ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Тензор рассеяния из "Физика и техника спектрального анализа" В общем случае рассеивающая система обладает некоторой анизотропией — ее свойства различны по различным направлениям. В такой системе способность электронов смещаться из положений равновесия под действием электрического поля зависит от направления поля по отношению к некоторым выделенным осям в рассматриваемой системе. Вследствие этого индуцируемый момент Р, вообще говоря, не совпадает по направлению с электрическим векторам Е возбуждающего излучения. [c.14] Компоненты тензора рассеяния, вообще говоря, комплексны и не обладают свойствами симметрии. Связь тензора рассеяния со свойствами рассеивающей молекулы (в частности, с ее поляризуемостью) устанавливается методами квантовой механики. Здесь мы рассмотрим некоторые общие свойства рассеянного света. [c.15] Подобные матрицы (и соответственно тензоры) называются эрмитовыми. Из (2.7) следует, что в случае эрмитовых матриц главные значения 6 = 6 действительны. [c.16] Это требование, очевидно, удовлетворяется, если матрицы В и бг могут быть при помощи одного и того же преобразования координат приведены к диагональному виду. При этом В к = В кк + 1В2Пк, т. е. главные значения симметричных матриц комплексны. [c.16] Постоянные Р,, = Р И характеризуют свойства рассеивающей молекулы. [c.17] Здесь п — единичный вектор в направлении рассеяния, Р — расстояние от рассеивающей системы до точки наблюдения. [c.17] При этом Р = —со Р, и, следовательно. [c.17] Их нужно усреднить по всем ориентациям молекулы, т. е. по всем ориентациям подвижной системы координат относительно неподвижной. Для того чтобы выполнить указанные вычисления, нужно найти усредненные произведения косинусов вида можно сделать следующим образом. [c.19] Остальные усредненные произведения косинусов равны нулю. [c.21] Заметим, что в формуле (2.25) каждый индекс встречается дважды. В остальные формулы входят квадраты направляющих косинусов, т. е. каждый индекс входит также четное число раз. Отсюда следует, что если в усредненное произведение косинусов, входящее в (2.22), какой-либо из индексов входит только один раз, то соответствующий член равен нулю. [c.21] В отношении индексов г, к, к возможны следующие три варианта 1) / = , 1 = к -, 2) 1 = Г, к = к 3) 1 = к, к = 1. [c.21] Отсюда следует, что интенсивность рассеянного света слагается из двух независимых частей, относящихся соответственно только к симметричной и только к антисимметричной частям тензора рассеяния. [c.22] В выражении (2.33) учтена возможность вариантов 2) и 3) комбинаций индексов. [c.22] Величины д-( 1-Ь Ра Ч-Рз) и называются соответственно средней поляризуемостью и анизотропией. Обычно они определены лишь для действительных значений р,. В нашем рассмотрении эти величины сохраняют свой смысл и для комплексных Р , поскольку в последующем используются лишь величины Рс и которые всегда действительны ). [c.24] Величина Ра представляет собой след тензора а. [c.25] Наконец, рассеяние, связанное с тензором ajh, мы будем называть антисимметричным рассеянием ). [c.26] Здесь /о=Я /4я —интенсивность возбуждающего света. [c.26] Наряду с интенсивностью рассеянного света часто используется величина эффективного сечения рассеяния. Эффективное сечение рассеяния о представляет собой отношение количества энергии, испускаемой рассеивающей системой в данном направлении в единицу времени, к плотности потока энергии излучения, падающего на систему. Эффективное сечение рассеяния имеет размерность площади, чем и объясняется название этой величины. [c.26] Полученные формулы показывают, что угловая зависимость интенсивности и степени деполяризации линий комбинационного рассеяния света определяется величиной всего одного параметра р. Все три инварианта тензора рассеяния рс, И ра входят в этот общий параметр. Вследствие этого изучение зависимости интенсивности и степени деполяризации от угла 0 не дает возможности определить раздельно величину указанных инвариантов. Если из теоретических соображений один из инвариантов можно считать известным, то измерение р позволяет найти отношение двух других параметров, а измерение интенсивности при 0=я/2 в принципе позволяет установить их абсолютную величину. Однако в общем случае, когда все три инварианта неизвестны, измерения с использованием линейно поляризованного возбуждающего излучения не дают возможности найти величину этих инвариантов. В связи со сказанным выше представляет большой интерес предложенный Плачеком [7] метод независимого определения всех трех инвариантов тензора рассеяния, основанный на использовании при измерениях, кроме линейно поляризованного света, также возбуждающего излучения с круговой поляризацией. [c.28] Вернуться к основной статье