ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Перенос при ламинарном и турбулентном течении из "Теория подобия в термодинамике и теплопередаче" Решение уравнений течения вязкой и теплопрово, щей жидкости даже в простейших случаях представл собой, как это уже неоднократно отмечалось, сложи математическую задачу, вследствие чего известно ли весьма ограниченное число точных решений. Вме с тем, используя теорию подобия на разных этапах а лиза уравнений течения, удается с достаточной для пр тики точностью построить как это будет показано в ] стоящей главе, выражения для потоков импульса и т ла и тем самым описать основные особенности тече вязкой и теплопроводящей жидкости. [c.56] Известны два режима течения вязкой жидкости . минарный и турбулентный. Отличительная черта лаг парного течения — правильность, или регулярность, д жения. Жидкость движется как бы слоями, обладаюи ми различной скоростью вследствие этого ламинар течение называют слойным. [c.56] Лереход от ламинарного режима течения к турбу-гному обусловлен неустойчивостью ламинарного дви-ия, возникающей при Ке Кекр. [c.57] Обтекание пластины ламинарным потоком жидкости. [c.57] На поверхности пластины, т. е. при 2 =0, скорости и хюг равняются нулю, и поэтому правая часть урав-ия, т. е. величина д Шх/дг , также обращается в нуль г=0. [c.57] На расстоянии от пластины, равном толщине пог] ничного слоя б, т. е. при 2=16, скорость жидкости дол на равняться скорости набегающего потока шо и, еле вательно, в первом приближении Ло=дао/б. [c.58] Формулы для I и I практически совпадают с точны-решениями (в которых числовой коэффициент соот-хтвенно равен 0,664 и 1,328), хорошо подтверждаю-[мися опытом. [c.61] Допустим, что каждая точка твердой стенки являет стационарным источником возмущений, величина ко рых при 2=0 равна йст=сопз1. Тогда из аналогии ур нений для а ж и и из граничных условий ( )зс=0, и =(Ост при 2=0 Wx=W(i, (0=0 при 2 6) следует, что —ахах+Ь, где а=—юст/гг о, а Ь=ист. [c.62] Входящее в эту формулу время т есть характерис ческое время,.в течение которого возмущение от сте1 распространяется поперек потока на расстояние Ъ. [c.62] Вследствие некоторой условности понятия толщи пограничного слоя для характеристики пограничн слоя также пользуются величиной толщины вытесне/ 8 и толщины потери импульса б . Эти величины ус навливают следующим образом. [c.62] Умножим обе части этого уравнения на йг и проинте-ируем от О до б. При этом условие асимптотического рехода Ь0х(х, г) в т х) при г- -оо заменим прибли- нным условием Шх=хац х) дшх/дг=0 при 2=6. [c.63] Интеграл 8 = (1 — Шх (ю йг называют толщиной. [c.63] Таким образом, в плоскопараллельном потоке жид-)сти над бесконечной пластиной Wx—Wx z) Wz—0. [c.65] Граничные условия к этому уравнению должны опре-лять значения Wx или dwxjdz при z=Q [при этом, ко-чно, Шос ( 2 =0) =0], или значение Wx, либо dwx/dz при котором z= 0. [c.65] Вернуться к основной статье