ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Основные газодинамические уравнения из "Центробежные компрессорные машины" Сечения / и 2 вместе с внешними границами струйки выделяют в ней некоторый объем. При движении в струйке частицы газа или жидкости не выходят за ее внешние границы и в нее не поступают частицы извне. [c.32] По теореме количества движения, в применении ее к потоку жидкости или газа, результирующая всех внешних сил, действующая на поверхность выделенного объема, равна изменению количества движения секундной массы газа при переходе ее от одного сечения к другому. [c.32] На поверхность струйки, кроме йР и йР , действуют внешние силы в сечениях 1 и 2, равные произведению давлений р на площади в соответствующих сечениях и направленные внутрь выделенного объема. [c.32] С1 и с2 — векторы скорости в сечениях / и 2. [c.32] Если силы воздействия на поток и известны или могут быть приняты равными нулю (например, при течении без трения в прямолинейном канале), то по уравнению количества движения можно определить изменение давления или скорости в сечениях входа и выхода потока, потери от удара в канале при резком изменении его сечения или потери от удара при входе на решетку лопаток и другие величины. Примеры применения уравнения количества движения можно найти в специальной литературе. [c.33] Уравнение моментов количества движения. Теорема моментов количества движения непосредственно следует из первого уравнения Эйлера. В применении к потоку жидкости или газа эта теорема формулируется следующим образом изменение момента количества движения секундной массы жидкости (относительно некоторой оси) при переходе ее от одного сечения к другому равно моменту внешних сил, приложенных к выделенному жидкому контуру, относительно той же осн. [c.33] Применим эту теорему для определения момента, который необходимо приложить к рабочему колесу центробежной компрессорной машины, вращающемуся с постоянной угловой скоростью (о (рис. 15). [c.33] Следует иметь в виду, что момент внешних сил М преодолевает сумхму моментов, создаваемых как элементарными нормальными силами йРп, так и силами трения действующими со стороны потока на стенки лопаток и внутренние поверхности дисков рабочего колеса. Таким образом, уравнение (44), так же как и уравнение количества движения, применимо не только к течению идеального, но и реального (вязкого) газа с потерями. [c.34] Напор Н в м при отсутствии потерь численно равен работе I в кГ м/кг. Уравнение (45) называют вторым уравнением Эйлера (1754 г.). Полученные уравнения для момента М и работы I являются основными при расчете рабочих колес лопаточных машин. Следует заметить, что величины момента и работы не зависят от рода и состояния протекающей жидкости или газа и определяются только кинематикой потока. [c.34] Таким образом, полезная работа, используемая для повышения давления и перемещения газа в рабочем колесе, определяется как сумма работ против давления, создаваемого центробежными силами (первый член в правой части уравнения), и против давления, создаваемого при замедлении потока в относительном движении газа в каналах рабочего колеса (второй член уравнения), за вычетом работы, эквивалентной потерям 1 . В уравнении (47) р2 — давление за колесом. [c.35] Вернуться к основной статье