ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Магнитная проницаемость каналов в цепочках гранул из "Магнитно-фильтрационная очистка жидкостей и газов" Осадительные (сорбционные) свойства гранулированных насадок, подвергаемых намагничиванию, определяются, прежде всего, магнитными свойствами отдельных групп и пар соседствующих гранул, характеристикой магнитного поля в порах, где и осуществляется магнитный захват [16]. Однако обычно ферромагнитные гранулированные, в частности, шариковые среды уподобляются квазисплошным магнетикам с усредненной магнитной проницаемостью Дср зависящей от проницаемости металла гранул д и плотности их упаковки у. Такая модель, а именно модель квазисплошной среды, для целей магнитного осаждения может представлять самостоятельный интерес только частично для расчета магнитных цепей фильтр-осадителей, в которых насадки являются элементами этих цепей. [c.10] Гранулированная среда, представляющая собой разветвленную магнитную цепь в виде цепочек гранул, имеет склонность к преимущественно избирательному намагничиванию — по прямым либо извилистым цепочкам каналам сложного профиля [16, 25—28]. Следовательно, намагничиваемая гранулированная среда (рис. а, б), образно говоря, — это своеобразный жгут каналов (рис. 1.1, в, г), пронизывающих среду вдоль направления намагничивания, а сами цепочки гранул являются элементарными проводниками магнитного потока, ответственными за намагничивание всей гранулированной среды. [c.10] В цепочке, при котором индукция В становится практически автомодельной, составляет 10-12 (см. рис. 1.2). [c.11] Кривые намагничивания сердцевины длинной цепочки шаров (рис. [c.12] Трактовка же вопроса о форме этих трубок между шарами может быть двоякой в зависимости от того, что берется в основу их формы направление вектора индукции (ход магнитных силовых линий) или модуль этого вектора 1 . [c.14] Более простое второе выражение для Г получается в том случае, если выразить /щ через расстояние г- от точки контакта шаров до точки пересечения трубки с поверхностью шара (см. рис. 1.5, а), т. е. /щ когда для малых г можно принять, что /-д =г. [c.15] Значения Д , подсчитанные по обеим формулам, близки, особенно при r/R 0,5, когда их различие не превышает 3—6 %. Это свидетельствует о возможности практического использования обеих формул в этом диапазоне г/R. [c.15] При Г1 = О и г2=г формулу (1.5) мочено упростить и, использовав (1.3), записать выражение для магнитного потока Ф в сердцевине канала, т. е. [c.16] В работе [28] приведены данные о намагничивании длинной цепочки шаров радиусом = 16,65 мм, а в работе [32] аналогичные данные, полученные с использованием шаров радиусом К =7,5 мм, помещенных в среду таких же шаров. Для наглядности эти данные на рис, 1.6 сопоставлены с данными, получаемыми из выражения (1.6), причем в таких координатах, в которых зависимость (1.6) для Ф изображается одной прямой линией — биссектрисой прямого угла. Как видно из рисунка, экспериментальные данные (точки) согласуются с этой зависимостью (линия), выведенной на основании модели поканального намагничивания. [c.17] Вернуться к основной статье