ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Волны поляризации в анизотропных ионных кристаллах из "Колебательные спектры и симметрия кристаллов" В некубических кристаллах чисто продольные или поперечные упругие волны могут существовать лишь в том случае, если кристалл имеет определенные элементы симметрии и если волновой вектор упругой волны д определенным образом ориентирован. С чисто продольными волнами мы имеем дело, когда вектор я направлен по оси симметрии 2-, 3-, 4-, 6-го порядка или по осям 4 и 6. Вектор д чисто поперечных волн располагается в плоскости симметрии или направлен по оси 3, 4, 6, 3 или 6 [27]. [c.175] МОЖНО разбить в одноосном кристалле на два соотношения, отвечающих составляющим поля Е, параллельным и перпендикулярным главной оси. [c.176] Здесь Ер = — диэлектрическая проницаемость для обыкновенной волны, сйот — резонансная частота колебания, перпендикулярного оси. Для поперечной волны такого типа векторы Е и Р перпендикулярны вектору q и главной оси, т. е. параллельны смещению ионов. При q = О имеем ш = О или а = сзоь, причем последнее решение соответствует продольной волне, для которой Ео = 0. [c.176] И вырожденные (вектор д параллелен главной оси Ог), тогда как третье — продольное (фиг. 6.19, а). Когда вектор я непараллелен оптической оси, колебание UJ , остается поперечным, а колебания Цц и UJ 2 оказываются уже ни чисто продольными, ни чисто поперечными (фиг. 6.19,6). Когда вектор я перпендикулярен оси, колебания UJ l и Ци—поперечные, а колебание UJ 2 — продольное (фиг. 6.19, в). [c.177] Здесь главная диэлектрическая проницаемость для необыкновенной волны 6е = веоо ПОСТОЯННа. [c.177] Теперь рассмотрим отдельно явления распространения электромагнитных волн в инфракрасной области и при комбинационном рассеянии света. [c.178] Дисперсия комплексного показателя преломления необыкновенного электромагнитного колебания в одноосном кристалле при разных углах 6 между волновым вектором и оптической осью. Направление колебаний ос-цилляторов перпендикулярно оптической оси. [c.179] Дисперсия коэффициента отражения при разных углах между вектором распространения и оптической осью. [c.179] Тот же случай, что и на фиг. 6.20. [c.179] Случай, когда преобладают силы ближнего порядка. [c.181] Здесь удобно выделить два разных случая. [c.182] Эти решения удовлетворяют уравнениям (10.18). Одна из изменяющихся частот попадает в область между от и ет, а другая—между Ыеь И 01. (фиг. 6.22). [c.182] Одна из частот изменяется в области между от и ог,, а другая — между ei, и ет (фиг. 6.23). [c.182] Формулу (10.19) можно вывести из формулы (10.10), а (10.20)—из (10.11), если положить ee . == еооо. Тогда частота колебания изменяется в зависимости от ориентации по простому закону — sin2 0 или os 0. [c.182] В двухосных кристаллах три главных направления упругости могут быть осями симметрии не выше второго порядка. Следовательно, в них нет чисто продольных и поперечных колебаний, как в орторомбических кристаллах. В таких кристаллах недавно исследовалась [119, 152а] зависимость частоты и интенсивности линий комбинационного рассеяния от ориентации волнового вектора. [c.182] Вернуться к основной статье