ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Давление в объеме ограниченного пространства при движении в нем сцруй из "Основы общей теории печей Изд.2" Рабочие камеры печей представляют собой пример ограниченного Пространства, где движутся газообразные струи. Режим давления в этих камерах оказывает серьезнейшее влияние на развитие процессов теплопередачи и использования топлива и, следовательно, на эксплуатацию печей. [c.114] Газы движутся по системе любой. печи в результате разности напоров на входе в печи и на выходе из нее. При этом, однако, следует иметь в виду, что в завиоимости от характера использования напора могут быть созданы различные режимы давлений в рабочем пространстве. [c.114] По режимам I и II могут работать печи, у которых рабочее пространство герметично, например шахтные печи (доменные, вагранки, изБестко-вообжигательные и т. п.), трубчатые вращающиеся печи, туннельные печи и др., характеризуемые тем, что сама конструкция таких печей исключает возможность значительных потерь газа в окружающую среду или подсоса в печь атмосферного воздуха. [c.115] Во многих печах в рабочем пространстве имеются окна, сообщающие печь с атмосферой. Это обстоятельство обусловливает необходимость обеспечивать в рабочем пространстве таких печей (во избежание потерь на выбивание газа или подсос воздуха) положительное давление, близкое к атмосферному, и, таким образом, организовывать их работу по III режиму давлений. [c.115] Как известно, при одномерном движении газов по трубам и каналам для выяснения режима давлений используется уравнение Бернулли. Строго говоря, это уравнение справедливо для трубки тока идеальной несжимаемой жидкости при установившемся движении. Однако с достаточной степенью точности (в частности, путем введения так называемого коэффициента неравномерности скорости Кориолиса) уравнение Бернулли можно применять в технических расчетах и для стационарных потоков реальной жидкости. Все это справедливо, конечно, при усло-В(ии, если для данно1го пот01ка сможет быть применимо уравнение сплошности. [c.116] При движении струй в ограниченном пространстве невозможно выделить потоки, размеры которых были бы точно известны и для которых было бы справедливо уравнение сплошности поэтому для анализа режима давлений в ограниченном пространстве нельзя использовать уравнение Бернулли. [c.116] Сложный характер движения газов в ограниченном пространстве определяет существование не менее сложного поля пьезометрических давлений. [c.116] Опыт [69] показывает, что величина уровня давления не оказывается на характере распределения давлений в струе и ограниченном пространстве и влияет только на величину абсолютного давления. Кривая изменения давления по оси струи при этом как бы смещается параллельно самой себе. [c.117] Падение давления при одновременном уменьшении скорости заставляет предполагать, что в данном месте струи плотность текуш ей среды увеличивается. [c.118] Если ограниченное пространство сообщается с атмосферой через щели таким 0 браз01м, что потери газов относительно незначительны, то это также почти не оказывает влияния на характер распределения давления, но несколько изменяет абсолютные значения давлений, так как при этих условиях несколько изменяется уровень. [c.118] Давление, возникающее за счет геометрического напора, определяется для любой точки объема полем температур и физическими свойствами газов. Однако в первом приближении, взяв за основу предположение, что изотермические поверхности представляют собой горизонтальные плоскости, можно считать, что эта составляющая определяется только температурой и ординатой, т. е. является f(z, 1). Если температура и физические свойства среды, заполняющей ограниченное пространство, не отличаются от атмосферных, то г, /) = О и, следовательно, эта составляющая отсутствует. [c.118] Из оказанного ясно, что видоизменения поля давлений в ограниченном пространстве связаны в основном с динамикой газов и поэтому поле давлений косвенно характеризует динамику газов. [c.118] Чем больше величина АЯ, тем большая доля энергии расходуется на циркуляцию в процессе течения струи, так -как если кинетическая энергия не расходуется на подсос воздуха (газа) из окружающей среды и работу противодавления, то должна затрачиваться на циркуляцию. Для обеспечения движения встречной ветви циркуляционной зоны в струе сразу после вылета ее в ограниченное пространство возникает падение давления (см. рис. 45). [c.118] Поэтому на оси струи, текущей в ограниченном пространстве, для случая 1(2, 1) = О и при Шо вначале наблюдается падение давления, далее постепенный рост его до величины, близкой Ро и обеспечивающей рециркуляцию, и затем вновь падение до Р1 ру. Для случая дао падение давления в струе будет меньше, и давление в струе будет возрастать от ро до р ру. [c.118] Если р — ратм = 2 и падение давления больше а, то манометрическое давление в струе будет отрицательным, и в струю может падсасываться воздух из атмосферы. Если падение давления меньше а, то струей не будет создаваться в ограниченном пространстве область с отрицательным давлением. [c.118] Таким образом, в различных местах ограниченного простра -ства могут существовать различные по величине и знаку давления. [c.119] При расположении входных и выходных отверстий на разных горизонтах, очевидно, начальное давление ро будет определяться не только уровнем давления в ограниченном пространстве, но и геометрическим напором. [c.119] Вернуться к основной статье