ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Термодинамические соотношения для процессов истечения из "Процессы горения" В том случае, когда кинетической энергией газов пренебречь нельзя (как, нанример, в канале ствола пушки), необходимо более детальное рассмотрение, принимающее во вииманне распределение давления и скорости газа в трубе [1]. Для таких случаев уравнение (2.10а) обычно является первым приближением. Для сравнения различных порохов в одинаковых условиях испытания, когда отношение VJV фиксировано, удобной характеристикой является величина известная под названием импульса. [c.38] Для систем, в которых при истечении происходят равновесные химические реакции, состав продуктов сгорания, даваемый величинами n , определяется для различных пробных значений температуры и данного давления. Энтропию S для каждой температуры моншо тогда вычислить по формуле (2.12) и сравнить с энтропией начального состояния. Затем для онределения величины S, удовлетворяющей уравнению (2.11), производится интерполяция меяеду несколькими пробными значениями температуры. [c.38] Выбор исходной температуры, равной 298° К, и 0° К или любой другой является совершенно произвольным и будет давать идентичные результаты. [c.38] При малых значениях кажущегося показателя у, как видно из рис. 4, получаются более высокие температуры истечения. [c.42] Уравнение (2.47) интересно тем, что показывает способ получения более высокого, чем адиабатический, коэффициента полезного действия путем использования регенеративного охлаждения. Такое улучшение характеристики объясняется тем, что тепло, отводимое при низком давлении, подводится обратно к системе при более вь,тсоком давлеиии. Однако для очень больиптх отношений давления этот эффект уменьшается, так как ири щ/ие— 1 величина т) — 1, результат в этом предельном случае является непосредственным следствием закона сохранения энергии, так как при щ = 1 все теплосодержание преобразуется в адиабатическом сопле в кинетическую энергию поэтому ни одна из схем пе может дать улучшения характеристик. [c.46] Изотермическое расширение. На практике процессы изотермического расширения осуществить обычно довольно трудно вследствие недостаточной теплопроводпости тем пе мепее интересгго провести сравнение термодинамических свойств такого течения с более обычным адиабатическим течением. Полученные уравнения могут найти практическое примепение в системах, в которых тепло передается к газу от внешнего термостата при температуре тормоя ения потока (системы, находящиеся под давлением). При этих условиях изотермическое расширение дает верхний предел коэффициента полезного действия процесса расширения. Процессы изотермического расширения в ракетных соплах были рассмотрены теоретически [9], по вследствие малого времени пребывания частиц газа в сопле практическое использование этих процессов, по-видимому, неосуществимо. [c.46] Вернуться к основной статье