ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Теория плазмы Тонкса и Ленгмюра из "Электрические явления в газах и вакууме" Теория Шоттки была подвергнута подробному разбору [1577, 1578, 1628], и были указаны те направления, в которых принципиально её можно было бы уточнить. Однако это уточнение наталкивается на большие математические трудности. Кроме того, для развития теории необходимо знать ряд таких соотношений, как, например, соотношение между температурой электронов и ионизационным потенциалом газа — вопросы, для ответа на которые имеются лишь эмпирические, притом недостаточно широко проверенные формулы. Большие затруднения вносит также неравномерное распределение температуры по радиусу трубки, обусловливающее неодинаковую плотность газа вдоль радиуса. Все выводы, сделанные до сих пор на этом пути, носят сугубо качественный, незаконченный характер. По вопросам, связанным с уточнениями теории Шоттки, смотрите также [1579, 1580, 1634]. [c.495] Здесь а — радиус трубки, А. — число ионизаций, приходящихся на один электрон в одну секунду. Уравнение типа (613) Ленгмюр и Тонкс называют уравнением баланса плазмы. [c.496] Такие уравнения могут быть написаны и для других частных случаев и устанавливают соотношение между скоростью образования ионов и температурой электронов в плазме. [c.496] Это соотношение, расшифрованное для отдельных частных случаев, приводит вместе с соответствующим уравнением баланса плазмы типа (613) к соотношению, связывающему с различными параметрами разряда и называемому Ленгмюром и Тонксом уравнением тот положительных ионов. Такое уравнение даёт возможность определить из экспериментального значения 1,, концентрацию электронов По в центре плазмы в точке максимума потенциала. [c.496] Пятым уравнением должно служить 5) уравнение баланса энергии в плазме. Это уравнение Ленгмюр и Тонкс при разработке своей теории ещё не решились написать этот пробел теории восполнил Драйвестейн. [c.497] Пользуясь схемой теории Ленгмюра и Тонкса, Драйвестейн вводит в качестве шести неизвестных, подлежащих определению, четыре из тех величин, с которыми оперируют Ленгмюр иТонкс — е, ио (вместо Ге), Е и — концентрацию возбуждённых атомов, участвующих в излучении плазмы, и коли-ч ество энергии, излучаемой одним продольным сантиметром разряда ёд. [c.498] В отношении возбуждённых атомов Драйвестейн упрощает задачу, принимая, что налицо имеются атомы лишь в одном возбуждённом состоянии атомов в остальных возбуждённых состояниях так мало, что с ними можно не считаться. Кроме (619), он пишет пять следующих соотношений между параметрами плазмы. [c.498] Выражения для функции g в (625), так же как и для функции / в (623) в общем случае неизвестны. Во всех этих уравнениях А, В, С, О, Р, О, а также подвижность положительных ионов Кр и средняя длина свободного пути электронов могут быть в принципе определены из атомных констант газа (т. е. из функций ионизации и возбуждения, эффективного сечения и т. д.) п — число нейтральных атомов в 1 см газа — потенциал возбуждения газа. [c.499] Для сличения теории с опытом Драйвестейн решает свои уравнения, пренебрегая некоторыми членами. Совпадение вычисленных величин г о и - с наблюдёнными довольно хорошее. Значительным шагом вперёд в этой теории является учёт ступенчатой ионизации и вообще роли возбуждённых атомов в разряде [1485, 1586]. [c.499] Здесь Не — концентрация электронов на оси трубки, /р — плотность ионного тока на стенку, а — число ионизаций в плазме, приходящихся на один электрон в 1 сек, Е — продольный градиент поля в плазме. [c.500] В допущения 1—4. О движении электронов в плазме и о распределении их скоростей смотрите также [1651—1653, 1667]. [c.502] Существенное влияние на параметры плазмы оказывают примеси к основному газу [1587, 1588, 1598, 2497]. [c.502] Влияние магнитного поля на процессы в плазме изучено Г. В. Спиваком и его учениками [1611—1615, 1656, 1657, 1669]. Работы других авторов по влиянию магнитного поля на разряд и по магнитным свойствам плазмы смотрите [1629—1633, 1654, 1666]. О работах по различным вопросам плазмы смотрите также [1605—1610, 1597, 1654, 1616—1626, 1634—1647, 1658, 1665, 1668, 2493]. [c.502] Вернуться к основной статье