ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Молекулярно-кинетические представления из "Учебная лаборатория вакуумной техники" При комнатной температуре (20° С) средняя скорость молекул воздуха равна 465 м/сек. [c.13] Здесь 1/2 появился из-за учета распределения Максвелла. Средняя длина свободного пути молекул обратно пропорциональна давлению или концентрации молекул и является важной характеристикой вакуума. Для воздуха прн температуре 20°С имеем К(см) = = Ъ/Р (мтор), например при 10 тор Я, = 50 м. Если учитывать зависимость от температуры, то следует умножить уравнение (11) на величину (Ц-Ог/Г) , где Й2 — постоянная Сазерленда а2=ЮЗ для N2 и й2 = = 136 для О2. [c.14] Величина Я имеет статистический смысл например, если рассматривать рассеяние молекулярного пучка, движущегося в направлении г, то его интенсивность убывает по закону лоехр(—гД). После прохождения пути г = Х число нерассеянных молекул составляет 0,367 По, т. е. после прохождения средней длины свободного пути соударение претерпели 63% молекул. [c.14] Наибольшее число молекул отражается по норМэли к поверхности с приближением направления разлета к касательной число молекул уменьшается до нуля. Этот закон имеет пространственно-сферический характер. [c.15] Степени вакуума классифицируют по параметру Я/й, где (I — характерный геометрический размер системы, так как большинство физических явлений в вакууме зависит от характера соударений молекул. Если Я/ г с1, то преобладают взаимные соударения молекул, это состояние называют низким вакуумом. Наоборот, при Я/й( 1 основное значение имеют соударения молекул с ограничивающими поверхностями молекулы редко встречаются друг с другом при высоком вакууме. Промежуточное состояние Я й соответствует среднему вакууму. [c.15] В тех случаях, когда это время достаточно для экспериментов с чистой поверхностью, давление 10 тор можно считать условной границей сверхвысокого вакуума. [c.15] Следовательно, при низком вакууме коэффициент вязкости газов не зависит от давления, так как в уравнение (14) входит произведение пХ. [c.17] Следовательно, при высоком вакууме коэффициент мо-лекулярного трения линейно возрастает с увеличением Г аавления, что используют для измерения вакуума. [c.17] Здесь 7 м1 Гм2 — температура молекулы до и после удара о поверхность. [c.18] Если один газ является малой примесью п2 п ), то взаимная диффузия определяется газом-примесью Овз = 21 12/3. [c.18] Подставляя м и Я в выражение для В, получаем зависимость коэффициента диффузии от температуры и рода газа В Т 1 о У М, т. е. диффузия возрастает с увеличением температуры и с уменьшением молекулярного веса газа. [c.18] При ламинарном течении основное значение имеет вязкостное трение при X d. Можно считать, что вязкостный режим течения имеет место при X d/100. Если X d (практически при Я й/3), то течение молекулярное, причем молекулы движутся по отрезкам ломаных, опирающимся на стенки трубы. [c.20] Для постоянного сечения интеграл равен ВЬ/А -, подставляя г т из уравнения (10), получаем выражение (30). [c.22] Легко видеть, что она переходит в выражение для молекулярного и вязкостного режимов при малых и больших давлениях соответственно. [c.23] Расчеты по уравнению (33) дают для =1 см величины потоков, приведенные в табл. 2 для воздуха и гелия. [c.23] Диафрагмой называют перегородку с отверстнем, соединяющим две области с разными давлепиямп (Я2/Я1 = = л 1). Диафрагма считается малой, еслп ее площадь Лд сЛп.я, где Лп.э — площадь сечения предшествующего элемента. [c.24] Отсюда для воздуха при 20° С С=11,6/1д л/сек, а если отверстие круглое, то С = 9, с1 . [c.25] Случай Ь/с1=0 соответствует диафрагме без трубы, при К=1 уравнение (42) согласуется с уравнением (37), поскольку величина ит/4 = /п по смыслу есть объем газа, падающий в 1 сек на единицу площади отверстия. Для длинной трубы Ь/й- оо, при этом подстановка этой величины в уравнение (42) дает С= = 12,W /L, поскольку Av / i = 9Лd . [c.26] Вернуться к основной статье