ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Симметрия кристаллической решетки из "Органическая кристаллохимия" В предыдущей главе мы рассмотрели симметрию конечных фигур и, в частности, симметрию молекул и Бнешней формы кристаллов. Симметрия кристаллической решетки оказывается более богатой, чем симметрия конечных фигур, по той причине, что решетка является бесконечным периодическим образованием. Прежде всего решетка совмещается сама с собой (иначе, все эквивалентные точки ее переходят друг в друга) в результате параллельного переноса или трансляции по любому направлению на величину периода вдоль него. Совмещающиеся при переносе точки называются трансляционно идентичными. [c.49] Таким образом, к описанным выше элементам симметрии добавляется еще один — перенос или трансляция. Однако трансляция, подобно оси 1, является тривиальным элементом симметрии, так как наличие ее — простое следствие периодичности решетки, и трансляция, следовательно, свойственна всем решеткам. Можно строго доказать, что все возможные для решетки симметрические преобразования сводятся в общем случае к инверсии, поворотам вокруг осей и трансляции. трансляция, комбинируясь с операциями осей симметрии и плоскости симметрии, приводит к новым, нетривиальным элементам симметрии— винтовым осям и плоскости скольжения. Таким образом, все элементы или операции симметрии разделяются на два типа закрытые, свойственные как конечным фигурам, так и решетке, и открытые. [c.49] Симметрическое преобразование кристаллического вещества совмещает его с самим собой, ибо если все его точки переходят в точки с той же плотностью электронов, то мы не можем различить кристаллическое вещество до такого преобразования и после него. Естественно, что если симметрическое преобразование переводит одну узловую прямую в другую, то периоды идентичности вдоль них должны быть одинаковы. Точки, переходящие друг в друга при симметрическом преобразовании, называются эквивалентными, или гомологическими. [c.50] Вернуться к основной статье