ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Обтекание цилиндра (плоская задача) из "Химическая гидродинамика" Обтекание цилиндра поступательным потоком. [c.76] Компоненты скорости жидкости можно найти по формулам (1.1.12). [c.76] Сравнение с экспериментальными данными показывает, что фор-мулу (2.7.3) можно использовать при О Не 0,4 [38]. [c.77] Приведем также другую полезную формулу для частоты отрыва вихрей = 0,08 [/ /6, где Ь — полуширина вихревого следа в месте его разрушения. [c.77] В промежуточной области между указанными плоскими участками коэффициент сопротивления монотонно увеличивается с ростом числа Рейнольдса. [c.78] В книге [71] приведены некоторые данные о гидродинамических характеристиках тел другой формы, касающиеся в основном области предкризисной автомодельности. Влияние шероховатости поверхности цилиндра и уровня турбулентности набегающего потока на коэффициент сопротивления обсуждается в [75]. В [85] исследуется зависимость гидродинамических характеристик течения в турбулентных пограничных слоях от шероховатости и продольного градиента давления. [c.78] Отметим, что при исследовании некоторых задач тепло- и массопереноса и химической гидродинамики поля скорости в окрестности обтекаемых тел могут определяться закономерностями течения идеальной невязкой жидкости. Такая ситуация характерна для течений в пористой среде [32, 56, 132] и взаимодействия тел с жидкими металлами (см. разд. 4.11, где приведено решение тепловой задачи для потенциального обтекания эллиптического цилиндра поступательным потоком идеальной жидкости). [c.78] Обтекание кругового цилиндра сдвиговым потоком. [c.78] При записи этих выражений использована система координат 7 , 0, которая получена из исходной путем поворота на угол А0 и связана с главными осями симметричного тензора Е (в главных осях тензор Е приводится к диагональному виду с элементами Е и —Е). Чисто деформационный сдвиг отвечает значению О = О, а простой сдвиг задается параметрами Е =0,0, = —Е2. [c.79] Поле скоростей жидкости определяется путем подстановки выражения (2.7.9) в формулы (1.1.11). [c.79] На рис. 2.10 качественно изображены линии тока для чисто деформационного (при 0 = 0) и простого (при 0 = 1) сдвигового течения. Увеличение безразмерной угловой скорости вращения потока на бесконечности 0 от нуля до единицы сдвигает критическую точку стекания на поверхности цилиндра 0 против часовой стрелки на 15°. [c.80] Нри 0 1 поверхность цилиндра окружена замкнутыми линиями тока, а вдали от цилиндра линии тока разомкнуты. [c.80] Свободно вращающийся цилиндр. Рассмотрим теперь обтекание кругового цилиндра, свободно взвешенного в произвольном линейном сдвиговом стоксовом (Ке 0) потоке. Распределение скоростей жидкости такого течения вдали от цилиндра, как и ранее, задается соотношениями (2.7.8). [c.80] В данном случае на поверхности цилиндра при 0 ф О отсутствуют критические точки и существует два качественно различных типа течения, которые характеризуются величиной угловой скорости О. А именно, при О 0 1 в потоке имеются как замкнутые, так и разомкнутые линии тока при этом к поверхности цилиндра примыкает область с полностью замкнутыми линиями тока, а вдали от цилиндра линии тока разомкнуты (рис. 2.11). При 0 1 все линии тока замкнуты. [c.81] Отметим, что в работе [76] решена аналогичная плоская задача об обтекании пористого цилинда произвольным линейным сдвиговым потоком. Для описания течения вне частицы использовались уравнения Стокса и считалось, что внутри частицы происходит фильтрация внешней жидкости закону Дарси (2.2.24). Определено количество жидкости, просачиваюш,ейся внутрь цилиндра в единицу времени. [c.82] Вернуться к основной статье