ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Вторичная электронная эмиссия из сложных катодов. Эффект Мальтера из "Электрические явления в газах и вакууме" Предполагалось, что большая вторичная эмиссия сложных кислородно-цезиевых катодов [491—493, 496, 527—532, 567 —570] так же, как и фотоэффект, обусловливается низким потенциалом ионизации адсорбированных в поверхностной плёнке атомов цезия. Однако параллельное исследование фотоэффекта и вторичной эмиссии кислородно-цезиевых катодов показывает, что это не так [503—505, 536, 537]. При утомлении кислородно-цезиевых катодов путём их интенсивного освещения, а также при изменении толщины поверхностей плёнки цезия путём дополнительного прогрева всего прибора ход изменения коэффициента вторичной эмиссии далеко не соответствует ходу изменения фототока. Максимумы обеих кривых не совпадают. Точно так же не совпадают изменения вторичной эмиссии и фототока и при изменении структуры промежуточного слоя сложного катода. Поэтому при построении теории вторичной электронной эмиссии из сложных катодов их надо рассматривать как примесные полупроводники ) (как и в случае других видов электронной эмиссии со сложных катодов). При этом надо учитывать, что вторичные электроны вылетают не с самой поверхности сложного катода, а с некоторой глубины и что основной причиной, тормозящей их движение, является взаимодействие их с электронами полосы проводимости. Таким образом, влияние факторов, приводящих к увеличению числа этих электронов, должно отзываться на вторичной эмиссии более сложным образом, чем при термоэлектронной эмиссии. Возрастание числа электронов проводимости сверх некоторого оптимального значения должно уменьшать вторичную эмиссию из примесных полупроводников. [c.185] Недостаток кислородно-цезиевых катодов при употреблении их в качестве эмитторов заключается в малой их температурной стойкости. Это не позволяет получать в электронных умножителях больших токов на выходе. Поэтому применяются в качестве эмитторов и другие катоды, например сурьмяно-цезиевые. [c.186] По вопросу о механизме вторичной эмиссии из сложных катодов, в частности о причинах, обусловливающих большие значения коэффициента 8 в этом случае, высказан ряд несогласных друг с другом предположений [496, 527—532, 521, 579]. По мнению П. В. Тимофеева ([496], стр. 36—-41) большая вторичная эмиссия из сложных катодов возникает вследствие образования положительного заряда на поверхности сложного эмиттора при бомбардировке его первичными электронами, вызывающего. эффект, аналогичный эффекту Мальтера. [c.186] Другие авторы справедливо полагают, что вторичная электронная эмиссия из сложных катодов должна строиться на основе электронной теории полупроводников. Одна из предложенных теорий объясняет большую вторичную эмиссию из кислородно-цезиевых катодов специфическим расположением заполненных и незаполненных полос энергетических уровней в полупроводнике, составляющем промежуточный слой этих катодов [579]. Другая теория [523] представляет собой дальнейшее развитие теории Кадышевича с применением положений этой теории к случаю полупроводников. [c.187] Как при фотоэффекте, так и при вторичной электронной эмиссии мы имеем дело не только с выходом части электронов нз эмиттора, но и с возбуждением, то-есть с увеличением энергии других электронов внутри эмиттора путём частичной передачи им энергии первичных электронов. Поэтому при освещении катода светом и одновременной бомбардировке катода первичными электронами как фотоэффект, так и вторичная эмиссия протекают иначе, чем при наличии только одного из этих процессов. Для чистых металлов это явление было описано Дембером в 1925 году [534]. Дембер нашёл, что электронный ток /з, выходящий с катода вследствие одновременного освещения и бомбардировки, больше, чем сумма фототока Л и тока вторичной эмис--сии /г, vT. е. [c.187] Вернуться к основной статье