ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Вертикальная струя в низком слое (1фЯр из "Струйное псевдоожижение" Из условия обращения С/(2) в нуль на бесконечности следует, что F (оо) = 0 произвольная постоянная Со может быть определена из условия, что поток газа в струе равен Q(,. Комплексный потенциал Ф(0 находят из уравнения (2.63) после интегрирования по dl . Появляющуюся при этом новую произвольную постоянную вычисляют в соответствии с последним условием в системе (2.61). [c.74] Интеграл в уравнении (2.63) при любом у может быть выражен через эллиптические функции, нс численное исследование в общем случае оказывается весьма громоздким. Здесь рассмотрим лищь два важных частных случая распределение единичной плоской струр в высоком неподвижном слое и в инфильтруемом (псевдоожиженном) зернистом слое. [c.74] Отметим, что углы Ху и Х2 могут изменяться в интервале (О, тг/2), и их вычисление требует внимания. Например, при у = О из выражения (2.72) следует, что 1 2Я1 = О при х = О и любом у, но при у 1 и у 1 имеем соответственно Х-1 = О и А.1 = я/2. [c.75] Следует ожидать, что области, ограниченные изотахами, будут в известной мере определять зоны циркуляции частиц. Комплекс экспериментальных исследований каверн и зон циркуляции частиц, образующихся вблизи единичных и неединичных струй, показал, что кривые на рис. 2.21 достаточно хорошо описывают форму таких зон при йф = 0,71 . [c.76] Этот корень легко найти графически из рис. 2.22, а, на котором изображена функция G y). На рис. 2.22,6 показаны профили Ux(y) на границе струи, соответствующие разным значениям р. [c.77] Критическое значение координаты Уо (Р) разделяет нижнюю и верхнюю части струи, в которых происходит соответственно инжекция и эжекция газа. Очевидно, область эжекции.увеличивается с ростом р (т.е. с уменьшением и° и увеличением QJh ), распространяясь на всю струю при р оо. [c.77] Последнее соответствует вдуву струи в неподвижный и непродуваемый слой, рассмотренному выше. Отметим, что, согласно [6], значение Уо(Р) фактически определяет уровень 1в (см рис. 1.6), на котором образуется сужение факела струи- перетяжка , отделяющая развивающийся пузырь от нижней части факела. Таким образом, величина i (P) может быть использована для оценки размера пузырей, образующихся при вдуве струи в зернистый продуваемый слой. [c.78] При p -Ю0 это уравнение совпадает с полученными из соотношения (2.74) при у = 0. [c.78] При дальнейшем увеличении числа псевдоожижения область, в которой вес частиц компенсируется гидравлическими силами не полностью и возможно образование застойных зон и сползание слоев сыпучего метериала, монотонно сокращается вплоть до достижения предельной конфигурации, вьиисляемой по уравнению (2.81) при Р = 0. Исследование размеров и формы этой области может оказаться полезным для оценки величины и конфигурации застойных зон, возникающих при струйном вдуве газа в предварительно ожиженный зернистый слой. [c.79] Данная задача представляет собой интерес при анализе работы аппаратов с активными струйными течениями, т.е. в режиме, когда струя достигает размеров, сравнимьк с высотой слоя. Такая струя может подаваться как в неподвижный, так и в предварительно ожиженный слой для улучшения его структуры и тепло-массообменных характеристик [5, 27, 64, 75, 86-88]. [c.79] Фунищя F( ) должна быть ограничена везде, кроме, возможно, точек = и = 1 действительной оси плоскости где ограничен ее интеграл Ф (Q. [c.80] Течению в неограниченном горизонтальном слое соответствует, очевидно, = л. [c.82] Отметим, что определенный таким путем угол отличается от я даже при течении в слое, сплопшость которого не нарущена (нет каверны). Действительно, из уравнения (2.96) при Т- 0 Н оо) получаем - 2 я, т.е. симметричное радиальное растекание в полный доступный для газа угол, даже если оно происходит в глубине слоя, существенно искажается вблизи его верхней границы. Аналогичное обстоятельство отмечалось в работах [29, 74]. Зависимости Го и от Г приведены на рис. 2.25. [c.82] Эти уравнения описывают фильтрацию газа в подвижном пористом теле, образованном движущимися частицами. [c.83] Граничные условия, налагаемые на решение уравнений (2.97), вытекают из требования приближенного постоянства давления на поверхности раздела (низкая концентрация взвешенных частиц в факеле) из условия непроте-кания внешней границы х = L (которая может представлять собой либо стенку аппарата, либо поверхность симметрии, разделяющую область влияния соседних струй), а также из требования постоянстта расхода ожижающего газа через газораспределительную решетку. [c.83] Решение этой задачи позволяет найти поля давления и относительную скорость газа в промежутках между частицами при наличии струи. [c.83] Знание оценок, характеризующих интенсивность обмена фазами между труей и слоем, а также радиус влияния струи на структуру слоя, нредста-)ляет собой актуальную задачу при организации ряда тепло-массооб-ленных процессов. [c.83] Первая величина характеризует относительную скорость газа на выходе из псевдоожиженного слоя, вторая-подток газа к основанию струйного канала вдоль газораспределительной рещетки. Из формул (2.102) видно, что независимо от горизонтального размера 6, ствуя оказывает значительное влияние на внутреннюю гидродинамику слоя, простирающееся в общем случае на расстояние порядка высоты слоя Яр. [c.84] Численное исследование двух последних рядов в системе (2.109) показа ло, что для X, больших Го (х 2го) они удовлетворительно сходятся, I с точностью до 5% можно пользоваться полученным приближение первых четырех членов ряда. [c.86] Вернуться к основной статье