ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Термодинамические свойства индивидуальных компонентов плазмы из "Термодинамические и теплофизические свойства продуктов сгорания Том IX" В отличие от предыдущих томов настоящего Справочника в данном томе равновесный состав и свойства водородной плазмы вычислялись не через термодинамические характеристики компонентов, а непосредственно — на основании статистических сумм, частных производных статистических сумм по температуре при р = onst и энтальпий образования каждого из компонентов. [c.35] Для температур ниже 100° К расчет производился С испо.шзованием термодинамических функций газообразного молекулярного водорода [18]. Конденсация водорода НС учитывалась. Термодинамические функции остальны.х компонентов плазмы для Т 100° К приняты постоянными, равными значениям этих функций при ЮО К. [c.35] Как известно [78], статистическая сумма для каждого из компонентов может быть представлена произведением двух составляющих, связанных с поступательной энергией молекул данного компонента и их внутримолекулярной энергией. [c.35] Для молекулярного иона Нз+ сумма по колебательно-вращательным состояниям и ее производные вычислялись в приближении жесткий ротатор — гармонический оодиллятор. [c.36] ПИИ образования атомарного водорода. [c.37] Молекула водорода имеет большое количество устойчивых триплетных и синглетных возбужденных электронных состояний, расположенных выше 90 000 см . В табл. 3.5 приведены энергии возбуждения 38-ми эл(5кт-ронных состояний согласно справочнику под редакцией Розена [153]. [c.38] Газообразный молекулярный водород является стандартным состоянием этого элемента. В соответствини с этим его энтальпия образования принята равной нулю. [c.38] Бекель и др. [92] провели наиболее полное теоретиче ское исследование спектроскопических свойств основного состояния Нг+ с применением точного расчета электронной энергии в приближении фиксированных ядер в широком интервале значений = 0-—90 ао [144] с учетом адиабатической поправки Колоса [14]. Однако авторы [92] рассчитали не все колебательно-вращательные уровни, а лишь часть нз них для / 8. [c.38] Согласно квантовомеханическим расчетам основным электронным состоянием молекулярного иона Нз+ является состояние Ai [105]. В этом состоянии Нз+ имеет равновесную структуру правильного треугольника (точечная группа Dzh) и г(Н—Н) =0,878 А [106]. Поскольку экспериментальных данных о структуре Нз+ нет, приведенное в табл. 3.7 произведение моментов инерции вычислено на основании указанного значения г(Н—Н). [c.39] Частоты колебаний были оценены Петти и Мораном в 1970 году [145] по спектру энергетических потерь атомов Ые, рассеянных на Нз . Полученные авторами [145] частоты колебаний приводятся в табл. 3.7. [c.40] Возбужденные электронные состояния иона Н3+, как показали квантовомеханические расчеты, неустойчивы [103]. [c.40] Вернуться к основной статье