ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Установка, выполненная по дилатометрическому методу из "Теплопроводность газов и жидкостей" Дилатометрический метод измерения теплопроводности был предложен и разработан проф. Д. Л. Тимротом в связи с необходимостью исследования паров веществ до 1 500 С. Этот метод является одной из модификаций метода коаксиальных цилиндров, в котором разность температур измеряется с помощью разностного расширения одного цилиндра относительно другого цилиндра, фиксируемого с помощью оптического длинно-мера. [c.88] На рис. 1-22 дано схематическое изображение установки для исследования теплопроводности по дилатометрическому методу, а также изменение температуры по длине измерительной трубки. Отдельные размеры даются ниже применительно к одной из установок. Две трубы I и II длиной около 1 м, диаметром 8/9 и 10/11 мм вставлены одна в другую. Эти трубы изготовлены из сплавов тугоплавких металлов, сохраняющих свои механические свойства до верхних температур исследорания. [c.88] Все измерения на установке производятся при установившемся режиме. После включения печи 3, когда нагреватель 4 еще находится вне печи при установившемся режиме, температура трубки 1 — и равна температуре трубки II—и равна температуре печи п- При этом внутри печи нет теплового потока. После погружения нагревателя в экспериментальную трубку 2 на несколько сантиметров до Ьх появляется тепловой поток в газовом зазоре и температуры трубок и печи 3 становятся различными 1 п п, температурное поле имеет форму а. [c.90] Если погрузить нагреватель поглубже, до 2 (на рис. 1-22 показано пунктиром), температурное поле станет иметь вид Ь. Помещение нагревателя в разных положениях и рассмотрение температурного поля показывают, что во всех случаях кривые спада температуры 1 при разных положениях нагревателя оказываются эквидистантными. То же наблюдается и у кривых спада /ц. [c.90] На основании этого при рассмотрении распределения температур на участке /-2—Ьу можно считать трубки I и II как бесконечно длинные, имеющие постоянные температуры Ь и /ц. Если положение и термические условия в установке остаются неизменными, кроме рабочего участка 2—то все остальное, а именно длины нерабочих участков, осевые потоки вдоль трубок, переток тепла в месте соединения труб / и // (место сварки) и другие не будут изменяться. [c.90] Если на основании опытных данных построить зависимость разностного удлинения Д/ от глубины погружения подвижного нагревателя при сохранении в нем постоянной единичной электрической мощности Wi, то получим наклонную прямую линию (рис. 1-23). [c.91] Температура на внешней поверхности трубы II измеряется термопарой. [c.92] Здесь А/др — расчетное разностное удлинение. [c.93] Разность Айз — очень мала, примерно равна десяткам микронов, и ими можно пренебречь. [c.93] Длина h измеряется катетометром, A/ij подсчитывается по формуле (1-71). [c.93] Разностное удлинение А/л, измеренное оптическим длиномером, также нуждается в уточнении. [c.93] Вычисленная таким образом, по (1-69) разность температур At будет разность температур в газовом слое при давлениях порядка 100 мм рт. ст. и выше. При низких же давлениях необходимо учитывать изложенное в 1-3,г. [c.93] Здесь поток гизл вычисляется по уравнению Стефана — Больцмана, а величина гполн является электрической мощностью подвижного нагревателя на единицу длины рабочего участка. [c.94] Эта мощность обеспечивалась постоянным током /= = 1 160 а при напряжении У=6,9 в м. [c.94] В рассматриваемой установке во всех ее частях сделаны поверочные расчеты величины произведения Ог Рг. Оно было значительно меньше 1 ООО, что подтверждает отсутствие конвективного теплообмена. [c.94] Вернуться к основной статье