ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Анодные части разряда из "Электрические явления в газах и вакууме" Длина тлеющего свечения увеличивается с уменьшением давления газа, а также с увеличением катодного падения. Градиент потенциала, большой в тёмном катодном пространстве, резко падает в начале тлеющего свечения, проходит через минимум и начинает вновь возрастать лишь в области тёмного фарадеева пространства, постепенно повышаясь по мере приближения к области положительного столба. [c.475] Измерения, произведённые при помощи зондов, показали, что в области тлеющего свечения могут встречаться отрицательные градиенты поля, т. е. потенциал, вместо того чтобы повышаться по направлению к аноду, на некотором протяжении убывает. Это объясняется тем, что в направлении от головки тлеющего свечения в сторону анода электроны двигаются как под действием поля, так и вследствие диффузии и образуют скопление отрицательного пространственного заряда. [c.475] Из световых явлений в области тлеющего свечения заслуживает внимания явление ореолов — различно окрашенных слоев, окружающих основное тлеющее свечение. Ореолы можно наблюдать во всех случаях тлеющего свечения, если рассматривать спектральный состав излучаемогО света, так как каждой спектральной линии, змиттируемой в области тлеющего свечения, соответствует своё распределение интенсивности свечения как по направлению оси трубки, так и по направлению её радиуса. В особенности резко ореолы выступают в смесях различных газов. В этом случае оня бросаются в глаза и без спектрального исследования. О характере излучения тлеющего свечения смотрите также [1510]. [c.475] Фарадеево тёмное пространство представляет собой переходную область разряда, в которой по мере приближения к головке положительного столба постепенно устанавливается преобладание беспорядочного теплового движения электронов над их направленным движением и распределение по энергиям, имеющее место в положительном столбе. Так как метод зондовых характеристик не приложим к области фарадеева тёмного пространства, то отчётливых данных о распределении в этой области потенциала и о ходе изменения здесь концентрации и энергии электронов не имеется. О тёмном фарадеевом пространстве смотрите [1511]. [c.475] С уменьшением давления светящаяся плёнка — анодное свечение— разрастается, принимая различные причудливые формы со сложными цветными переходами, зависящими от состояния поверхности анода и от случайных (геометрических и иных) условий [1465]. Особенно большие размеры анодное свечение принимает в электроотрицательных газах (например, в галоидах). [c.476] Ширина тёмного анодного пространства, т. е. пространства между анодным свечением и анодом, обычно весьма мала, но может стать ощутительной при очень малых давлениях газа (тысячные доли мм Н ). Между анодом и областью анодного свечения наблюдается анодное падение потенциала. Анодное падение чрезвычайно чувствительно к состоянию поверхности анода и имеет величину от нескольких вольт до нескольких десятков польт. В некоторых случаях анодное падение достигает больших значений, а именно при прибавлении к основному газу электроотрицательных примесей, при очень малой поверхности анода н очень большой вследствие этого плотности тока и под действием сильного магнитного поля. Это большое падение потенциала по аналогии с явлениями на катоде называют аномальным. [c.476] В связи с аномальным анодным падением потенциала стоит появление анодных лучей — пучков быстро движущихся положительных ионов при применении в качестве анода различных солей, способных испускать положительные ионы. [c.476] Вопрос об анодном падении потенциала и о его зависимости от формы анода был подвергнут за последние годы обстоятельному исследованию советским физиком Б. Н. Клярфельдом и его учениками (Полетаев, Неретина и др.). Оказалось, что указанная выше теория Ленгмюра не оправдывается на опыте. Согласно идее, положенной Клярфельдом в основу объяснения поведения анодного падения в различных случаях, роль анодных частей разряда заключается в том, что здесь происходит образование положительных ионов, обеспечивающее поступление этих ионов в область положительного столба со стороны анода, который сам ионов не эмиттирует. Ход распределения потенциала около анода оказался более сложным, чем это вытекает из представлений теории Ленгмюра. В некоторых случаях потенциал в конце положительного столба сперва падает, проходит через минимум и лишь затем повышается вплоть до анода. Поэтому самое определение, что понимать под анодным падением, оказалось неоднозначным и требует уточнения в связи с ходом кривой распределения потенциала в каждом отдельном случае [2490—2491]. [c.477] Если неизвестен подробный ход потенциала в анодной области, то величину и знак анодного падения можно определять путём экстраполяции до анода наклонной прямой, соответствующей ходу изменения потенциала в положительном столбе. За величину анодного падения в этом случае Неретина принимает разность между действительным потенциалом анода и тем его потенциалом, который имел бы место в случае прямолинейного хода кривой потенциала. [c.477] Процессы, которые способствуют накоплению положительных ионов в анодной области, например усиленная их генерация или замедление их удаления из анодной области полем и диффузией, ведут к появлению отрицательного анодного падения. Наоборот, процессы, понижающие концентрацию положительных ионов в анодной области, приводят к установлению положительного анодного падения. Как показала экспериментально Неретина, это позволяет управлять величиной и знаком анодного падения. Для этой цели в анодную область вводился, например, тонкий проволочный электрод. При наложении на этот электрод потенциала, положительного относительно плазмы, около него происходит усиленное образование положительных ионов (путём неупругих соударений), ускоренных добавочным полем электронов, и анодное падение снижается. Отрицательный потенциал на добавочном электроде вызывает, наоборот, уменьшение числа положительных ионов и повышение анодного потенциала. В отношении других интересных результатов работы Неретиной отсылаем читателя к её диссертации [ВЭИ, Москва, 1949]. Об анодных частях разряда смотрите также [1467, 1468, 1553]. [c.478] Вернуться к основной статье