ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Вычисление магнитных моментов ядер по сверхтонкому расщеплению уровней из "Оптические спектры атомов" По наблюденным значениям расщепления термов можно вычислить величину (А/. Однако для атома со сколько-нибудь сложной электронной оболочкой эти вычисления могут оказаться весьма трудными. [c.541] Прежде чем рассмотреть методы вычислений, уточним само определение магнитного момента ядра (i . [c.541] Здесь Я(0) — напряженность магнитного поля, вызванного электронной оболочкой в том месте, где находится ядро. Для того чтобы по эмпирическому значению расщепления найти (Ху, надо знать величину Н (0). Точное значение ее может быть вычислено лишь для атома водорода и сходных с ним ионов. Для атомных систем с более сложной электронной оболочкой Н (0) можно рассчитать, пользуясь соответствующими приближенными методами квантовой механики или, более грубо, на основании модельных полукласси-ческих представлений. [c.542] Для экспериментального обнаружения расщепления необходимо исследовать линии лаймановской серии водорода, лежащие в далеком ультрафиолете, прибором высокой разрешающей силы и при условии, что ширина линий достаточно мала. Практически это пока недостижимо, поэтому сверхтонкое расщепление уровней водорода остается не исследованным спектроскопическими методами. В дальнейшем ( 97), мы увидим, что в последнее время удалось измерить сверхтонкое расщепление основного уровня водорода и дейтерия радиочастотным методом. [c.543] Для более слон ных атомных систем трудности расчета сверхтонкого расщепления термов значительно возрастают. Однако во многих случаях теория упрощается, так как приходится принимать во внимание лишь те электроны, которые не входят в состав замкнутых оболочек. Значительных величин достигает Н (0), а вместе с ним и расщепление термов, когда среди валентных электронов имеются непарные s-электроны. [c.544] Здесь ф (0) — нормированная собственная функция в месте, где находится ядро. Значение этой функции может быть вычислено одним из приближенных методов квантовой механики — Томаса — Ферми или Хартри — Фока при этом нужно предположить, что момент ядра равен нулю. [c.544] Одиночный терм 5д не расщепляется. [c.547] При нарушении [ , 5]-связи приведенные формулы перестают быть верными. В предельном случае [у, у]-связи для двух валентных электронов. [c.547] Если принимать во внимание лишь роль s-электрона, то вторые члены в каждой из этих формул выпадут. [c.547] ВОЗМОЖНО и этим вторым спосо-бом найти значения постоянных Л(35]) они приведены в третьем столбце табл. 114. Как видно, значения Л(35]), найденные двумя указанными независимыми способами, достаточно хорошо совпадают между собой. [c.548] Такое большое расхождение не может быть объяснено неточностями в расчетах поправки на принцип относительности изменяют это отношение с 2/ только до /з т. е. оно остается во много раз меньше экспериментального. Поправка на конечные размеры ядра даже для тяжелых элементов не может превышать 15—20%. Эти результаты интересны тем, что указывают на неприменимость простых расчетов в ряде случаев и при сравнительно простых электронных конфигурациях. [c.548] Ферми и Сегре [ ] показали, что такая аномалия происходит из-за взаимных возмущений различных электронных конфигураций. Из теории возмущений следует, что взаимодействуют только те термы, которые характеризуются одинаковыми результирующими моментами и являются оба либо четными, либо нечетными. [c.549] Вернуться к основной статье