ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Механизм искрового разряда в случае длинного разрядного промежутка из "Электрические явления в газах и вакууме" Развивая далее картину пробоя при длинном искровом промежутке, Мик и Лёб полагают [1870, 1920], что во время распространения положительного стримера от точки X = Хо до катода дальнейшее продвижение головки первоначальной лавины несколько замедлено действием положительного заряда ионов на электронную головку лавины. Когда положительный стример достигает катода, в созданный им канал устремляются с катода электроны, освобождаемые у-процессами. Эти электроны нейтрализуют положительные объёмные заряды канала и превращают последний в ниточку плазмы с большой электропроводностью. [c.561] Катод как бы передвигается внутрь разрядного промежутка в точку (рис 253). В частях разрядного промежутка, лежащих за этой точкой ближе к аноду, идёт рост лавины электронов. [c.561] Экспериментальных данных, относящихся к искровому разряду в более или менее равномерном поле при больших значениях произведения рй, очень мало из-за трудности создать равномерное поле при большом й или экспериментировать при значительно повышенном давлении. Как показали снимки искрового разряда при большой длине разрядного промежутка [1921], наблюдаются случаи, когда при искровом пробое длинного разрядного промежутка навстречу один другому распространяются положительный и отрицательный стримеры от анода и от катода, встречающиеся посреди разрядного промежутка. [c.562] Вернуться к основной статье