ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Расчет трехмерных пристенных течений в углах из "Пространственные пристенные турбулентные течения в угловых конфигурациях" Как отмечалось выше, трудность расчета течений в угловых зонах, в особенности образованных пересечением криволинейных стенок, обусловлена их трехмерностью, влиянием градиентов давления, вязкости и турбулент1юсти. Для расчета таких течений необходимы эффективные алгоритмы, учитывающие все особенности течения, и соответствующая модель турбулентности, которая позволяла бы описывать турбулентный поток со всеми его сложностями. Принципиальная особенность состоит в том, что градиенты параметров потока в обоих поперечных направлениях существенны и ими нельзя пренебрегать. Поэтому, строго говоря, обычные схемы решения пространственных уравнений теории пограничного слоя в данном случае неприемлемы. [c.78] В 192 I в рамках указанного подхода приведены примеры расчета отдельных характеристик несжимаемого пространственного течения, реализующегося не только в идеализированном стыке крыла и фюзеляжа, но и прямолинейном канале квадратного поперечного сечения, криволинейном канале и при обтекании стреловидного крыла. [c.79] В [72] выполнен расчет трехмерного турбулентного потока в диффузоре прямоугольного сечения аэродинамической трубы. Помимо средних скоростей, автору удалось определить вторичные течения в угловых зонах канала. Движение среды описывается системой, состоящей из уравнения неразрывности, уравнений Рейнольдса с допущениями для пограничного слоя и упрощенного уравнения переноса турбулентной кинетической энергии и диссипации. Турбулентные напряжения рассчитаны с помощью алгебраических выражений, полученных на основе уравнений переноса напряжений Рейнольдса. Результирующая система — параболического типа в направлении основного течения решается с помощью неявной маршевой процедуры с использованием метода конечных объемов. [c.80] Рассмотрим одну из характерных схем, показывающую процедуру выполнения расчета сдвигового течения вдоль двугранного угла, образованного двумя плоскими поверхностями, пересекающимися под прямым углом. Продольная ось х направлена вдоль линии сопряжения поверхностей параллельно вектору скорости набегающего потока, а оси у и z — по размаху двугранного угла. Причем в общем случае толщину взаимодействующих пограничных слоев в одном и том же поперечном сечении могут быть отличными друг от друга. [c.80] Основные свойства рассматриваемого течения (например, наличие вихрей, асимметрии взаимодействия) можно анализировать исходя из уравнения (2.11), где первый член в правой части описывает растяжение вихрей, а два следующих — генерацию вторичных течений первого рода по Прандтлю. Последние два члена характеризуют генерацию вторичных течений второго рода по Прандтлю (см. разд. 2.2.6). При некоторых предположениях систему (2.10) — (2.13) можно свести к параболизованной по переменной х системе уравнений 95]. [c.81] Вернуться к основной статье