ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Диффузия к сфере в поступательно-сдвиговом потоке и потоке с параболическим профилем из "Химическая гидродинамика" Считаем, что распределение скоростей жидкости вдали от межфазной поверхности определяется формулой (4.5.1). Среднее число Шервуда для частицы, капли и пузыря сферической формы не меняется, если одновременно изменить знаки всех коэффициентов сдвига 8Ь(С, ) = 8Ь(-С, ). [c.168] СЛОЯ рассматривались в [58,141,196]. В табл. 4.4 указаны полученные в этих работах результаты расчета средних чисел Шервуда. [c.169] Для осесимметричного и плоского сдвигового течения (см. табл. 4.4) погрешность формулы (4.8.1) составляет менее 1%. [c.169] Для осесимметричного и плоского сдвигового течения (см. табл. 4.4) погрешность выражения (4.8.3) составляет менее 1%. [c.170] Сферическая капля в деформационном сдвиговом потоке при о Ре оо. При умеренных числах Пекле среднее число Шервуда для капли в осесимметричном сдвиговом потоке при Ке О во всем диапазоне изменения вязкостей фаз согласно [92] можно определять по формуле (4.7.3), где и 8Ьр —числа Шервуда для пузыря и твердой частицы, которые вычисляются с помощью выражений (4.8.6) и (4.8.4) соответственно. При О Ре 100 (0 /3 оо) максимальная погрешность указанной формулы наблюдается при Ре = 100 и составляет около 1%. В более широком диапазоне О Ре 500 такой метод расчета среднего числа Шервуда дает максимальную погрешность около 5%. [c.171] В случае обтекания сферической капли произвольным деформационным сдвиговым потоком при О Рем 200 в формулу (4.7.3) для числа Шервуда следует подставить выражения (4.8.5) и (4.8.7). [c.171] Оба уравнения (4.8.8) и (4.8.9) были выведены с помощью (4.7.10), где была учтена связь (4.7.12). [c.171] свободно взвешенная в плоском сдвиговом потоке, за счет условия прилипания жидкости на поверхности будет вращаться с постоянной угловой скоростью О, равной скорости вращения потока на бесконечности. Решение соответствующей трехмерной гидродинамической задачи об обтекании частицы в стоксовом приближении приведено в работе [272]. [c.172] При О 0 1 в потоке имеются как замкнутые, так и разомкнутые линии тока при этом существует примыкающая к поверхности частицы область с замкнутыми линиями тока, а вдали от сферы линии тока разомкнуты. Необходимо отметить следующее важное обстоятельство внутри примыкающей к сфере области с замкнутыми линиями тока не происходит формирования диффузионного пограничного слоя при больших числах Пекле (диффузионный пограничный слой всегда порождается критическими линиями тока, которые приходят из бесконечности на поверхность тела). [c.172] Это предельное свойство среднего числа Шервуда коренным образом отличается от соответствующего поведения величины Sh при наличии особых гидродинамических точек, когда среднее число Шервуда неограниченно возрастает при Ре оо (см., например, формулы (4.8.4) и (4.8.6)). [c.173] Для простого сдвига 0 = 1 вычисление по формуле (4.8.15) приводит к значению Sh = 4,45, что совпадает с данными [272]. [c.173] В стоксовом приближении функция тока для течения (4.9.1) равна сумме функций тока, соответствующих обтеканию каждым из составляющих течений в отдельности. [c.174] О 5/3 остается постоянным, сохраняя значение, равное числу Шервуда в случае однородного поступательного потока, и растет с ростом IV при IV 5/3. [c.175] Вернуться к основной статье