ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Существенные нелинейности в зоне горения из "Вибрационное горение" Будем считать, что процесс теплоподвода в зоне горения зависит от колебаний газового потока. Пусть эта зависимость проявляется двояким образом фронт пламени будет подвижным и, кроме того, количество выделяющегося на единицу массы газа тепла не будет постоянным, т. е. примем, что Q фQ. Относительно подвижности фронта пламени будем предполагать следующее. Пусть эффективная скорость распространения пламени относительно стенок трубы М, определяемая формулой (16.5), совпадает с мгновенным значением колебательной составляющей скорости 6 1. Физически это означает, что колеблющийся поток будет таскать за собою фронт пламени. Такое предположение позволяет легко найти входящие в описывающую свойства поверхности 2 (область о) систему (15.7) величины 1 , и /3 при помощи соотношений (16.2), (16.3) и (16.4). Величину т1сг+ 1, фигурирующую в последнем равенстве системы (15.7), найдем несколько позже. [c.348] Это уравнение описывает изменение плотности горючего и в сечении 2, в котором происходит горение. [c.351] Чтобы проиллюстрировать точность найденного приближенного решения, на рис. 78 приведены пунктиром кривые, вычисленные по формулам (40.6) и (40.7). Поскольку совпадение с точным решением получается вполне удовлетворительным (это подтверждается и другими расчетами), в дальнейшем используется приближенная методика. [c.353] Функции 0г = Рг (О были получены для различных частот й и для различных амплитуд колебательной составляющей скорости А . На рис. 79 даны в качестве примера такие кривые для й = 48 гц и для различных значений Аналогичные зависимости были построены также для Й = 16, 32, 100 (этот диапазон охватывает частоты, которые наблюдались на опытной установке). [c.353] Вернуться к основной статье