ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Описание явления и общие уравнения из "Процессы горения" Общие замечания. Так как теория необратимых процессов излагается в главах 9 и 10, то в данном параграфе этот вопрос будет затронут л1Ш1ь вкратце основное внимание будет уделено только тем особенностям, которые характерны для реагирующих сред. Кроме того, этот вопрос подробно рассматривается в недавно изданной книге де Гроота [1]. [c.190] Уравнения, разобранные в предыдущем параграфе, применимы к любому типу материальной системы газу, жидкости, твердому телу (аморфному или кристаллическому). Дальнейшее изложение будет ограничено изотропными веществами, не обладающими касательными напряжениями (т. е. газами и обычными жидкостями с низким молекулярным весом). [c.190] Эти рассуждения показывают, что при рассмотрении единственного элемента объема можно использовать квазитермодинамические соотношения, вывод которых в данном параграфе не приводится. [c.190] Величина р очевидно, является термодинамически определенным давлением, которое в общем случае отличается от динамически определенного давления р (см. уравнение (1.8)) наличием объемной вязкости и химических реакций. [c.191] Первый член в правой части уравнения (2.4) можно рассматривать как отрицательную дивергенцию потока энергии, измеряемого движущимся наблюдателем. Тогда остальные члены долишы рассматриваться как плотность источника энтропии. [c.191] Очевидно, что, так как тензор а+1/ симметричен, величина Уд может быть зал1енена вырая ением е=8ут( д), т. е. скоростью деформации, определяемой соотношением (1.21) в декартовых координатах. [c.191] Наконец, необходимо заметить, что симметричная часть матрицы L является неопределенной положительной. Это свойство эквивалентно второму закону термодинамики. [c.193] Уравнения (2.8а), (2.86) и (2.9) и свойство положительной неопределенности представляют собой все известные в настоящее время общие условия, которым подчиняются кинетические коэффициенты. В случае больших отклонений от равповесия, но небольших градиентов соотношения Онзагера (2.9) нарушаются, а остальные остаются еще справедливыми. В случае больших градиентов должны быть введены нелокальные связи между потоками и силами. [c.193] Выражения кинетических коэффициентов через обычные свойства среды, характеризующие процессы переноса, такие, как вязкость, объемная вязкость, теплопроводность Xi т. д., могут 6i.iTb легко получены и здесь но рассматриваются. Если проводятся такие преобразования потоков и сил, что нлотность источника энтронии остается в виде суммы пр011зведений потоков и сил, то соотношения Онзагера еще сохраняются. Уравнения (2.8а) и (2.86) преобразуются в новые уравнепия подобного типа. Возможность выполнения этих преобразований объясняет большое разнообразие имеющихся в литературе эквивалентных форм уравнений. [c.193] 238 (1950). Статистически-механическое изложение необратимых процессов, основанное на урав1геиии переноса вероятности в крупнозернистых структурах. [c.193] В закрытом сосуде и не касающегося его стенок, достигает значения теоретической адиабатической температуры, несмотря нато, что в поле зрения пламени находятся холодные стенки, не отражающие тепловых лучей. [c.198] Здесь V — векторный дифференциальный оператор, а уравнение применимо к нестационарным состояниям и учитывает поток массы и диффузию во всех измерениях. В одномерной стационарной задаче производная по времени исчезает, а оператор V превращается в сИйх, так что в результате получается уравнение (1.2). В этом случае 11 равно Л , в общем же случае это не имеет места. [c.199] Пламена на горелках являются стационарными, и фронт пламени может считаться нриблизительно плоским, так как его радиус 1 ривизны велик по сравнению с шириной зоны горения. Хотя фронт пламени наклонен к направлению потока, можно видеть, что уравнения (1.2) и (1.4) одномерного распространения пламени остаются справедливыми и в этом случае. [c.199] Вернуться к основной статье