ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Теоретический цикл одноступенчатой паровой холодильной машины из "Холодильная техника Кн. 1" Термодинамические диаграммы. Уравнения состояния рабочих тел паровых холодильных машин сложны, поэтому расчет и анализ их циклов в большинстве случаев ведут с помощью термодинамических диаграмм. Практически наиболее распространены три диаграммы энтропия — температура ( , Т), энтальпия — логарифм давления (/, 1д/ )и энтропия—энтальпия (в, г) ис. 18). Каждая из диаграмм имеет особенности. По 3, СГ-диаграмме можно определить количество подведенного и отведенного тепла с помощью площадей, расположенных под пиниями процессов. В 1, р-и 8, -диаграммах отрезки по оси энтальпии выражают тепловой эквивалент работы адиабатических процессов и количества подведенного и отведенного тепла в изобарических процессах [3, 36]. [c.32] отведенное в конденсаторе и переохладителе. [c.32] Объем пара, засасываемого компрессором. [c.34] Для нахождения оптимального давления нагнетания Инокути [1] предложил следующий метод построения из точки 1 проводят касательную 1—3 к заданной изотерме после построения изобары 3—2 проводят касательную 2—6 затем снова касательную 6—3 к изотерме изобару 3 —2 и касательную 2 —7 точка 7 должна совпасть с точкой 6. Если точки б и 7 далеко отстоят друг от друга, то можно продолжить построение, начиная с точки 7. [c.34] Если заданы температуры То и Т, дроссельные потери для различных рабочих тел определяются критерием К. Критерий М в холодильном цикле всегда меньше единицы, так как ТоСТ. [c.35] Величины теплоемкостей жидкости и Сх насыщенного пара определяют характер протекания пограничных кривых в энтропийной диаграмме чем меньше тешю-емкости, том круче подъем пограничных кривых. Следовательно, для рабочих тел, имеющих большие теплоту парообразования и подъем нижней пограничной кривой, дроссельные потери будут меньшими. Если цикл совершается в области, близкой к критической, необратимость процесса дросселирования влияет сильнее, так как с приближением к критической точке уменьшаются Го и К. Рабочие тела с низкой критической температурой дают большие потери в ре1 улирующем1 вентиле. [c.35] На величину дроссельных потерь влияет отношение Т к Т , входящее в критерий М. С понижением Тц (температуры охлаждаемого тела) и повышением Т (температуры окружающей среды) значение М уменьшается, а падает. [c.36] Осуществляя цикл в области влажного пара, можно заменить нропесс дросселирования внутренним теплооб.меном или регенерацией тепла. Жидкость после конденсатора (состояние 3) направляется в регенератор, где охлаждается до температуры кипения Т (состояние 0) влажным паром, поступающим из испарителя влажный пар осушается до состояния 1. Так как жидкость можно считать практически несжимаемой, то после дросселирования не происходит изменения ее термодинамического состояния. На участке О—1 протекают два процесса получение холодильного эффекта (О—1 ) и подвод тепла (1 —1) от жидкости для ее охлаждения (3—0). Перенос тепла процесса 3—О на более низкий температурный уровень Го, необратим и приводит к возрастанию энтропии на величину Д . [c.36] В необратимых процессах дросселирования, равно как и охлаждения от точки 3 до О рабочим телом с температурой Тц, энтропия возрастает на одну и ту же величину Д , и донолните.т1ьная работа в результате этого в обоих случаях равна ТД . Отсюда следует, что в примененной системе регенерация тепла не повышает экономичности, а лишь приводит к замене одного необратимого процесса другим. [c.36] В обратимом цикле 1—2—4—5—6 (рис. 21,6) один источник служит для отвода тепла при постоянной температуре Т (процесс 2—4), а другой — для отвода тепла ниже температуры конденсации от Т до Т (процесс 4—5). Работа холодильного цикла з меньшается на величину (площадь 6 —4—5) работы теоретического прямого цикла, который можно осуществить между источником с температурой Т и более холодным (4—5), отводящим тепло до температуры Т . В обратимом цикле 1—2—4—5—6 работа А1р расширителя и значение а меньше, чем в цикле без охлаждения жидкости. При уменьшении а сокращаются необратимые потери при дросселировании. [c.36] В цикле с полным охлаждением до температуры кипения Т , Д7 = Т—Т , Л =1, Лх = О и = 1. С увеличением степени охлаждения Л от О до 1, степень обратимости изменяется от значения (для цикла с дросселированием) до 1, в зависимости от физических свойств рабочих тел холодильной машины (рис. 21, в). [c.37] В регенеративном цикле с перегреванием пара, Б отличие от цикла с влажным паром, уменьшаются необратимые потери процесса теп.тюобмена вследствие отвода тепла жидкости к пару. [c.37] Потери, вносимые регулирующим вентилем в регенеративном цикле с перегревом пара и обратимым сжатием, меньше по сравнению с циклом без регенерации Степень обратимости х р для заданных постоянных температур Тд и Т источников зависит от критерия К и возрастает с увеличением Л (табл. 6). [c.37] Цикл с непрерывным отбором пара. [c.37] Степень обратимости цикла с непрерыв-НЫЛ1 отбором пара больше, чем обычного цикла с регулирующим вентилем. Промежуточный отбор пара приводит к уменьшению необратимы-х потерь ре] улирующего вентиля. [c.38] Коэффициент у] р перегревания пара выражает отношение работы холодильного 1—2 —3—4—4 и теплофикационного циклов 1—2—3—4—4. [c.39] Применение охлаждения цилиндров приближает процесс сжатия к обратимому при постоянной температуре отвода тепла, в результате чего регенерация оказывается эффективной (процесс Г—2 ). При работе по теплофикационному циклу более целесообразно адиабатическое сжатие, при котором можно нагреть воду до более высокой температуры. [c.39] По выражению (68) можно установить для заданного рабочего тела наиболее важные потери холодильного цикла и в соответствии с этим строить рабочий цикл. [c.39] Взаимная связь нео атимых потерь, зависящих от свойств рабочего вещества и рабочих процессов, определяет выбор термодинамического цикла. Теоретический цикл, к которому должны быть приближены рабочие процессы холодильной машины, не может быть универсальным. Его следует выбирать на основе общего принципа — получения наименьших необратимых потерь 40, 41, 42, 43]. [c.39] Вернуться к основной статье