ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Основные законы движения потока реальной жидкости из "Гидравлика и насосы" Уравнение Бернулли для целого потока реальной жидкости. Медленно изменяющееся движение жидкости. Выше, выводя уравнение Бернулли для элементарной струйки, мы принимали, что в пределах весьма малого живого сечения струйки скорости во всех его точках одинаковы по величине н направлению. Для целого потока жидкости это допущение будет уже неправильным. Для облегчения решения практических задач в гидравлике введено известное уже нам по 3-2 понятие о медленно или плавно изменяющемся движении жидкости. Напоминаем, что это движение характеризуется малой кривизной струек потока и малым углом расхождения между отдельными струйками живые сечения его, нормальные к оси потока, являются плоскими. При этом проекции скорости на поперечные сечения будут бесконечно малыми и практически не будут влиять на распределение давлений в потоке. Поэтому распределение давления по живым сечениям при медленно изменяющемся движении происходит по гидростатическому закону. [c.54] Введение понятия медленно или плавно изменяющегося движения позволило распространить уравнение Бернулли на целый поток. [c.54] К выводу уравнения Бернулли для потока. [c.54] Чтобы получить выражение для энергии, которую переносит поток за единицу времени через все живое сечение, нам необходимо суммировать (интегрировать) выражение (3-29) для всех струек данного живого сечения, т. е. [c.54] При большой неравномерности распределения скоростей значение а может существенно увеличиться. [c.55] Это уравнение является основной зависимостью гидравлики, ее важнейшим расчетным инструментом. При помощи уравнения Бернулли и уравнения неразрывности решается большинство задач, встречающихся в технической практике. [c.56] Уровни в трех гидродинамических трубках сечений 1-1, 2-2 м 3-3 будут ниже уровня жидкости в резервуаре соответственно на величины (0-1) (0-2) (0-3)- вьфажающие суммарные потери напора в трубе Л В от ее начала до этих сечений. Соединив уровни в пьезометрических трубках кривой, мы получаем (рис. 3-29) пьезометрическую линию. Расстояния от оси трубки АВ до этой линии дают нам картину изменения величины у по длине трубки. Как видно из рис. 3-27, пьезометрическая линия может не только опускаться по длине потока, но и подниматься. Соединив уровни в гидродинамических трубках, мы получаем напорную линию. Расстояния между пьезометрической и напорной линиями дают нам изменение величины скоростного напора по длине трубки АВ. Пьезометрическая и напорная линии иногда называются энергетическими линиями потока жидкости. [c.56] Вернуться к основной статье