ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Движение газов и материалов из "Основы общей теории печей Изд.2" Как указывалось выше, процесс теплоцередачи как внутри кипящего слоя, так и от кипящего слоя к ограждающим поверхностям всецело зависит от поведения частиц в слое. Теплоотдача от частиц к псевдоожижающей среде, или наоборот, зависит от реальной разности температур частиц и примыкающих потоков газа. Виртуальная теплопроводность в пределах слоя зависит от быстроты перемещения частиц по объему кипящего слоя и, наконец, теплообмен кипящего слоя с ограждающими поверхностями зависит от атаки частиц слоя на указанные поверхности. В силу указанного знание закономерностей движения газов и материалов для понимания процессов в кипящем слое является очень важным. [c.490] Движение газов и материалов в псевдоожиженном слое крайне сложно и еще недостаточно изучено. Поэтому для получения характеристических величин необходимо исходить из возможных моделей этого движения. Характеристическими величинами являются критические скорости фильтрации (а мин—минимальная, при которой начинается псевдоожижение, да акс максимальная, при которой частицы переходят во вз1вещенное состояние и, таким образом, уходят в неплотную фазу), сопротивление кипящего слоя л время пребывания в нем частиц. [c.490] Частицы кипящего слоя не располагаются на горизонтах, где гравитационные силы уравновешиваются динамическим давлением потока, но энергично перемещаются по всему объему слоя, практически независимо от того, где они поступили в слой. Очевидно, причиной перемещения частиц являются пульсации скоростей и давлений в слое, связанные с постоянным изменением сечения для прохода псевдоожижающей жидкости или газа между частицами. Если говорить более конкретно, то интенсивное перемешивание кипящего слоя определяется многими обстоятельствами и прежде всего тем, что центр приложения подъемной силы не совпадает с центром тяжести частиц, вследствие чего частицы начинают вращаться, чем меняется положение поверхности сопротивления. Наличие разности скоростей потока с разных сторон частицы вызывает образование силы давления, которая может быть направлена самым различным образом. Действие этих сил более ощутимо для частиц неправильной формы. Наконец, неравномерность работы и возникновение местных пульсаций скорости также могут воздействовать на перемещение частиц в сдое. Иными словами, движение частиц в кипящем слое связано с явлениями гидродинамического порядка в самом широком смысле этого слова. Именно поэтому кипящий (по внешнему сходатву) слой принято называть псевдоожиженным слоем. Вместе с тем нельзя отрицать и известную роль явления диффузии больших групп, влияющее на флуктуацию концентраций частиц в кипящем слое [325]. [c.491] СЛОЯ должен удовлетворять условиям уравнения (350). Если изменится расход газовой фазы, то изменится порозность слоя, но одновременно и соответственно изменится высота слоя. Поэтому, как указывалось ранее, перепад давления останется практически неизменным. Формула (350) для вычисления сопротивления слоя является приближенной, так как в ней не учтено рассеивание энергии внутри слоя (преодоление. внутрен-него и внешнего трения). [c.495] Численные значения коэффициента формы Ф могут быть весьма различными и колеблются от 0,4 до 1. Например Ф для свинцовой дроби диам. 1,35 мм равен 0,91 для стеклянных шариков диам. 5,2 мм Ф = 0,52 для частиц пеока диам. 0,29 мм Ф = 0,9 и т. д. [c.495] Интересно сопоставить значение коэффициента сопротивления для кипящего слоя (рис. 269) со значениями для плотного слоя I (см. рис, 237). Для сопоставления необходимо. [c.495] А — коэффициент, зависящий от величины кинетической энергии движущихся частиц. [c.496] то распределение давления в ей подчиняется линейному закону. [c.497] Важно отметить, что и в камерах конической формы сохраняется экспоненциальный закон распределения давлений, причем отклонения от него могут наблюдаться вблизи решетки, где возможно незаполнение (узкая часть конуса) пространства кипящим слоем. [c.498] Дойчев определяет эту величину как обратную высоте однородного слоя с объемным весом (1—/кн)э оказывающего на решетку давление, равное р. [c.498] Здесь / кн — порозность слоя на уровне решетки. [c.498] Время пребывания каждой отдельной частицы в слое зависит от окорости ее перемещения и пути рециркуляции. [c.499] Загруженные сверху частицы сырых материалов в зависимости от их размеров опускаются в слое до уровня, где удовлетворятся условия уравнения (341), после чего будут подброшены кверху. Движение частиц вверх будет продолжаться до тех пор, пока пе станет справедливо соотношение (342) затем цикл будет повторяться. Вследствие указанного мелкие частицы проникают в слой на меньшую глубину, чем крупные. [c.499] Вернуться к основной статье