ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Теплопроводность и термоэлектрические явления в сильном магнитном поле из "Электронная теория металлов" Магнитное поле изменяет не только сопротивление металла, но и его теплопроводность, коэффициенты Томсона, Пельтье и другие характеристики термоэлектрических явлений [63]. Это вполне естественно, так как за эти явления ответственны электроны, движение которых существенно изменяется в магнитном поле. [c.261] Зависимость теплопроводности и термоэлектрических коэффициентов от магнитного поля часто называют термомагнитными явлениями. Их, как и гальваномагнитные, можно разделить на поперечные и продольные, на четные и нечетные. Последние аналогичны эффекту Холла. Исходя из соображений симметрии, можно построить зависимость термомагнитных коэффициентов от слабого магнитного поля в виде разложения их по степеням магнитного поля. Число независимых компонент у возникающих при этом тензоров (коэффициентов пропорциональности) определяется классом симметрии кристалла. Традиционрю (правда, в большинстве случаев на полупроводниках) термомагнитные исследования используются для выяснения механизмов рассеяния носителей заряда. По-видимому, еще нет работ, использующих обсуждаемые свойства металлов для определения параметров электронного энергетического спектра. [c.261] С другой стороны, как показывают теоретические работы [64, 65] (и как будет видно ниже), исследование термомагнитных свойств в больших полях позволяет определить своеобразную характеристику электронов, весьма полезную при восста. новлении спектра. [c.261] Уравнение (30.2) выводится аналогично уравнению (27.7) и отличается от него только оператором столкновений. При его выводе не уточнялся вид функции распределения фононов, или, другими словами, не учитывалось увлечение фононов электронами (см. ниже). [c.262] Так как явный вид оператора столкновений не влияет на асимптотическое (в больших магнитных полях) поведение решения, анализ, проведенный в 27, 28, применим и в рассматриваемом случае. При выяснении зависимости от большого магнитного поля компонент тензоров теплопроводности %ih и термоэлектрических коэффициентов можно, кроме того, воспользоваться формулами (25.21), учтя, конечно, что %ik —diu (см. формулы (25.23)). [c.262] В данном случае все компоненты матрицы Vгft зависят от углов между вектором Я и направлениями кристаллографических осей, а их конкретный вид определяется интегралом столкновений. Следует обратить внимание на то, что металлы с пу = Пг должны отличаться сравнительно большой термо-э. д. с. в сильном магнитном поле. [c.263] В работе [66] обращено внимание на то обстоятельство, что эффект увлечения фононов электронами в сильном магнитном поле может изменить асимптотику термомагнитных коэффициентов (по обратному магнитному полю). Дело в том, что роль увлечения сводится (как показано в работе в [66]) к появлению дополнительной силы в правой части уравнения (30.2), причем среднее значение ни одной из компонент этой силы не равно нулю (напомним, что в ряде случаев = у , = 0). Благодаря этому, разложение всех компонент функции срг начинается с не зависящих от магнитного поля членов. Мы не выписываем окончательных результатов работы [66]. Отметим только эффект увеличения наиболее существен при не слишком низких температурах (при Т Го, где Го = 0(0/е ) ), (что естественно, так как число фононов падает (- Г ) с понижением температуры. [c.264] Вернуться к основной статье