частицами могут их ионизировать, если их энергия достаточно велика. Таким образом, первичный электрон достаточно большой энергии ионизирует нейтральные частицы не только сам, но и через образованные им вторичные электроны. [c.21]

    Лазер, в зависимости от его природы и параметров, способен генерировать или оптический, или электрический пробой и образовывать или кластер плазмы, или скопление заряженных частиц, осциллирующих в поле индуктора и вызывающих при соударениях с нейтральными частицами спонтанную ионизацию и образование электроразрядной плазмы. Этот способ генерирования потока (и-Г)-плазмы во многих отношениях превосходит все предыдущие способы, поскольку не усложняет конструктивное исполнение генератора действительно, лазер может быть расположен на известном удалении от металлодиэлектрической разрядной камеры, верхний фланец последней не загружен элементами дополнительного энергетического устройства. Единственная проблема — подобрать материал апертуры, удовлетворяющий требованиям лазерной техники и коррозионно-активной среды внутри камеры. [c.546]

    Третье обстоятельство состоит в том, что при взаимодействии иона с нейтральной частицей энергия деформации их строения распределена между частицей и ионом, чего нет в случае соударения электрона с частицей газа. Поэтому шансы на ионизацию или возбуждение уменьшаются но сравнению с этим последним случаем. [c.112]

    Ионизацию соударениями положительных ионов рационально учитывать только в случае очень сильных полей. Что касается отрицательных ионов, то в сильных полях при их соударениях с нейтральными частицами газа взаимодействие с последними приводит к распадению отрицательного иона на нейтральную частицу и электрон, а не к ионизации нейтральной частицы, так как работа отрыва электрона от отрицательного иона много меньше, чем работа ионизации нейтральной частицы. Вместе с тем, свободный электрон, оторванный от отрицательного иона, может совершить акт ионизации прежде, чем он успеет вновь примкнут , к нейтральной частице газа. В случае электроотрицательных газон и сильных полей закон нарастания лавины (60,2) учитывает это явление и коэффициент а имеет в этом случае обобщённое зна- [c.232]

    Если электрон обладает большей скоростью, чем необходимо для ионизации, то при неупругом столкновении с молекулой он отдает лишь столько энергии, сколько необходимо для ее ионизации, а сам продолжает двигаться со скоростью, соответствующей оставшейся энергии. Упругие и неупругие соударения электрона с молекулами или атомами в общем называются соударениями первого рода. Соударения электрона с уже возбужденным либо ионизированным атомом или молекулой называются соударениями второго рода. Столкновение электрона с ионизированной молекулой приводит к образованию нейтральной частицы (процесс рекомбинации). Рекомбинация проходит главным образом на стенках разрядной трубки. [c.146]

    Электропроводность газов. Газы при небольших значениях напряженности электрического поля обладают исключительно малой проводимостью. Ток в газах может возникнуть только при наличии в них ионов или свободных электронов. Ионизация нейтральных молекул газа возникает либо под действием внешних факторов, либо вследствие соударений заряженных частиц с молекулами. Внешними факторами, вызывающими ионизацию газа, являются коротковолновые воздействия (космическое, рентгеновское, радиоактивное излучение), а также тепловое воздействие. [c.79]

    Ионы, не попавшие в ускоряющий зазор, ускоряются по направлению к стенкам камеры искрового источника. В результате соударений их со стенками камеры освобождаются адсорбированные газы и даже распыляется материал камеры источника. Распыленные нейтральные частицы могут проникнуть в искровую камеру, а после ионизации в разряде смешаться с ионами анализируемого вещества и быть принятыми за следы примесей пробы. Этот эффект приводит к повышению давления паров в камере источника. Такое влияние на получаемые результаты можно значительно снизить применением криогенных насосов, вмонтированных в камеру источника ионов (Харрингтон и др., 1966). (Эффект повышения давления при распылении можно легко обнаружить, включая сначала искру, а затем ускоряющее напряжение. Как правило, давление поднимается при подаче ускоряющего напряжения.) [c.58]


    V. Хаотическое тепловое движение электронов и ионов преобладает над их направленным движением. Ионизация происходит за счёт соударений наиболее быстрых электронов с частицами газа. Концентрации носителей положительных и отрицательных зарядов равны между собой. Средняя энергия электронов много выше средней энергии нейтральных частиц газа. Убыль энергии электронов плазмы вследствие упругих и неупругих столкновений с частицами газа восполняется за счёт ускорения движения электронов продольным полем разряда за время от одного соударения до другого [c.400]

    Количество энергии Е, передаваемое в процессе перезарядки, равно разности энергий ионизации иона и нейтральной частицы (атома или молекулы) плюс передаваемая при соударении кинетическая энергия частиц. Если молекула находится в возбужденном состоянии, то передается также энергия возбуждения. Для медленно движущихся частиц (т. е. при комнатной температуре) кинетической энергией обычно можно пренебречь (исключая перезарядку в собственном газе), так как она мала по сравнению с разницей энергий ионизации. Таким образом, величина Е определяется энергией ионизации. [c.77]

    Таким образом, механизм дуги можно представить себе следующим. Из катода в результате высокой степени его разогрева (термоэлектронная эмиссия) или наличия около его поверхности больших напряженностей электрического поля (10 —10 в см — автоэлектронная эмиссия) вырывается поток электронов. Первый случай имеет место для материалов катода с высокой температурой плавления и испарения металла (уголь, графит, вольфрам, молибден), благодаря чему температура на их поверхности может достигать в катодных пятнах значений 2 500—3 000° С и выше, когда начинается заметная термоэлектронная эмиссия. Второй случай соответствует материалам с низкой температурой кипения и испарения (ртуть, титан, медь). В области катодного падения поток электронов разгоняется настолько, что за ее пределами происходит интенсивная ионизация частиц газа в дуговом промежутке, причем здесь, по-видимому, весьма существенна роль ступенчатой ионизации. Образовавшиеся положительные ионы под действием поля направляются к катоду и разогревают его вторичные и первичные электроны направляются через столб дуги в направлении анода. На их пути происходят новые соударения (главным образом термическая ионизация) и образование новых заряженных частиц, что компенсирует их исчезновение в более холодных частях столба путем рекомбинации и диффузии. При попадании на анод отрицательные частицы нейтрализуются, выбивая из него некоторое количество положительных ионов, устремляющихся через столб дуги к катоду. Плазма столба в целом нейтральна, т. е. концентрация положительных и отрицательных частиц одинакова, но из-за того, что подвижность электронов по [c.29]

    В высокочастотной искре (рис. 2, а) переменное напряжение в 25 — 100 кв генерируется в виде импульсов продолжительностью в несколько микросекунд. Число импульсов в секунду обычно меняется от 1 до 10. Механизм образования ионов в искре очень сложный и еще недостаточно изучен. Вероятно, процесс начинается с появления электронов под действием поля, затем начинается испарение нейтральных частиц вещества под влиянием бомбардирующих электронов с последующей ионизацией соударение.м. Несмотря на то что эффективная температура искры монгет быть очень высокой ( 10 ° К), средняя температура разряда обычно ниже 500° К, [c.325]

    Когда происходит рекомбинация положительного иона путем связывания электрона, последний занимает место недостающего электрона в ионе, и образуется нейтральная молекула. При этом выделяется энергия, равная работе ионизации, которая не переходит в кинетическую энергию нейтральной частицы. Согласно закону сохранения импульса, импульс mv) образовавшейся нейтральной частицы будет такой же, как у положительного иона до соударения с электроном. Импульсом же электрона можно пренебречь из-за малой массы электрона. [c.22]

    Одним из важных путей ионизации является соударение частиц — ионизация толчком в результате удара нейтральной молекулы электроном или ионом, а также в результате соударений молекул при интенсивном тепловом движении (термическая ионизация) [c.20]

    В результате соударений движущийся в газовой среде электрон в конечном счете снижает свою энергию до величины, при которой он уже не способен производить ионизацию. При этом лишь часть его энергии расходуется на ионизацию, часть передается нейтральным молекулам при упругих ударах, часть расходуется на возбуждение атомов и диссоциацию молекул. Поэтому чтобы получить полное количество ионизированных электроном частиц, надо его первоначальную энергию разделить не на работу ионизации, а на большую величину — среднюю энергию, необходимую для образования пары заряженных частиц е. Эта величина различна для разных газов и обычно лежит между Л и 2Ли. При малых начальных значениях энергии электронов она больше, затем медленно падает и при энергиях больше 4-10з эв остается [c.21]

    Кроме ионизации, для явлений газового разряда имеют очень большое значение также и процессы возбуждения атомов и молекул. Всякий газ при прохождении через него тока представляет собой смесь не только электронов, нейтральных и одно- и многократно ионизованных атомов и молекул, но ещё и атомов и молекул, находящихся на самых различных ступенях возбуждения, а также возбуждённых ионов. Все эти частицы сталкиваются, взаимодействуют между собой и находятся в постоянном энергетическом обмене, определяющем течение разрядных процессов. К возбуждению атомов и молекул ведут процессы, аналогичные тем, которые приводят к ионизации ударное возбуждение, прямое и ступенчатое, неупругие соударения II рода, фотовозбуждение газа, термическое возбуждение. [c.22]

    Беспорядочное тепловое движение заряженных частиц в газе. Диффузия. Как и всякие другие микрочастицы, электроны и ионы являются носителями тепловой энергии и постоянно находятся в беспорядочном тепловом движении. При отсутствии поля это движение такое же, как и обычное тепловое движение частиц ни одно направление движения не имеет преимущества перед другим различные скорости распределены между отдельными частицами по законам случайных явлений скорость каждой частицы меняется по величине и направлению после каждого её столкновения (взаимодействия) с другой частицей. В первом приближении мы имеем право не учитывать более детально таких редких явлений среди общего числа соударений, как ионизация толчком, образование отрицательных ионов, рекомбинация положительных ионов и электронов и другие неупругие соударения. Мы вправе рассматривать ионизованный газ с молекулярно-кинетической точки зрения как смесь нейтрального газа и отдельных газов, составленных совокупностью электронов, положительных ионов, отрицательных ионов, возбуждённых частиц. Каждому из этих газов мы вправе приписывать своё парциальное давление и говорить о его концентрации. [c.259]

    Ионизация может происходить за счет соударения частиц, если энергия, передаваемая при соударении, для этого достаточна. В этом процессе основную роль играют электроны, которые, обладая малой массой, могут передавать нейтральной молекуле всю свою кинетическую энергию, т. е. электрон, обладающий кинетической энергией, равной работе ионизации, может ионизировать нейтральную молекулу. [c.234]

    При высокой температуре соударения нейтральных частиц друг с другом могут привести к перехо/гу кинетической энергии движения частип в энергию их возбуждения или ионизации. Есть много примеров свечения и ионизапии газа ири высокой температуре. Достаточно упомянуть о свечении паров натрия в пламени [c.127]

    Ионизация газа в дуге достигается главным образом за счет соударений нейтральных частиц с электронами, разгоняемыми продольным полем разряда. Высокая концентрация в газе электронов поддерживается за счет их усиленной эмиссии с катода. Элементарные акты в дуге могут вызываться также такими факторами, как термической или фотоионизацией или возбуждением. Учитывая, однако, что в дуге средняя энергия электронов много выше средней энергии нейтральных частиц газаР], следует полагать, что элементарные акты в дуге протекают всё же преимущественно за счет электрической, а не за счет термической и фотоактивации. [c.142]

    В слабоионизованной плазме, где степень ионизации /я, ,. С (Т(,/Ку) ( (., п,,—плотность электронов и нейтральных частиц соответственно — температура электронов Ку= 13,6 9в—атомный масштаб энергии), диффузия заряженных частиц (электронов и ионов) определяется в основном парными соударениями этих частиц с нейтральными частицами (атомами и молекулами). При этом в случае максвелловского распределения заряженных частиц по скоростям коэффициент диффузии электронов (ионов) связан с их подвижностью К, а соответственно и с электропроводностью плазмы а, соотношением Эйнштейна  [c.290]

    Неонределённость ионизационного потенциала и малая эффективность ионизации и возбуждения при соударении положительных ионов с нейтральными частицами газа находят объяснение в нескольких обстоятельствах. [c.110]

    При встрече кванта рентгеновского излучения с частицей газа происходит поглощение этого кванта и отрыв одного из слабо связанных с атомом электронов. Так как энергия связи удаляемого из атома электрона в этом случае много меньше, чем энергия поглощённого кванта, то избыток энергии поглощённого кванта передаётся освобождённому из атома электрону в виде кинетической энергии. За счёт этой энергии быстро двигающийся электрон производит путём неунругих соударений первого рода ионизацию большого числа нейтральных частиц газа. В результате рентгеновский квант оставляет в камере Вильсона след, состоящий из целого ряда отдельных тонких зигзагообразно расположенных полосок тумана. [c.124]

    Если в катоде имеется узкое отверстие, то положительные ионы, двигающиеся в тёмном катодном пространстве, в случае сравнительно низкого давления газа в разрядной трубке проходят через это отверстие и образуют в закатодном пространстве пучок каналовых лучей. На пути такого пучка газ светится. Как показывают опыты отклонения каналовых лучей в электрическом и магнитном поле, в составе каналовых лучей имеются как положительные, так и отрицательные ионы, а также нейтральные частицы газа, не претерпевающие отклонения. Наличие нейтральных частиц может быть объяснено процессами перезарядки. Образование отрицательных ионов показывает, что в каналовых лучах происходят акты ионизации нейтральных частиц газа положительными ионами, приводящие к появлению медленных свободных электронов, необходимых для образования отрицательных ионов. Ионизацию и возбуждение нейтральных частиц, происходящие в каналовых лучах, можно приписать неуиругим соударениям положительных ионов, так как, как правило, каналовые лучи наблюдают- [c.268]

    Неопределённость ионизационного потенциала и мзчлая эффективность ионизации при столкновении положительных ионов с нейтральными частицами газа находят объяснение в следующих обстоятельствах. Движение двух сталкивающихся в газе частиц от момента времени непосредственно перед началом их взаимодействия и до окончания последнего можно рассматривать как движение изолированной системы. Движение этой системы складывается из движения её центра тяжести и нз движения каждой из частиц относительно последнего. Со Гласно законам механики движение центра тяжести остаётся неизменным. Возбуждение или ионизация одной из частиц при их столкновении представляет собой переход кинетической энергии в потенциальную внутри системы и не может соверщаться за счёт энергии движения центра тяжести. Допустим для простоты расчёта, что первая из частиц с массой ту движется до соударения со скоростью У , вторая с массой т-г — неподвижна в той системе координат, к которой мы отио сим движение каждой частицы и движение их центра тяжести. Удар будем считать центральным. Начало координат поместим в центре неподвижной частицы. Р-асстояние между центрами частиц до нх соударения 15 любо11 момент времени будем обозначать через расстояние центра тяжести системы от начала координат — от центра второй частицы— через Л. Тогда, как известно, будем иметь [c.218]

    При соударении электрона с частицей газа множитель т Кгпх -)- Шг) очень близок к единице кинетическая энергия электрона может почти целиком перейти при неупругом столкновении первого рода в потенциальную энергию возбуждения или ионизации. При столкновении положительного иона какого-либо газа с нейтральной частицей того же газа 7П1 очень близко к / 2, [c.219]

    Разработаны различные устройства для получения интенсивного первичного ионного пучка. Высокая эффективность достигнута у источника с генерацией электронов [10]. В этом источнике под действием электрических и магнитных полей электроны многократно описывают спираль до соударения с мишенью. Применяют и другие методы получения интенсивного ионного пучка (разряды, ограниченные магнитным полем [11], источники с двумя плазматропами [12] и дуговые источники типа Пеннинга [13]). Плотности бомбардировки мишени достигают 50—200 мт/см в дуговых источниках и на порядок ниже в источниках с генерацией электронов. Типовые источники описаны в разделе IV,В,2 (рис. 8). Относительное число нейтральных частиц и положительных и отрицательных ионов вторичных ионов) можно, по данным Хонига [14], оценить по уравнению Лангмюра — Саха [уравнение (1)]. Температура Т в этом уравнении соответствует локальной температуре, являющейся функцией массы и энергии бомбардирующих ионов,— и эта температура порядка 10 °К. Источники с распылением очень избирательны. Избирательность зависит от значений W — I и А — Измеримое число положительных ионов получено для всех элементов с потенциалом ионизации ниже 10 эв отрицательные иопы получены для всех элементов со сродством к электрону больше 1 эв. Заряженные частицы, образуемые в источнике с 1юппой бомбардировкой, можно изучать пепосредственно на масс-спектрометре. Нейтральные атомы необходимо предварительно ионизировать в ионном источнике стандартного типа с электронным ударом. Естественно, что ионные источники подходят для исследования поверхностей применение этих источников будет рассмотрено в разделе IV,В. [c.325]

    Другой пример ионизации соударением второго рода был приведен выше при рассмотрении ионизации ударом положительных ионов, когда медленный ион А забирает у нейтральной частицы В электрон, этим самым ионизируя ее, а сам нейтрализуется этим электроном. В этом случае на ионизацию частицы 5 в основном или полностью тратится выделяющаяся энергия, равная энергии ионизации частицы А (кроме того, на это может итти кинетическая энергия обеих частиц). Ион А" " при этой перезарядке может перейти в возбужденную частицу. [c.18]

    Слабоионизованный постоянный высокочастотный разряд. В качестве среды для непрерывно действующих газовых лазеров на нейтральных атомах чаще всего используется положительный столб тлеющего разряда. Плотность тока в таком разряде обычно порядка 100—200 жа/сл1 . Свойства плазмы положительного столба определяются напряженностью электрического поля вдоль разряда. В установившемся, неслоистом, однородном положительном столбе продольное электрическое поле таково, что число возникающих электронов и ионов равно диффузионным потерям заряженных частиц на стенках разрядной трубки. Электронная температура в плазме разряда автоматически устанавливается такой, которая необходима для поддержания потока положительных ионов и потерь электронов на стенках. В большинстве случаев, когда можно пренебречь объемной ионизацией и соударениями между электронами и атомами в метастабиль-ном состоянии, средняя электронная теглпература определяется главным образом произве,цением давления газа в трубке Р и диаметром трубки В. Чтобы воспроизвести заданные условия разряда в каком-либо чистом газе, необходимо только обеспечить постоянство про- [c.672]

    Состояние ионизации, или возбуждения, неустойчиво и не может продолжаться длительное время. Атом, потерявший оптический электрон, встречаясь со свободным электроном, захватывает его, т, е. рекомбинирует , и вновь становится нейтральным. Если из атома выбит внутренний электрон, то его место самопроизвольно занимает электрон с более удаленной от ядра внутренней оболочки. Валентный электрон возбужденного атома при определенных условиях может самопроизвольно перейти на более низкую орбиту или же перейти на нее в результате соударения со свободным электроном или другой частицей. При рекомбинации и самопроизвольных переходах в нутр и атомных электронов на более изкую орбиту атом отдает избыточную энергию в виде электромагнитного излучения — оптического или рентгеновского. [c.166]

    Излучение разряда обусловливается следующими процессами. Электроны, иоиы и нейтральные атомы в разрядной трубке находятся в непрерывном хаотическом движении, энергия которого поддерживается подводимым извне электрическим током При столкновениях между частицами с малыми энергиями происходят только упругие соударения. При больших энергиях сталкивающихся частиц происходит, как указывалось, ионизация атомов — отрыв электронов. Наконец, при промежуточных значениях энергии при столкновениях частицы переходят в возбужденное состояние. Время пребывания в возбужденном состоянии мало — порядка 10 сек. Возвращаясь в нормальное состояние, атом излучает квант света с соответствующей длиной волпы. [c.99]

    В слаботочных дугах отсутствует сколь-либо значительное гидроди-наМ Ичеокое течение, и ионы движутся от анода к катоду под действием электрического поля. Для поддержания этого постоянного потока ионов, необходимого с точки зрения электрической нейтральности столба дуги, если исключить эмиссию ионов с анода, связанную с его абляцией, должно происходить образование ионов в тонком слое, прилегающем к аноду. В соответствии с данными Хокера и Беза [Л. 8] образование ионов в этом слое может происходить либо за счет ионизации полем, либо за счет термической ионизации. В первом случае падение потенциала в этом слое должно быть равно по крайней мере первому потенциалу возбуждения (полагая ступенчатую ионизацию) газа, образующего атмосферу дуги во втором случае падение напряжения в слое меньше, чем первый потенциал возбуждения. В обоих случаях для получения ионов необходима затрата определенной энергии электрического поля. Эта энергия поля передается электронам, в результате чего они приобретают способность производить ионы путем столкновения. Однако, так как соотношение между числом электронов и числом ионов, проходящих через произвольное сечение столба дуги, пропорционально отношению скорости дрейфа, то только незначительная доля электронов (менее 1%) участвует в процессе ионизации. Большая часть электронов проходит через прианодный слой, не отдавая тяжелым частицам вновь полученную энергию. Таким образом, в слаботочных дугах практически энергия поля прианодного слоя передается аноду путем соударения электронов. Согласно Хокеру и Безу [Л. 8] толщина прианодного слоя, образованного отрицательным пространственным зарядом, имеет порядок величины одного свободного пробега электронов (от одного до нескольких микрон). Это значение толщины хорошо согласуется с величиной, измеренной Блоком и Финкельнбургом [Л. 9] с помощью зонда согласно их измерениям толщина слоя равна 2 мк. Непосредственно я 115 [c.115]

Смотреть страницы где упоминается термин Ионизация в при соударениях нейтральных частиц: [c.160]    [c.219]    [c.14]    [c.9]    [c.48]    [c.208]    [c.25]   
Краткая химическая энциклопедия Том 2 (1963) -- [ c.316 ]



ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Ионизация соударениями

Ионизация частиц

Нейтральности



© 2025 chem21.info Реклама на сайте