ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Эффект Зеемана в сильных полях. Квадратичный эффект Зеемана из "Оптические спектры атомов" Разобранные нами в предыдущем параграфе закономерности относятся к случаю слабого поля, т. е. такого поля, которое вызывает расщепление линий, малое по сравнению с шириной мультиплетной структуры. С точки зрения модели это означает, что внешнее магнитное поле заметным образом не нарушает связи между моментами, а частота ларморовской прецессии мала по сравнению с частотой прецессии отдельных моментов атома относительно результирующего момента. [c.353] Вопрос о переходе от слабого к сильному полю будет подробно рассмотрен в следующем параграфе, сейчас отметим только, что в силу закона адиабатической инвариантности выполняется соотношение М—М1- -уЦ (сильное поле) = Му (слабое поле). Это соотношение позволяет сопоставить магнитные подуровни в сильных и слабых полях. [c.355] Рассмотрим частный случай расщепления дублетных термов и Ру , /з-В слабом поле терм расщепляется на два подуровня с Л1у= 72. [c.355] В заключение настоящего параграфа рассмотрим еще одно явление, вызываемое сильным полем. Во всех первоначальных теориях эффекта Зеемана диамагнитными членами пренебрегали. Эти члены пропорциональны Я2 и. [c.358] Расстояние между а-компонентами будет соответствовать нормальному лоренцовскому расщеплению. На рис. 193 У представлен результат такого сдвига для линии натрия Зз Зу — 27р Ру2, з/, в поле Я =27 ООО э. Благодаря вдвое большему сдвигу а-компонент вся картина совсем перестает походить на нормальный лоренцовский триплет. [c.360] Для возможности наблюдать высокие члены серии Дженкинс и Сегре использовали спектр поглощения. Чтобы линии не были расширены, надо было ограничиваться относительно небольшими упругостями поглощающих паров, поэтому приходилось работать с длинной (свыше 1 м) трубой, наполняемой парами натрия авторы воспользовались магнитом от циклотрона с диаметром полюсов 152 см. Напряженность поля Н—27 000 э. Для 10-го члена главной серии натрия сдвиг еще не наблюдался, и картина магнитного расщепления совпадала с изображенной на рис. 193а. Начиная с 12-го члена, сдвиг становился заметным, и картина вполне соответствовала теоретической. На высоких членах п 20) сдвиг был несколько больше рассчитанного по формуле (9), и линии обнаруживали несимметричное расширение с ббльшим расширением в сторону меньших частот. Этот эффект был объяснен как результат возмущений, в результате которых возникают запрещенные переходы и т, д. [c.360] Гартинг и Клинкенберг исследовали квадратичный эффект также на высоких членах главных серий Сз и КЬ. Их результаты находятся в очень хорошем согласии с теорией. Только у цезия наблюдаются слабые лишние компоненты, соответствующие переходам Д/и = 1 однако это объясняется тем, что для цезия еще не полностью наступило явление Пашена — Бака. [c.360] Вернуться к основной статье