ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Третий способ выбора потоков и сил из "Термодинамика необратимых процессов" Сила (54), будучи независимой от температурного градиента, имеет формальное преимущество по сравнению с (14), которая включает член, содержащий ДГ и к. При новом выборе параметров, как и при смещении точки, соответствующей нулю отсчета энергии, все физические результаты, конечно, остаются без изменения (сравнить с 13). [c.49] Уравнения (59) и (60) описывают термомеханический эффект не как поток энергии /у (19), а как поток тепла / г/, связанный с потоком вещества Jм при определенной разности давлений и постоянной температуре. [c.50] Здесь йд —теплота, сообщенная единице массы, и, V— соответственно, удельная энергия и объем. [c.50] Теплота переноса Q (59) и (60) используется и в старой псевдотермостатической теории Вагнера и Истмена. Там она рассматривается как теплота, воспринятая резервуаром I при температуре Т и отданная частью в резервуар II при температуре Г + ДГ, если в пего из резервуара I переходит единица массы при неизменном давлении, и так, чтобы температуры в обоих резервуарах не менялись. [c.51] Вернуться к основной статье