ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Движение электронов проводимости в неоднородных полях из "Электронная теория металлов" В предыдущем параграфе мы проанализировали движение квазичастиц со сложным законом дисперсии в постоянных и однородных электрическом и магнитном полях. Уже там были обнаружены особенности, характерные только для частиц со сложной зависимостью энергии от квазиимпульса. Еще большее многообразие, естественно, проявляется при двил ении частиц в неоднородных полях [14—16 ). [c.58] Условия (5.1) позволяют истинное движение квазичастицы разбить на сумму двух движений — быстрого движения в среднем магнитном поле и медленного изменения характеристик быстрого движения. Особенно наглядтю можно себе представить быстрое движение в случае замкнутых траекторий в импульсном пространстве. В этом случае медленное движение — дрейф, поворот и деформация контура, по которому частица совершает быстрое двилсение. [c.59] Если изоэнергетическая поверхность не является всюду выпуклой, то при движении в электромагнитном поле, медленно изменяющемся в пространстве и во времени, возникает своеобразное явление — рассеяние квазичастицы на седловых точках поверхности , не связанное с наличием какого-либо силового центра в г-пространстве. Это рассеяние обусловлено тем, что седловая точка является особой точкой — точкой остановки по отношению к движению квазичастицы в постоянном и однородном магнитном поле. В случае электромагнитного поля, удовлетворяющего условиям (5.1), эта точка разделяет в р-пространстве несколько областей с существенно разными режимами движения. Когда контур проходит через такую особую точку, режим движения частицы резко изменяется, при этом ее попадание в ту или иную область зависит от точных начальных условий. В данном случае физический HHvepe представляет определение вероятности попадания частицы в эти области. [c.59] Рассмотрим сначала тот случай, когда быстрое движение происходит по замкнутой траектории в импульсном пространстве. Для исследования движения квазичастицы удобно использовать (вместо декартовых компонент импульса) величины р , е и т, где pi — проекция импульса на единичный вектор магнитного поля I = Я/Я, 8 — энергия, а т — угловая переменная, определяющая положение частицы на траектории быстрого движения = onst, = onst (см, предыдущий параграф). [c.59] Уравнения (5.4) — (5.6)—полная система уравнений движения частицы в нужных нам переменных. [c.60] Уравнения (5.8) — (5,10) составляют полную систему усредненных уравнений движения электрона. В правых частях стоят функции, зависящие только от Р , й и / . Для нахождения их явного вида в некоторых случаях надо воспользоваться формулами, выведенными в предыдущем параграфе. [c.62] Другое важное свойство движения в медленно меняющемся в пространстве и во времени электромагнитном поле состоит в том, что скорость центра орбиты параллельна направлению магнитного поля (с.ч, уравнение (5.10)). [c.62] Наиболее интересная ситуация возникает, если при движении в поле, медленно меняющемся в пространстве и во времени, совершается переход от одного режима к другому. Как мы уже говорили, в этом случае имеет место явление, очень напоминающее рассеяние на силовом центре [15, 16]. [c.64] Основной вклад в изменение рп за время оборота вокруг восьмерки дают участки траектории, далекие от особой точки. Это объясняется тем, что в рассматриваемом случае в самой особой точке рн = 0. [c.66] Вернуться к основной статье