ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Скорость звука из "Справочник по физико-техническим основам криогенетики Издание 3" Показатель преломления определяет отклонение луча света при переходе его из одной среды в другую и равен п— =81П1/з1Пг, где I — угол падения (между падающим лучом и нормалью) г—угол Преломления (между преломленным лучом, и нормалью). [c.177] Показатель преломления зависит от длины волны света и от состояния среды — ее температуры, давления и т. д. [c.177] В табл. 4.100 приведены значения показателя преломления газов по отношению к воздуху, а в табл. 4.101 для воды и жидких криоагентов. О показателе преломления для жидкого дейтерия см. в [423]. [c.177] Термодинамические соотношения для скорости звука см. на с. 20. [c.178] В общем случае скорость звука определяется сжимаемостью и плотностью среды. В пределах соблюдения идеальных газовых законов скорость звука не зависит от давления. При больших давлениях наступают отклонения. [c.178] В табл. 4.102 приведены скорости звука в газах при температурах от О до 30°С. [c.178] Скорости звука в жидких криоаген-тах, а также в сосуществующих жидких и паровых фазах даны в табл. 4.103 и 4.104. Скорости звука в смесях водорода и гелия с кислородом и азотом даны в [425]. [c.178] Кадмий Электролитическое покрытие (мшистое) 295 76 0,03. [c.181] Эффект Мейснера связан с тем, что прн Н Нк в поверхностном слое сверхпроводящего цилиндра появляется круговой незатухающий ток, собственное магнитное поле которого полностью компенсирует внешнее поле в толще образца. [c.183] В табл. 4.106 приведены значения Гк и Яо для ряда элементов. На рис. 4.55 даны зависимости Як от Г для некоторых сверхпроводников. [c.183] Для образцов сверхпроводников, имеющих сложную геометрию (шар, цилиндр в поперечном поле), разрушение сверхпроводимости магнитным полем происходит не скачкообразно, а так, что одновременно существуют нормальные и сверхпроводящие области. Это состояние называется промежуточным. По мере увеличения поля относительное количество нормальной фазы возрастает и при Як сверхпроводящая фаза полностью пропадает. [c.183] Сверхпроводимость нарушается также, если протекающий транспортный ток превышает определенное критическое значение /к. Для достаточно толстых образцов критический ток совпадает с током, создающим на поверхности образца поле, равное Як (правило Снлсби). [c.183] Чтобы разорвать образующиеся па] электронов, нужно затратить энергию преодоление связи между ними. В даньг случае говорят, что обычное состоян электронов отделено от состояния в па некоторым энергетическим интервалом энергетической щелью Д. Электрическое с противление металла обусловлено взаим действием электронной жидкости с ] шеткой или с примесями. При налич энергетической щели передача энерг электронной жидкости возможна лш квантами энергии большими, чем энерг связи пары. [c.184] Установлено, что граница между но мальной и сверхпроводящей фазами обл дает поверхностной энергией она мож быть положительной и отрицательной. С гласно современным представлениям э поверхностная энергия связана с простра ственной корреляцией электронов (размер ми пар) и глубиной проникновения. [c.184] По знаку поверхностной энергии в сверхпроводники делятся на две групп сверхпроводники первого рода (поверхнос ная энергия положительна) и сверхпрово тки второго рода (поверхностная энерп отрицательна). [c.184] Сверхпроводники первого рода (идеал ные) характеризуются значениями Ту. ш Ь которые соответствуют минимальному пол разрушающему сверхпроводимость при да ной температуре (рис. 4.55). При Я / поле не проникает в глубь сверхпроводни (эф( кт Мейснера). К этой группе относя ся се чистые металлы (элементы) исключением ниобия и ванадия. [c.184] Вернуться к основной статье