ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Теоретические основы струйного охлаждения из "Струйное охлаждение" Указанные выше функции, описывающие поля названных величин, могут быть получены в результате интегрирования системы дифференциальных уравнений, выражающих основные физические за1 оны — закон сохранения и превращения энергии, второй закон динамики и закон сохранения массы. Если система уравнений записывается для каждой фазы в отдельности — а рассматривается именно такой подход, то одноименные поля требуют увязки, на границах раздела фаз такая увязка обеспечивается сформулированными математически условиями взаимодействия фаз. Постановка задачи дополняется условиями однозначности для всей системы в целом. [c.5] Ниже рассматриваются уравнения энергии, движения, сплошности и диффузии (массообмена), детальные выводы которых приводятся, например, в [1.1 —1.4]. [c.5] Принимая,во внимание сохранение массы элемента рА1 , исключим объем Д - из выражения (1.2) тогда с учетом (1.3) имеем - . [c.6] Подчеркнем, что вектор плотности теплового потока q может включать все составляющие переноса теплоты, не связанные с видимым движением сплошной среды, например, теплопроводность, излучение (пренебрегая плотностью лучистой энергии), молекулярную диффузию. [c.8] Уравнение движения. Используются два подхода, в результате которых можно получить уравнение движения сплошной среды. Согласно одному из них [Г.З] рассматри- вается индивидуальный жидкий объем, к которому непосредственно применяется второй закон динамики произведение массы выделенного объема на его ускорение должно равняться сумме внешних сил. Равенство формулируется в величинах, адекватных методам механики сплошной среды. При втором подходе рассматривается закрепленная в пространстве замкнутая поверхность, для которой составляется баланс переноса количества движения [1.5]. [c.9] Первый член левой части представляет собой локальное ускорение, второй-—конвективное ускорение, три члена в правой части уравнения характеризуют соответственно действие давления, вязких нанрял ений и массовых сил. [c.10] Первый член в левой части уравнения отражает локальную скорость изменения концентрации компонента 1 в фиксированной точке пространства, второй — перенос компонента 1 конвекцией за счет видимого движения смеси. Член в правой части уравнения массообмена выражает перенос компонента молекулярной диффузией. [c.12] Коэффициент диффузнии О практически не зависит от состава смеси газокинетической теории он возрастает с увеличением температуры 1 уменьшается с увеличением давления. Для бинарной смеси будет одинаковым как для первого, так и для второго взаимно диффундирующих компонентов. [c.13] Если записать уравнение массообмена для второго компонента бинарной (например, парогазовой) смеси и сложить его с уравнением (1.22), то получим уравнение сплошности для смеси, плотность которой равна сумме концентраций компонентов. [c.13] Равенство (1.27) должно выполняться на непроницаемой поверхности раздела фаз. При переносе массы через границу раздела фаз (испарением. конденсацией) равенство (1.27) нарущается. [c.14] Согласно уравнению (1.28в) при /гр О на поверхности разрыва имеет место не только скачок плотности, но и скачок нормальной составляющей скорости (шщ—Шп2 0). обусловленный переносом массы через фазовую границу. Если /гр=0, то = т. е. на границе раздела фаз нормальная составляющая скорости непрерывна. [c.14] Со ласно последнему уравнению равнодействующая векторов напряжений, приложенных к элементу поверхности разрыва, равна реактивной силе, обусловленной переходом массы через фазовую границу. [c.15] До сих пор рассматривались взаимодействия На границе раздела фаз, которые определялись как соотношения между силами. Можно сформулировать также условия взаимодействия в виде соотношений между моментами сил [1.4]. [c.15] При рассмотрении конкретных задач следует учитывать конфигурацию и процесс движения поверхности раздела фаз. [c.15] Величину 9, (г) можно представить в виде разности двух плотностей потоков излучения, направленных в противоположные стороны . [c.21] Полученное выражение для радиационного теплового потока может быть подставлено в уравнение энергии (1.7). [c.21] Вернуться к основной статье