ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКАЯ ГАЗОДИНАМИКА И МЕХАНИКА из "Физико-химическая и релятивистская газодинамика" При распределении статей внутри каждого раздела в первую очередь учитывалось их тематическое родство, а затем уже — принцип хронологической упорядочен1юсти. [c.4] Статьи публикуются без каких-либо изменений, исключая исправления замеченных мелких опечаток и замены некоторых обозначений, в соответствии с правилами издательства. Первая статья раздела П дана в переводе с немецкого. [c.4] Известно, что свободный электрон не поглощает света законы сохранения энергии и имлульса в акте поглощения для него не могут выполняться одновременно. Поэтому явление фото-электрического эффекта существенным образом зависит от связи электрона с ядром /С-электрон поглощает световые кванты во всяком случае сильнее, чем -электрон, и т, д Тем более невелико поглощение света электроном, принадлежащим к непрерывному спектру. [c.5] Здесь V — скорость смещения электронов, п — их плотность, р — давление, с — скорость овета, е — элементарный заряд, По — равновесная плотность электронов, так что п— о — плотность некомпенсированного заряда Е — электрическое поле, Н — магнитное, поле, р плотность энергии электронов, включая энергию покоя плюс их давление, разделенные на Уравнения (1) —(За, б)—уравнение гидродинамики, (4)— (7)—обычные уравнения Максвелла. Мы приняли что во всяком случае, каковы бы 1ТИ были микроскопические скорости электронов, у с. [c.6] Рассматривая функцию Лагранжа Ь, легко видеть, что она распадается на две — и Lt, так что распространение продольных и поперечных волн в линейном приближении происходит независимым образом. [c.7] Левая часть (53а) меньше 0,1, так что (51а) и (52а) совместимы во всяком случае. Невыполнение (51) или (51а) означает только, что статистика электронного газа близка к больцма-новской, но не затрагивает вопроса о применимости закона равнораспределения. [c.13] Шаровидная молния — редкое и мало изученное явление. Близко воспроизвести ее в лабораторных условиях не удается [2] Поэтому всякая предлагаемая теоретическая модель шаровидной молнии представляет гипотезу, выводы из которой можно сравнивать только с показаниями очевидцев. [c.13] В дальнейшем мы будем интересоваться решением при больших Во всяком случае, макроскопический х должен быть порядка 10 —10 дебаевских радиусов. [c.16] Может показаться, что дальнейшее движение электронов и иО нов будет подчиняться законам свободной диффузии, т. е, что в наружной области /=/о. [c.18] Функция f x) определится из граничных условий. Чтобы найти общее решение (20), перейдем к независимым переменным т, Z. [c.18] Таким образом, плазма окружена электрическим полем, на нее непосредственно не действующим. Если равновесие в системе нарушится, может произойти сильный разряд. [c.21] Перейдем теперь к вопросу о равновесии плазмы. [c.21] Прежде всего, если какая-нибудь внешняя причина (проводник) резко нарушит симметрию окружающего плазму объемного-заряда, весьма вероятен разряд, Но и диффузионный процесс лишает плазму устойчивости сам по себе. Это можно выяснить следующим образом. [c.21] Считая с сравнимым с единицей, получим / порядка 10 сек. При меньших с плазма рассеется раньше, чем потеряет устойчивость. Такие случаи также описаны. В момент разрыва р равно 4 всего давления. Поэтому, когда поверхностное натяжение исчезает, должен возникнуть скачок давления, распространение которого на небольших расстояниях связано со значительным звуковым эффектом. Чисто механический эффект разрыва, наоборот, невелик, что, по-видимому, согласуется с имеющимися наблюдениями. Все разрушения, связанные с шаровой молнией, следует приписать электрическому разряду. [c.23] В заключение считаю свонм приятным долгом выразить благодарность проф. Л. Р. Нейману за весьма интересное обсуждение результатов этой работы. [c.23] Физические условия, в которых может осуществляться рас пределение Вина, можно представить себе следующим образом,. . Пусть вещество мгновенно приведено в состояние с очень высокой температурой, так что все атомы полностью ионизованы, а излучение не успело образоваться. Тогда поглощение и испускание квантов будет происходить за счет свободно-свободного механизма. Соответствующий процесс испускания есть не что иное, как раднадионное торможение электронов. Этот процесс тем вероятнее, чем меньше частота испускаемого кванта. То же самое относится к к вероятности обратного процесса, свобод но-свободного поглощения, поэтому при достаточно малых частотах тепловое равновесие будет устанавливаться путем поглощения и испускания квантов. При больших частотах вероятность комптоновского рассеяния превосходит вероятность поглощения. Так как кванты рассеиваются на движущихся электронах, их частота при рассеянии может и возрастать. Вначале число квантов еще невелико все они будут стремиться к тепловому равновесию независимо друг от друга (т. е. вынужденные прэцессы не будут составлять заметной части всех процессов рассеяния). Между такими квантами установится распределение Вика со средней энергией 3 7. [c.24] В дальнейших разделах будет найдена функция распоеделе-Ния квантов, претерпевающих комптоновокий процесс. В Приложении мы рассмотрим, какую энергию отбирают от электронов кванты в теле ограниченных размеров. [c.25] Вернуться к основной статье