ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Струйная теория рабочего процесса в турбомашинах Теоретическое давление турбомашины из "Насосы, вентиляторы и компрессоры" В потенциальном потоке каждая частица текучего обладает постоянным количеством энергии, состоящим из энергии положения, энергии давления и энергии движения. [c.16] Энергия положения определяется собственным весом рассматриваемой частицы, т. е. частица весом О, кГ, находящаяся на высоте 2, м над нулевой (условно принятой) горизонтальной плоскостью, способна произвести работу, равную С2, кГм. [c.16] Высота Н = — называется пьезометрической высотой (высотой давления) или напором. [c.16] Энергия движения, или кинетическая энергия, зависит от скорости движения частицы, т. е. за счет своей скорости хю, м1сек, каждая частица при отклонении ее траектории вертикально вверх. [c.16] Так как силы трения отсутствуют, то этот запас энергии остается постоянным. [c.16] Это уравнение называется уравнением Бернулли, если оно относится к одной струйке, независимо от рода движения. [c.17] Это же уравнение называется уравнением Лагранжа, если оно применяется для всех точек потока потенциального движения. [c.17] Для потока текучего, параллельного горизонтальной плоскости, величина Z остается постоянной. [c.17] Из уравнения (2а) следует, что при уменьшении давления ичивается скорость и наоборот. [c.17] Струйная теория рассматривает относительное движение текучего в колесе с бесконечным числом весьма тонких лопато-к как струйное. При струйном движении поток в области колеса является осесимметричным (рис. 6), и относительная скорость, величина которой определяется по уравнению неразрывности (1), направлена по касательной к поверхности лопатки в данной точке. [c.17] С2г — С2 sin 0.2 — радиальная скорость у выхода, м/сек. [c.18] Абсолютные скорости j и Сг определяются путем сложения векторов относительных и окружных скоростей при входе и выходе из колеса. [c.18] Следовательно, когда частица, движущаяся относительно колеса, из точки А переместится в точку Б, то относительно неподвижного наблюдателя она достигнет точки Б. [c.18] Уравнение теоретического давления турбомашины характеризует процесс передачи мощности от вала турбомашины через лопатки рабочего колеса потоку текучего. Примем, что рабочий процесс в турбомашине происходит без потерь, и мощность, получаемая турбомашиной от двигателя, целиком передается рабочим колесом (или колесами) машины потоку. [c.19] Все рассуждения о механизме передачи мощности в турбомашинах основаны на законах теоретической механики. [c.19] Количеством движения называется произведение массы на скорость Ш Л) (при конечных массах берется скорость центра тяжести). Моментом количества движения относительно какой-либо оси называется момент вектора тш, т. е. произведение тге 1, где I — плечо вектора тт. [c.19] Закон количества движения, или теорема импульсов, гласит изменение количества движения материальной точки за некоторый промежуток времени равно геометрической сумме импульсов приложенных сил за тот же промежуток времени. При этом под импульсом лы Р за время 1 понимают вектор 5, значение которого равно 5 = Р(. [c.19] Определим моменты ко-. личеств движения в двух соосных колесу сечениях, образованных цилиндрическими поверхностями. Первое сечение находится весьма близко от входа на лопатки, а второе— близко от выхода из колеса. В этом случае скорость потока при входе будет равна С[, м/сек (рис. 8). [c.20] Выражение (7) является уравнением теоретического давления турбомашины. На нем основана одноразмерная или струйная теория турбомашин, в которой движение всей массы текучего в рабочем колесе может быть уподоблено движению одной элементарной струйки. [c.22] Вернуться к основной статье